振荡电偶极子远区场基本特性 (1)横电磁波特性:电场分量与磁场分量在空间上正交,且垂直于的 传播方向(E。,H与a相互正交,且呈右旋关系),其场分量的比值取 决于波阻抗(ED/Hn=76=120n (2)辐射场特性:电场分量与磁场分量在时间上同相(E0/H-e") 电磁波的能流密度沿径向辐射; (3)非均匀球面波特性:沿径向r射的电磁波是按一衰减的球面波 (e/的等相面是r=常数的球面,等相面上场的振幅沿r方向减弱)。 球面波的衰减不是由空间介质损耗所引起,而是球面波的固有扩散特性所 致 (4)场分布的方向性:电磁波是极角O的正弦函数,其场分布具有方 向性(E和H~sin在极角=的轴线方向上辐射为零,在极角 日=x的正交于轴线方向上辐射最强,但辐射场强与方位角无关)
振荡电偶极子远区场基本特性 （1）横电磁波特性：电场分量与磁场分量在空间上正交，且垂直于r的 传播方向（ 相互正交，且呈右旋关系），其场分量的比值取 决于波阻抗 ； （2）辐射场特性：电场分量与磁场分量在时间上同相 ， 电磁波的能流密度沿径向辐射； （3）非均匀球面波特性：沿径向r辐射的电磁波是按 衰减的球面波 （ 的等相面是r =常数的球面，等相面上场的振幅沿 r 方向减弱）。 球面波的衰减不是由空间介质损耗所引起，而是球面波的固有扩散特性所 致； （4）场分布的方向性：电磁波是极角 的正弦函数，其场分布具有方 向性（ ，在极角 的轴线方向上辐射为零，在极角 的正交于轴线方向上辐射最强，但辐射场强与方位角无关）。 , E H 与 r a (E H / 120 = 0 = ) ( ) j / o E H e 1 r 1 jkr e r − E H sin 和 = 0 2 =
7.2.3振荡磁偶极子的辐射 振荡磁偶极子的辐射可仿照振荡电偶极子的类似方法或等 效原理和对偶原理求解。 等效原理——等效源和真实源在所考虑的同一区域内能产 生相同的场。 对偶原理——满足相同形式数学方程解的电量和磁量具有 对偶性,可进行对偶变换和叠加。 例3.2和例320中定义的静磁偶极子作交变的时谐振荡时, 其源函数 tq,(t)=@m sin at (715)
7.2.3 振荡磁偶极子的辐射 振荡磁偶极子的辐射可仿照振荡电偶极子的类似方法或等 效原理和对偶原理求解。 等效原理——等效源和真实源在所考虑的同一区域内能产 生相同的场。 对偶原理——满足相同形式数学方程解的电量和磁量具有 对偶性，可进行对偶变换和叠加。 例3.2和例3.20中定义的静磁偶极子作交变的时谐振荡时， 其源函数 ( ) sin (7.15) = q t Q t m m
图72表示的振荡磁偶极子m=qn()l=qn()la与等效的圆 电流i()s=i(t)sa形成简单的辐射系统,称为磁基本振子。两 者用下式等效为 n()=±dan() +@, cos at (716a) dt cos ot 或 ±O (716b)
图7.2表示的振荡磁偶极子 与等效的圆 电流 形成简单的辐射系统，称为磁基本振子。两 者用下式等效为 ( ) ( ) m m z m l a = q t = q t l ( ) ( ) z i t = i t s s a d ( ) ( ) j cos (7.16a) d cos m m m m q t i t Q t t I t = = = (7.16b) j m I Q = 或
S (ty im(t)/ -(t) 图7.2振荡磁偶极子
圆电流与振荡磁偶极子进行等效变换时,可引入等效系 数山,得点[()s]=qn(或A=O,有 Qm=j 进行对偶变换: ED~Bm,H0--E,1-lm,50-1y4~5 式(7.14)变为 sin ee anor sin ee 2Ar
圆电流与振荡磁偶极子进行等效变换时，可引入等效系 数 0 ，得 o m i t s q t l ( ) ( ) = 或 o m Is l = ，有 进行对偶变换： m 0 0 0 0 H E I I - , , , E H , θ θ 式（7.14）变为 m j 0 m j I j sin 2 I j sin 2 kr kr l H e r l E e r − − = − = 0 j j (7.17) m m S I Q I I l = =