自持放电的放电曲线 当气隙电压大于U,时， 电流随电压U的增大不 特放任修 再遵循I=I,ed的规 非自持放电区 律，而是更快一些，这 a b 时又出现了促进放电的 U Ua Ub Uc Uo 新因素，这就是受正离 子的影响 电气工程暴独国家精品课程
自持放电的放电曲线 自持放电的放电曲线 当气隙电压大于U0时， 电流I随电压U的增大不 再遵循 的规 律，而是更快一些，这 时又出现了促进放电的 新因素，这就是受正离 子的影响 0 d I Ie a b c S U Ua Ub Uc U0 0 d I Ie
一、自持放电的形成 在电场作用下，正离子向阴极运动，由于它的平均 自由行程长度较短，不易积累动能，所以很难使气体分 子发生碰撞电离。 但当正离子撞击阴极表面时却有可能引起表面电离 而拉出电子，部分电子和正离子复合，其余部分则向着 阳极运动和形成新的电子崩。 如果电压足够大，初始电子崩中的正离子在阴极上 产生出来的新电子等于或大于，即使除去外界电离因子 的作用，放电也不会停止。这就变成了自持放电。 电气工程暴独国家精品课程
在电场作用下，正离子向阴极运动，由于它的平均 自由行程长度较短，不易积累动能，所以很难使气体分 子发生碰撞电离。 但当正离子撞击阴极表面时却有可能引起表面电离 而拉出电子，部分电子和正离子复合，其余部分则向着 阳极运动和形成新的电子崩。 如果电压足够大，初始电子崩中的正离子在阴极上 产生出来的新电子等于或大于，即使除去外界电离因子 的作用，放电也不会停止。这就变成了自持放电 。 一、自持放电的形成 一、自持放电的形成
二、自持放电的条件 由自持放电的概念出发，可推出当满足以下 条件时，会发生自持放电： y(ed-1)=1 y一个正电子撞击到阴极表面时产生出来的二次 电子数 α电子碰撞电力系数 d两极板距离 电气工程暴独国家精品课程
二、自持放电的条件 二、自持放电的条件 由自持放电的概念出发，可推出当满足以下 条件时，会发生自持放电： γ一个正电子撞击到阴极表面时产生出来的二次 电子数 α电子碰撞电力系数 d两极板距离 ( 1) 1 d e
三、自持放电的物理意义 一个电子从阴极到阳极途中因电子崩而造成 的正离子数为： ad 正离子在阴极造成的二次自由电子数为： y(e-1) 如果上式等于1，就意味着那个初始电子有一 个后继电子，放电得以自持 电气工程暴础国家精品课程
三、自持放电的物理意义 三、自持放电的物理意义 一个电子从阴极到阳极途中因电子崩而造成 的正离子数为： 正离子在阴极造成的二次自由电子数为： 如果上式等于 1，就意味着那个初始电子有一 个后继电子，放电得以自持 1 d e ( 1) d e
©如果自持放电条件满足时，会形成下图的闭环部分： 阴极表面电离 外界电离因子 气体空间电离 在电场中加速 >气体中的自由电子 碰撞电离 ·电子崩(a过程 阴极表面二次发射。一正离子 电气工程暴础国家精品课程
如果自持放电条件满足时，会形成下图的闭环部分: 外界电离因子 阴极表面电离 气体空间电离 气体中的自由电子 在电场中加速 碰撞电离 电子崩 α过程 阴极表面二次发射 正离子