复旦大学：《电动力学》课程电子讲义（PDF演示版）第七章 电磁波与带电粒子的相互作用、电磁波的散射和衍射 07-04 电磁波的衍射

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:散射和衍射§74 单频电磁场的任一直角分量v满足 Helmholtz方程:(V2+k2)=0 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµÑÚû § 7.4 üª>^|?†©þ ψ ÷v Helmholtz §µ(∇2 + k 2 )ψ = 0 (1) E￾ŒÆ ÔnX  Mï
2

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:散射和衍射§74 单频电磁场的任一直角分量v满足 Helmholtz方程:(V2+k2)=0 标量格林函数满足:(V2+k2)G(不,下)=-6(-7) (2) 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµÑÚû § 7.4 üª>^|?†©þ ψ ÷v Helmholtz §µ(∇2 + k 2 )ψ = 0 (1) Iþ‚¼ê÷vµ(∇2 + k 2 )G(r~, r~ 0 ) = −δ(r~ − r~ 0 ) (2) E￾ŒÆ ÔnX  Mï
2

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:散射和衍射§74 单频电磁场的任一直角分量v满足 Helmholtz方程:(V2+k2)=0 标量格林函数满足:(V2+k2)G(示,下)=-6(7-7 (2) aG 格林公式: c(vvG-GV al)dT (3) 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµÑÚû § 7.4 üª>^|?†©þ ψ ÷v Helmholtz §µ(∇2 + k 2 )ψ = 0 (1) Iþ‚¼ê÷vµ(∇2 + k 2 )G(r~, r~ 0 ) = −δ(r~ − r~ 0 ) (2) ‚úªµ Z V (ψ∇ 2G − G∇ 2ψ) dτ = I S  ψ ∂G ∂n − G ∂ψ ∂n dσ (3) E￾ŒÆ ÔnX  Mï
2

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:散射和衍射§74 单频电磁场的任一直角分量v满足 Helmholtz方程:(V2+k2)=0 标量格林函数满足:(V2+k2)G(r,7)=-6(7-7) (2) aG 格林公式: c(vvG-GV al)dT (3) v×(2)-G×(1):yV2G-GV2 6(7-r) 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµÑÚû § 7.4 üª>^|?†©þ ψ ÷v Helmholtz §µ(∇2 + k 2 )ψ = 0 (1) Iþ‚¼ê÷vµ(∇2 + k 2 )G(r~, r~ 0 ) = −δ(r~ − r~ 0 ) (2) ‚úªµ Z V (ψ∇ 2G − G∇ 2ψ) dτ = I S  ψ ∂G ∂n − G ∂ψ ∂n dσ (3) ψ × (2) − G × (1)µψ∇2G − G∇2ψ = −ψδ(r~ − r~ 0 ) E￾ŒÆ ÔnX  Mï
2

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:散射和衍射§74 单频电磁场的任一直角分量v满足 Helmholtz方程:(V2+k2)=0 标量格林函数满足:(V2+k2)G(r,7)=-6(7-7) (2) aG 格林公式: c(vvG-GV al)dT (3) v×(2)-G×(1):yV2G-GV2 6(7-r)代入(3)得 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµÑÚû § 7.4 üª>^|?†©þ ψ ÷v Helmholtz §µ(∇2 + k 2 )ψ = 0 (1) Iþ‚¼ê÷vµ(∇2 + k 2 )G(r~, r~ 0 ) = −δ(r~ − r~ 0 ) (2) ‚úªµ Z V (ψ∇ 2G − G∇ 2ψ) dτ = I S  ψ ∂G ∂n − G ∂ψ ∂n dσ (3) ψ × (2) − G × (1)µψ∇2G − G∇2ψ = −ψδ(r~ − r~ 0 ) \ (3)  E￾ŒÆ ÔnX  Mï
2