若V≥Vm,V1m足够大,二极管将在U的控制下轮流 工作在导通区和截止区 若忽略负载电阻R的反作用,当v≥0时,二极管导 通,流过二极管的电流为 8pu=8D(U+D 当u<O时,二极管截止,则流过二极管的电流为 故在U的整个周期内,流过二极管的电流可以表示为 g0(+2)当n≥0时 (4.2.11) 0 自u<O时 4.2.2
若 V V 1 2 m m ， V1m 足够大，二极管将在 1 的控制下轮流 工作在导通区和截止区。 若忽略负载电阻RL的反作用，当 1 0 时，二极管导 通，流过二极管的电流为 1 2 ( ) D D i g g = = + 当 1 0 时，二极管截止，则流过二极管的电流为 i = 0 故在 1 的整个周期内，流过二极管的电流可以表示为 4.2.2 1 2 1 1 ( ), 0 0 , 0 D g i + = 当 时 当 时 （4.2.11）
引入高度为1的单向周期性方波(称为单向开关函数) k1(a)如图422(c)所示。 ,当u1≥0时 k1() 0,当U1<0时 (4.2.12) 户科学与工学 于是,电流i可表示为 i=gp(u+U2)k1(1) gpU,k(, t)+gpk,(a, tu2 (1)+g() (4.2.13) 其中(1)8()的波形如图422(a)、(b所示。 4.2.2
引入高度为1的单向周期性方波（称为单向开关函数） 1 1 k t ( ) 如图4.2.2（c）所示。 1 1 1 1 1, 0 ( ) 0 0 k t = 当 时 ，当 时 （4.2.12） 于是，电流 i 可表示为 1 2 1 1 1 1 1 1 1 2 0 2 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) D D D i g k t g k t g k t I t g t = + = + = + （4.2.13） 4.2.2 其中 ( ) o I t 、g t( )的波形如图4.2.2 (a) 、(b)所示
因此,可将二极管等效为受u()控制的开关,按角 频率O1作周期性的启闭,闭合时的导通电阻为R 如图423所示。 Rn=l t k(at) Rr (b) 图4.2.3二极管开关等效电路 4.2.2
因此，可将二极管等效为受 1 ( )t 控制的开关，按角 频率 1 作周期性的启闭，闭合时的导通电阻为 RD 如图4.2.3所示。 4.2.2 图4.2.3 二极管开关等效电路
单向开关函数k(o1)的傅立叶级数展开式为 K(O, t==+-cos, t-. 30,t+ 2丌 3丌 2 +∑(-1 cos(2n-1)o,t (2n-1)丌 (4.2.14) 户科学与工学 代入式(4.2.13)中,可得电流i中包含的频率分量为 2m0(2n-1)m±0、0O2,其中有用成分为 有用 gDo2 cos @,t (4.2.15) 电路可以实现频谱搬移的功能
1 1 1 1 1 1 1 1 2 2 ( ) cos cos3 2 3 1 2 ( 1) cos(2 1) 2 (2 1) n n k t t t n t n − = = + − + = + − − − （4.2.14） 单向开关函数 1 1 k t ( ) 的傅立叶级数展开式为 代入式（4.2.13）中，可得电流 i 中包含的频率分量为 1 2n 、 1 2 (2 1) n − 、 1 、 2 ，其中有用成分为 2 1 2 cos D i g t 有用 = （4.2.15） 电路可以实现频谱搬移的功能
二、双二极管平衡开关电路 图424(a)所示中。若二极管D1,D2的伏 安特性均可用自原点转折的两段折线逼近,且 导通区折线的斜率均为gn=1/R。 T和72为带有中心抽头的宽频带变压器 (如传输线变压器),其初、次级绕组的匝数比 分别为1:2和2:1相应的等效电路如图424 b)所示。 4.2.2
二、双二极管平衡开关电路 图4.2.4（a）所示中。若二极管D1，D2的伏 安特性均可用自原点转折的两段折线逼近，且 导通区折线的斜率均为 1 D D g R = 。 T r1 和 T r 2 为带有中心抽头的宽频带变压器 （如传输线变压器），其初、次级绕组的匝数比 分别为1：2和2：1。相应的等效电路如图4.2.4 （b）所示。 4.2.2