细节
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§费密统计和电子热容量 —能带理论是一种单电子近似,每一个电子的运动近似看 作是独立的,具有一系列确定的本征态 一般金属只涉及导带中的电子,所有电子占据的状态都 在一个能带内 1.费密分布函数 电子气体服从泡利不相容原理和费米一狄拉克统计 热平衡下时,能量为E。(E)= 的本征态被电子占据的几率 kBT +1
§费密统计和电子热容量 —— 能带理论是一种单电子近似，每一个电子的运动近似看 作是独立的，具有一系列确定的本征态 —— 一般金属只涉及导带中的电子，所有电子占据的状态都 在一个能带内 1. 费密分布函数 电子气体服从泡利不相容原理和费米 — 狄拉克统计 —— 热平衡下时，能量为E 的本征态被电子占据的几率 1 ( ) 1 F B E E k T f E e − = +
f(E)= E-E 费米分布函数 +1 物理意义:能量为E的本征态上电子的数目 平均占有数 EF(费米能量?或)化学势 体积不变时,系统增加一个电子所需的自由能 电子的总数N=∑f(E)“对所有的本征态求和
物理意义：能量为E的本征态上电子的数目 —— 平均占有数 ( )i i N f E = —— 费米分布函数 电子的总数 —— 对所有的本征态求和 （费米能量？或）化学势 μ —— 体积不变时，系统增加一个电子所需的自由能
两本书的差别 黄昆: 温度升高 f(E) 费密能(=化学势)下降 EF=EP[L 胡安 化学势 f(e) 费密能=0温化学势 kbt t u(7)=EF[1 4(0)=E
两本书的差别 黄昆： 2 0 2 0 [1 ( ) ] 1 2 B F F F k T E E E = − —— 温度升高 费密能(=化学势)下降 胡安： ( ) ( ) 2 2 [1 ( ) ] 1 2 0 B F F F k T T E E E = − = —— 化学势 费密能 = 0温化学势 1 ( ) 1 F B E E k T f E e − = + 1 ( ) 1 B E k T f E e − = +