土压力理论 0仍然是土的自重应力,只不过G由原来表示土体内部的应力, 现在变成土对墙的压力,按定义即为静止土压力的强度p,故 Po= korn K0土的静止土压力系数,其值可通过室内的或原位的静止侧 压力试验测定,图(c)所示。 若将处在静止土压力时的 应力状态用莫尔圆表示在T~0 坐标上,则如图(d所示。这 E 种应力状态离破坏包线还很 远,属于弹性平衡应力状态。 K,7H 0 (c) (d)
土压力理论 σv仍然是土的自重应力，只不过σh由原来表示土体内部的应力， 现在变成土对墙的压力，按定义即为静止土压力的强度p0，故 0 0 p K= Z K0——土的静止土压力系数，其值可通过室内的或原位的静止侧 压力试验测定，图(c)所示。 若将处在静止土压力时的 应力状态用莫尔圆表示在τ~σ 坐标上，则如图(d)所示。这 种应力状态离破坏包线还很 远，属于弹性平衡应力状态
土压力理论 722静止土压力分布及总土压力 静止土压力的强度p沿墙高呈三角形分布;若墙高为H,则作 用于单位长度墙上的总静止土压力E为: KyH y 723静止土压力系数K0 K值的大小可根据试验测定,也可根据经验公式计算。研究 证明,K0除了和与土性及密度有关外,黏性士的K0值还与应力 历史很有关系。下列经验公式可供估算值使用。 无黏性及正常固结黏性土 0=1-sin op 超固结黏性土 0=1-sin g
土压力理论 7.2.2 静止土压力分布及总土压力 静止土压力的强度p0沿墙高呈三角形分布；若墙高为H，则作 用于单位长度墙上的总静止土压力E0为： 2 0 0 1 2 E K H = 7.2.3 静止土压力系数K0 K0值的大小可根据试验测定，也可根据经验公式计算。研究 证明， K0除了和与土性及密度有关外，黏性土的K0值还与应力 历史很有关系。下列经验公式可供估算值使用。 无黏性及正常固结黏性土 ' 0 K = −1 sin 超固结黏性土 ' 0 K = −1 sin
土压力理论 73朗肯土压力理论 73.1基本原理 英国学者朗肯研究自重应力作用下,半无限土体内各点的应 力从弹性平衡状态发展为极限平衡状态的条件,于1857提出计 算挡土墙土压力的理论,由于其概念明确、方法简便,至今仍 被广泛应用。 1)朗肯主动极限平衡状态 45+ 应力圆与土体的 抗剪强度包线相 切(圆(②),表示 土体达到主动极 = (b) 限平衡状态 图79朗肯主动极限平衡状态
土压力理论 7.3 朗肯土压力理论 英国学者朗肯研究自重应力作用下，半无限土体内各点的应 力从弹性平衡状态发展为极限平衡状态的条件，于1857提出计 算挡土墙土压力的理论，由于其概念明确、方法简便，至今仍 被广泛应用。 7.3.1 基本原理 1) 朗肯主动极限平衡状态 应力圆与土体的 抗剪强度包线相 切(圆②) ，表示 土体达到主动极 限平衡状态
土压力理论 2)朗肯被动极限平衡状态 若mn面在外力作用下向填土方向移动,挤压土体,σ将逐 渐增加,土中剪应力最初减小,后来又逐渐反向增加,直至 剪应力增加到土的抗剪强度时,应力圆又和强度包线相切, 达到被动极限平衡状态,如图710(b)中的圆③所示 45 ① P P 图7.10朗肯被动极限平衡状态
土压力理论 2) 朗肯被动极限平衡状态 若mn面在外力作用下向填土方向移动，挤压土体，σh将逐 渐增加，土中剪应力最初减小，后来又逐渐反向增加，直至 剪应力增加到土的抗剪强度时，应力圆又和强度包线相切， 达到被动极限平衡状态，如图7.10(b)中的圆③所示