大气压 P填 地 绝对真空 图1-1 绝压、表压和真空度的关系
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【例1-1】在兰州操作的苯乙烯真空蒸馏塔顶的真空表读数为80×103pa。 在天津操作时，若要求塔内维持相同的绝对压强，真空表的读数应为若 干？兰州地区的平均大气压强为85.3×10Pa,天津地区的平均大气压强 为101.3X10pa。 解：根据兰州地区的大气压强条件，可求得操作时 塔顶的绝对压强为： 绝对压强=大气压强一真空度；85300—80000=5300Pa 在天津操作时，要求塔内维持相同的绝对压强，由 于大气压强与兰州的不同，则塔顶的真空度也不相同， 其值为： 真空度=大气压强一绝对压强=101330一5300=96030a
17 在兰州操作的苯乙烯真空蒸馏塔顶的真空表读数为80×10 3Pa。 在天津操作时，若要求塔内维持相同的绝对压强，真空表的读数应为若 干?兰州地区的平均大气压强为85.3×10 3Pa，天津地区的平均大气压强 为l01. 3× 10 3Pa。 解： 根据兰州地区的大气压强条件，可求得操作时 塔顶的绝对压强为： 绝对压强＝大气压强一真空度；85300 —80000＝5300Pa 在天津操作时，要求塔内维持相同的绝对压强 ， 由 于大气压强与兰州的不同，则塔顶的真空度也不相同， 其值为： 真空度＝大气压强 —绝对压强＝101330 —5300＝96030Pa 【例1-1 】
1.2.2流体静力学基本方程 流体静力学基本方程式：描述静止流体内部压强 化规律的数学表达式 流体微元的受力平衡：静止流体中任取一微元立方流体， 长度分别为dx、dy、dz,分别与x、y、z轴平行如图所示 流体处于静止状态：作用于该立方体上的力在坐标轴士的 投影之和等于零。 D dZ 对于z轴，作用于该立方体上的力有： (1)作用于下底面的压力为pA。 (2)作用于上底面的压力为-(p+dp)A dx (3)作用于整个立方体的重力为一p gAdz 图-1-2微元流体的静力平衡 pA-(p+dp)A-p gAdz=0 18
18 流体静力学基本方程式 ：描述静止流体内部压力(压强)变 化规律的数学表达式 流体微元的受力平衡：静止流体中任取一微元立方流体，其 长度分别为dx、 dy、dz，分别与x、y、z轴平行如图所示 1.2.2流体静力学基本方程 流体处于静止状态：作用于该立方体上的力在坐标轴上的 投影之和等于零。 对于z轴，作用于该立方体上的力有： （1）作用于下底面的压力为pA。 （2）作用于上底面的压力为-(p+dp)A （3）作用于整个立方体的重力为－ρgAdz pA-(p+dp)A- ρgAdz=0
化简后 dp+p gdz=0 对不可压缩流体，p=常数，积分上式得 +gz=常数 在静止流体中取任意两点，如图1-3所示，则 人 D1+g1=D2+g2 图1-3静止流体内的压强分布 或P2=卫+g3-) 流体静力 学方程式 19
19 化简后 dp+ ρgdz=0 对不可压缩流体， ρ=常数，积分上式得 在静止流体中取任意两点，如图1-3所示，则有 图1-3 静止流体内的压强分布 + gz = 常数 p ρ 2 2 1 1 gz p gz p + = + ρ ρ ( ) 1 1 2 p p g z z 或 2 = + ρ − 流体静力 学方程式
总势能守恒 卫+g=常数 或 +g1=+g 等压面 或 p=po+pgh 静力学基本方程式可改写为 P2-卫=h pg 因此，压差的大小可用一定的液柱高度来表示 20
20 1 2 1 2 p p gz gz ρ ρ +=+ 0 p = p gh + ρ p gz ρ + = 常数 总势能守恒 等压面 或 或 2 1 p p h ρg − = 静力学基本方程式可改写为 因此，压差的大小可用一定的液柱高度来表示