同理，=12的不同原子核，因磁矩不同，即使 在同一外加磁场强度下，发生核跃迁时需要的能量也 是不同的。例如氟核磁矩(F)<(H),故在同一 外加磁场强度下发生核跃迁时，氢核需要的能量将高· 于氟核 哈潮清月掌大是 HARBIN LNTVERSTTY OF COMMERCE
同理，I=1/2的不同原子核，因磁矩不同，即使 在同一外加磁场强度下，发生核跃迁时需要的能量也 是不同的。例如氟核磁矩（μF）＜（μH），故在同一 外加磁场强度下发生核跃迁时，氢核需要的能量将高 于氟核
5.2.3核的回旋 当原子核的核磁矩处于外加磁场B0中，由于核自 身的旋转，而外加磁场又力求它取向于磁场方向，在 ·这两种力的作用下，°核会在自旋的同时绕外磁场的方 向进行回旋，这种运动称为Larmor进动。 AB Bo 回旋轴-→ 核磁距μ 回旋轴 ←一一自旋轴 自旋轴 核磁距μ m=+1/2 m=-1/2 哈蘭演第大孕 HARBIN LNTVERSITY OP COMMERCE
5.2.3 核的回旋 当原子核的核磁矩处于外加磁场B0 中，由于核自 身的旋转，而外加磁场又力求它取向于磁场方向，在 这两种力的作用下，核会在自旋的同时绕外磁场的方 向进行回旋，这种运动称为Larmor进动
原子核在磁场中的回旋，这种现象与一个自旋的陀 螺与地球重力线做回旋的情况相似。 换句话说：由于磁场的作用，原子核一方面绕轴 自旋，另一方面自旋轴又围绕着磁场方向进动。其进 ·动频率，除与原子核本身特征有关外，还与外界的磁 场强度有关。进动时的频率、自旋质点的角速度与外 。加磁场的关系可用Larmor方程表示： W=2TTV=yBo (10.4) V=Y/2πBo (10.5) 式中：ω一角速度；V一 进动频率（回旋频率）； Y一旋磁比（特征性常数） 疮源商拿大是 HARBIN LNTVERSTTY OF COMMERCE
原子核在磁场中的回旋, 这种现象与一个自旋的陀 螺与地球重力线做回旋的情况相似。 换句话说：由于磁场的作用，原子核一方面绕轴 自旋，另一方面自旋轴又围绕着磁场方向进动。其进 动频率，除与原子核本身特征有关外，还与外界的磁 场强度有关。进动时的频率、自旋质点的角速度与外 加磁场的关系可用Larmor方程表示： ω = 2 π v = γ B0 （10.4） v = γ / 2π B0 （10.5） 式中：ω— 角速度；v — 进动频率（回旋频率）； γ— 旋磁比（特征性常数）
由Larmor方程表明，自旋核的进动频率与外加磁 场强度成正比。当外加磁场强度B。增加时，核的回旋 角速度增大，其回旋频率也增加。对H核来说，当磁 场强度B为1.4092T(1T=104)高斯时，所产生的回旋频 率v为60兆赫(y=26.753×107radT-1.s1);B,为 ,2.3487T高斯时，所产生的回旋频率v为100兆赫。 给雨渭商業大孕 HARBIN LNTVERSITY OP COMMERCE
由Larmor方程表明，自旋核的进动频率与外加磁 场强度成正比。当外加磁场强度B0 增加时，核的回旋 角速度增大，其回旋频率也增加。对1H核来说，当磁 场强度B0为1.4092T(1T=104 )高斯时，所产生的回旋频 率v为60兆赫（γ =26. 753×107 rad·T−1·s−1）；B0为 2.3487T高斯时，所产生的回旋频率v为100兆赫
第二节核磁共振波谱仪 仪器原理及组成 我们知道，实现NMR即满足核跃迁的条件 是：. △E(核跃迁能)=△E (辐射能) 即· 2uB0 h v 给潮清月掌大呈 HARBIN LNTVERSTTY OF COMMERCE
第二节 核磁共振波谱仪 一、 仪器原理及组成 我们知道，实现NMR即满足核跃迁的条件 是： △E（核跃迁能）= △E，（辐射能） 即 2μB0 = h v