下面略作解释：物方空间平行于之轴人射的粒子，（在透镜场 的作用下)出射时皆通过像方焦点，出射方向一如其入射轨迹的延 长线到达像方主平面后“硬折”，成直线（沿出射轨迹的反向延长 线)穿过焦点.平行斜入射轨迹族的焦点在焦平面上.通过物方焦 点入射的粒子，则出射时皆与之轴平行，出射位置一如其轨迹延长 线到达物方主平面后硬折成直线，恰与平行入射时对称.入射粒子 轨迹如其延长线过物方节点(“对准”节点)，则出射轨迹方向不变， 且似自像方节点“发出” 物方空间 透镜（系统）区 像方空间 P=P。 P可变 P=P. "=0 =0 (1) F F 】 2) 21 22 Vo
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物方空间 透镜（系统）区 像方空间 P=P. P可变 P=P. "=0 "=0 (1) F 2 2 2) 。6 21 22 由此图不难想像如何用几何作图法来处理“光学”问题， 此类处理方法的实质为将系统看作3段：从之到H。的物方 空间延伸漂移段（其中折射率假设仍为P。)、一个薄透镜和从H 到忽的像方空间反向延伸漂移段（折射率设已为P).而将两个 主平面之间的空间视如乌有. 以下罗列透镜基点及成像系统参量与M的传输矩阵元及物 方、像方空间折射率P。,P的数学对应关系： IU
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物方焦距 f。= P。 m21 物方主点位置 P。(m22-1) ZHo f。(1-m2) m21 焦点位置 P。m2=∫。m22 m2i 节点位置 P。m22- 之%一 21 卫=f-f。m 像方焦距 P m21 物方空间 透镜（系统）区 像方空间 P=P. P可变 P=P, =0 "=0 (1) 8 2 F 2) 22
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与成像有关的量如下： m:十m(-之）+：（名-）+他1（名-）（一） P。 P P。P 二0 单向放大率M,=m1十1（一之） P 必一2 11 之1一之0 22 f。 物方空间 透镜（系统）区 像方空间 P=P. P可变 P=P, "=0 =0 (1) F F. 2) 21 22
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计算这些量时，符号皆应保留，并注意其含义.如：焦距小于 0,意味着是散焦和虚焦点（好似光学凹透镜）：位置计算值小于0， 则该点在参考点另一侧；单向放大率小于0，指像点与共轭物点在 之轴的异侧(180°翻转)一单个透镜作用、得实像往往如此：角放 大率恒与单向放大率同号：单个透镜的H。常在H之后或右侧， 称为“主平面交叉”. 推导要点 由矩阵链接 M=M,·M·M 满足成像条件时 M, 0 M,= 21 品 M 依次求轨迹(1)、(2)、(3)的'和/或'，利用△=△'求位置 坐标. 最后满意地得到：以上量皆与。无关，即基点与外界无关.口
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