S3.3Carnot定理Th高温热源W-WWQW91n :=NRWQ,Q1IRW假设Q,-WQi-WWWn> NRQ'QT.低温热源Q, > Q(a)所有量取绝对值
§ 3.3 Carnot定理 Th 高温热源 Tc 低温热源 Q1 W Q1 ' W Q1 '−W Q1−W I R (a) W =W I ' W Q = 1 R W Q = 1 假设 I R > ' W Q W 1 Q1 > ' Q1 Q1 > 所有量取绝对值
S2.3Carnot定理Th高温热源从低温热源吸热Q1(Q-W)-(Q -W)9WWIR=(0 -Q)> 0高温热源得到热Qi-WQi-W(01-0)T.低温热源这违反了Clausius说法，只有(b)N≤NR
§ 2.3 Carnot定理 Th 高温热源 Tc 低温热源 Q1 W Q1 ' W Q1 '−W Q1−W I R (b) ' ( ) ( ) Q W Q W 1 1 − − − ' = − ( ) Q Q 1 1 > 0 从低温热源吸热 I R 高温热源得到热 ' ( ) Q Q 1 1 − 这违反了Clausius说法，只有
S3.3Carnot定理Carnot定理推论：所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆热机，其热机效率都相等，即与热机的工作物质无关。Carnot定理的意义（1）引入了一个不等号≤NR，原则上解决了化学反应的方向问题；（2）原则上解决了热机效率的极限值问题
Carnot定理推论： Carnot定理的意义： （2）原则上解决了热机效率的极限值问题。 （1）引入了一个不等号 ，原则上解决了 化学反应的方向问题； I R § 3.3 Carnot定理 所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆热机， 其热机效率都相等，即与热机的工作物质无关
$ 3.4炳的概念从Carnot循环得到的结论：即Carnot循环中，热效应与温度商值的加和等于零会+=0T+T.对于任意的可逆循环，都可以分解为若于个小Carnot循环
§3.4 熵的概念 从Carnot循环得到的结论： Q Q T T + = c h c h 0 对于任意的可逆循环，都可以分解为若干个 小Carnot循环。 即Carnot循环中，热效应与温度商值的加和等于零
任意可逆循环的热温商P任意可逆循环热温商的加和等于零，即：PQSQ0W或02（TX1R证明如下：（1）在如图所示的任意可逆OMS循环的曲线上取很靠近的PO过程图23任意可送循环（2）通过P，O点分别作RS和TU两条可逆绝热膨胀线(3）在P，O之间通过O点作等温可逆膨胀线VW，使两个三角形PVO和OWQ的面积相等这样使PO过程与PVOWO过程所作的功相同同理，对MN过程作相同处理，使MXO'YN折线所经过程作功与MN过程相同。VWYX就构成了一个卡诺循环
R ( ) 0 i i i Q T = 任意可逆循环的热温商 证明如下： 任意可逆循环热温商的加和等于零,即： 同理，对MN过程作相同处理，使MXO’YN折线所经过 程作功与MN过程相同。VWYX就构成了一个卡诺循环。 或 (2)通过P，Q点分别作RS和TU两条可逆绝热膨胀线， (1)在如图所示的任意可逆 循环的曲线上取很靠近的PQ过程； (3)在P，Q之间通过O点作等温可逆膨胀线VW，使两 个三角形PVO和OWQ的面积相等， 这样使PQ过程与PVOWQ过程所作的功相同。 0 δ R = T Q