偏离矢量与倒易点阵扩展 对于电子显微镜中经 常遇到的样品,薄片 晶体的倒易阵点拉长 为倒易“杆”,棒状 晶体为倒易“盘” 2/D 细小颗粒晶体则为倒 口+Q 易“球”,如图6-3所 2/ 小 2/d 样品晶体 倒易阵点
偏离矢量与倒易点阵扩展 • 对于电子显微镜中经 常遇到的样品，薄片 晶体的倒易阵点拉长 为倒易“杆” ，棒状 晶体为倒易“盘” ， 细小颗粒晶体则为倒 易“球” ，如图6-3所 示
倒易点阵扩展 图6-4示出了倒易杆和爱瓦尔·△0为正时,s矢量为正 德球相交情况,杆子的总长 反之为负。精确符合布拉 为2/t。 格条件时,△θ=0,s也 等于零。 由图可知,在偏离布拉格角 士△θ范围内,倒易杆都 能和球面相接触而产生衍射。2 ·偏离△θ时,倒易杆中心至 与爱瓦尔德球面交截点的距 k 离可用矢量表示,就是偏些X 离矢量。 g +Smax+S 倒易
倒易点阵扩展 • 图6-4示出了倒易杆和爱瓦尔 德球相交情况，杆子的总长 为2/t。 • 由图可知，在偏离布拉格角 ±Δθmax范围内，倒易杆都 能和球面相接触而产生衍射。 • 偏离Δθ时，倒易杆中心至 与爱瓦尔德球面交截点的距 离可用矢量s表示，s就是偏 离矢量。 • Δθ为正时，s矢量为正， 反之为负。精确符合布拉 格条件时，Δθ=0，s也 等于零
倒易点阵扩展 图6-5示出偏离矢量小于零、等于零和大于零的三种情 况。如电子束不是对称入射,则中心斑点两侧和各衍 射斑点的强度将出现不对称分布。 uvw uvw k +△6 26N-△ 20k k 4)章 O·g(w)
倒易点阵扩展 • 图6-5示出偏离矢量小于零、等于零和大于零的三种情 况。如电子束不是对称入射，则中心斑点两侧和各衍 射斑点的强度将出现不对称分布
电子衍射基本公式 电子衍射操作是把倒 易点阵的图像进行空 间转换并在正空间中 记录下来。用底片记 录下来的图像称之为 行射花样。图6-6为电 子衍射花样形成原理 R=ALg=Kg ·R=NL/d=K/d G R
电子衍射基本公式 • 电子衍射操作是把倒 易点阵的图像进行空 间转换并在正空间中 记录下来。用底片记 录下来的图像称之为 衍射花样。图6-6为电 子衍射花样形成原理 图。 • R=λLg=Kg • R=λL/d=K/d
电子衍射基本公式 ·R=XL/d=K/d 试样 Lλ称为电子衍射的相 机常数,而L称为相机 长度。R是正空间的矢 量,而是倒易空间 K 中的矢量,因此相机 常数Lλ是一个协调正 倒空间的比例常数。 R R Rdh=fo制1Mλ′ 入
电子衍射基本公式 • R=λL/d=K/d • Lλ称为电子衍射的相 机常数，而L称为相机 长度。R是正空间的矢 量，而ghkl是倒易空间 中的矢量，因此相机 常数Lλ是一个协调正、 倒空间的比例常数。 • Rdhkl=f0·MI·Mp·λ=L ＇ λ