电位移矢量 空间中原电场:E0 P 介质被极化->极化电荷pp,E 0 介质空间中电场 E=E+e E 介质空间外加电场E0,实际电场为E,变化与介质性质有关。 引|入电位移矢量D作为描述空间电场分布的辅助量 D .E+P 对于线性各向同性介质,有 enE电介质极化率(极化系数) 电介质本构关系D=c(+x)B=cAE=E 媒质介电常数 媒质相对介电常数
电位移矢量 对于线性各向同性介质，有 P = e 0 χ ε E D = ε0 e 0 r (1+ χ ) E = ε ε E = εE D = 0 ε E + P 空间中原电场： E0 介质被极化－>极化电荷： , ' P E E0 P E ' 介质空间中电场： 0 E E E = + ' 介质空间外加电场 E0 ，实际电场为 E ，变化与介质性质有关。 引入电位移矢量 D 作为描述空间电场分布的辅助量. 电介质极化率（极化系数） 电介质本构关系 媒质介电常数 媒质相对介电常数
对电位移矢量的讨论 真空的相对介电常数等于1,真空中电场的本构关系为 D=e 真空中点电荷产生的电位移矢量为 d- ge 4丌r 引入电位移矢量后,真空中静电场的基本方程可写 为 E=2→VD=p分中DS ⅴ×E=0=V×D=0=Dd=0
真空的相对介电常数等于1，真空中电场的本构关系为 D E0 = 真空中点电荷产生的电位移矢量为： 2 4 r qe D r = 引入电位移矢量后，真空中静电场的基本方程可写 为 0 E D = = S V = D dS dV = = E D 0 0 0 C = D dl 对电位移矢量的讨论
例求半径为a,永久极化强度为p的球形驻极体中的极化电荷 分布。已知:P=Pe2 分析:驻极体是指外场消失后,仍保持极 化状态的电介质体。 解:在驻极体内: V·P=0 O 驻极体在表面上: Psp=Pon= Pee 0 COS e cos 0-e sin e
z r e P + + + + + + − − − − − − O 分析：驻极体是指外场消失后，仍保持极 化状态的电介质体。 解：在驻极体内： 0 P = − = P 驻极体在表面上： SP = P n = P e e 0 z r cos sin z r e e e = P0 cos = − 求半径为a，永久极化强度为 的球形驻极体中的极化电荷 分布。已知： P P e = 0 z 例 P