薄膜光学方一基础理论 薄膜的双光束干涉 光线T和的于涉强度决定于它们的光程差。作D 垂直于光线r1,于是,和的光程差 4=m(AB+B0)-noAD 从图上很容易找出下列几何关系: Bol AB= BOdi/cos 0, AD=AC·sin6o=2d1t62·sinb. 此外,根据折射定律有 ao·sn6o=tan的, 把上面三式代入,得到光程差 B 4=2nd cos 相应的相位差 28=4wc1cos81/0.①
薄膜的双光束干涉 薄 膜 光 学——基础理论
薄膜光学方一基础理论 如果先不考虑光在界面1、2上反射时的相位变,则当 光程差为 2mcco生=mλ(m=0,1,2,… 时,将产生相长干涉;而当 2d∞1=(2+1)~/2(k-0,1,2,…) 时,将产生相消于涉, 干涉强度的计算,可先迭加反射光η和″的振动: B1=?1c8o)t, E2=c0s(t-28), 得到台振动为 E=rc0s(-9), 式中是合振幅,是合振动相位.二者和、丌、28有如下 关系 y3=个1+2+22os28 Ug,p=r sin 28/(r+-ra cos 28) 其中 28=4 ws,d, cos 61/λo
薄 膜 光 学——基础理论
薄膜光学方一基础理论 按照光强定义,反射光合振动的强度B=,而R1= B2=?2.则双光束于涉强度的计算公式是 R=R1+R2±2√RE2828 (1-5) 式中士号由r1和r的符号确定。当牲和同号时取加 号;当r和学异号时取减号,光束由光疏媒质到光密媒 质反射时,反射振幅为负值,表示有的相位跃变;相反,当光 柬由光密媒质到光疏媒质反射时,反射振幅为正值,表示没有 相位跃变.因此,上式中士号正是考虑了界面上反射时的相 位跃变情况,而28则仅指两反射光束经历不同的路径而引入 的相位差
薄 膜 光 学——基础理论
薄膜光学方一基础理论 单层膜的多光束干涉 多光束干涉强度 的计算原则上和双光 束完全相同,也是先 把振动迭加,再计算 强度,差别仅在于参 与干涉的光束由两束 △△ 增加到多束,至于计 算方法则以采用复振 幅最为方便。 t 82 & 多光束于涉
薄 膜 光 学——基础理论 单层膜的多光束干涉 多光束干涉强度 的计算原则上和双光 束完全相同，也是先 把振动迭加，再计算 强度，差别仅在于参 与干涉的光束由两束 增加到多束，至于计 算方法则以采用复振 幅最为方便
薄膜光学方一基础理论 麦克斯韦方程组 微分形式 积分形式 V·D=4mp Dds=4π{pd V·B=0 。 B·ds=0 V×E=1aB c at 中Ed=- ab. ds 又×H-4(计+, H·dl J+ 1 aD 4 at 以上是麦克斯韦在电学高斯定律、磁学髙斯定律、法拉簏 电磁感应定律、安培定律总结归纳出来的
薄 膜 光 学——基础理论 麦克斯韦方程组 微分形式 积分形式 以上是麦克斯韦在电学高斯定律、磁学高斯定律、法拉第 电磁感应定律、安培定律总结归纳出来的