压缩机Qr换热器 补充气体mf J-T阀 m-mf W 液体 mf 储液器 图3.2林德-汉普逊系统
制冷原理与技术
T=const 制冷原理与技术 理 h=const 熵S 图33林德二汉普逊循环的图
制 冷 原 理 与 技 术 图3.3 林德－汉普逊循环的T－S图
热力学第一定律应用于除压缩机外的所有设备,得到: 0=(m-m h+m,h,-mh2 72f 1-l 制 少 hi-h (3.8) 冷 气体的液化率依赖手 原大气条件下(点1)的压力P和温度x,从而决定了h和by 理等温压缩后的压力P,h由P决定。 少与《+我们无法改变环境状态,因此系统的性能取决于压力2 投要使液化率最大,则必须使h最小, 术 h==0 (ch=7=(m-Cn)-x=0 (3.10)
制 冷 原 理 与 技 术 1 2 0 = (m − m f )h + m f hf − m h f . . f h h h h y m m − − = = 1 1 2 h1 hf 气体的液化率依赖于： 大气条件下(点1)的压力 和温度 ,从而决定了 和 ； 等温压缩后的压力 ， 由 决定。 P1 T1 P2 h2 P2 ➢我们无法改变环境状态,因此系统的性能取决于压力 要使液化率 最大，则必须使 最小： ( h P ) T T = = 1 0 ➢热力学第一定律应用于除压缩机外的所有设备，得到: ) 0 1 1 ) T =T = ( JT −Cp T −T = P h ( y h2 p2 (3.8) (3.10)
简单的林德一汉普逊 循环不能用于液化氖、氢 st 和氨: 3 1.由于这些气体的s 制转化温度低于环境温度,杀 冷所以无法降温启动 2.用林德一汉普逊 原系统能够获得降温,通过 理低温下节流后完全都是蒸 少与汽没有气体被液化 技 术 熵S 图3.4用氦或氢作工作流体简单 林德一汉普逊系统的启动过程
制 冷 原 理 与 技 术 图3.4 用氦或氢作工作流体简单 林德－汉普逊系统的启动过程 简单的林德－汉普逊 循环不能用于液化氖、氢 和氦: 1. 由于这些气体的 转化温度低于环境温度， 所以无法降温启动。 2. 用林德－汉普逊 系统能够获得降温，通过 低温下节流后完全都是蒸 汽，没有气体被液化
理目 制冷原理与技术 const 饱和蒸汽 压力 熵S 图3.5即使氢或氦的简单林德一汉普逊系统能按正确 方向启动,它仍不能传递足够的能量以获得液体
制 冷 原 理 与 技 术 图3.5 即使氢或氦的简单林德－汉普逊系统能按正确 方向启动，它仍不能传递足够的能量以获得液体