mg-ky-F=ma=m dt 初始条件:t=0时v=0 d y dt 0(mg-kv-F)m m ry d(g-kv- F dt k 0(mg -kv-F) J0 In(mg-kv-F) t e
初始条件：t=0 时 v=0 dt dv mg kv F ma m v t dt ( mg kv F ) m dv 0 0 v t dt ( mg kv F ) d( mg kv F ) k m 0 0 m kt ln( mg kv F ) v 0 (1 ) m kt e k mg F v
2-2力学相对性原理非惯性系中的力学 运动描述具有相对性 车上的人观察 地面上的人观察
运动描述具有相对性 车上的人观察 地面上的人观察 2-2 力学相对性原理 非惯性系中的力学
伽利略变换、经典力学时空观 x=x-ut x=x + ut 坐标变换丿y=y 或{=p 方程 t'= t 物体的坐标和速度、“同一地点”是相对的 时间、长度、质量“同时性”和力学定律的形式 是绝对的
一、 伽利略变换、经典力学时空观 时间、长度、质量“同时性”和力学定律的形式 是绝对的 物体的坐标和速度、 “同一地点”是相对的 t t z z y y x x ut 坐标变换 方程 ' ' ' ' t t z z y y x x ut 或
经典时空观 根据伽利略变换,我们可得出牛顿的绝对时空观, 也称之为经典时空观。 在S系内,米尺的长度为L=(x2-x)+(2-y1)+(2-= 在S系内,米尺的长度为L=(x2-x)2+(4-+(2-+ 利用伽利略变换式得L=L′ 结论:空间任意两点之间的距离对于任何的惯性系而言 都是相等的,与惯性系的选择或观察者的相对运动无关。 即:长度是“绝对的”,或称之为“绝对空间
经典时空观 根据伽利略变换，我们可得出牛顿的绝对时空观， 也称之为经典时空观。 在S系内，米尺的长度为 2 2 1 2 2 1 2 2 1 L (x x ) (y y ) (z z) 在S’系内，米尺的长度为 2 2 1 2 2 1 2 2 1 L (x x ) (y y ) (z z ) 利用伽利略变换式得 L L 结论：空间任意两点之间的距离对于任何的惯性系而言 都是相等的，与惯性系的选择或观察者的相对运动无关。 即：长度是“绝对的” ，或称之为“绝对空间”
再有△t=△t 时间也与惯性系的选择或观察者的相对运动无关 “绝对空间”、“绝对时间”和“绝对质量” 这三个概念的总和构成了经典力学的所谓“绝对时 空观”:空间、时间和物质的质量与物质的运动无 关而独立存在,空间永远是静止的、同一的,时间 永远是均匀地流逝着的
再有 t t 时间也与惯性系的选择或观察者的相对运动无关 “绝对空间” 、 “绝对时间”和“绝对质量” 这三个概念的总和构成了经典力学的所谓“绝对时 空观” ： 空间、时间和物质的质量与物质的运动无 关而独立存在，空间永远是静止的、同一的，时间 永远是均匀地流逝着的