第七章镜计热力学基础 物理化学电子教案 各种分布类型的微态数 实现某种能量分布的方式数称为该能量分布 类型的微态数，又称热力学概率. 对某种能量分布类型的微态数： N！ 式中分子为N个可区分粒子的全排列，分母为 相同能级上粒子交换的方式数，上例中： 3! A分布：t4=1= 3
第七章 统计热力学基础 物理化学电子教案 ③ 各种分布类型的微态数 = i i x N N t ！ ! 对某种能量分布类型的微态数: 式中分子为N个可区分粒子的全排列, 分母为 相同能级上粒子交换的方式数, 上例中： A 分布: ； ！ ！ 3 3 t A = 1= 实现某种能量分布的方式数称为该能量分布 类型的微态数, 又称热力学概率
第七章镜计热力学基础 物理化学电子教案 3! B分布：t4=3= 21! 3! C分布：t4=6= 111g ④系统总的微态数 2=5,=1+3+6=10 iza
第七章 统计热力学基础 物理化学电子教案 ④ 系统总的微态数 = = 1+ 3+ 6 = 10 = C i a i t B 分布: C 分布: ! ! ! ! 111 3 t A = 6 = ！！ ！ 2 1 3 t A = 3 =
第七章航计热力学基础 物理化学电子教案 7.独立定位粒子系统的能量分布和微态数 对于由N个可以区分粒子组成的定位粒子系统， 当(U、V、N)一定时，粒子能级是量子化的，即为 61,62,,G由于粒子在运动中不断互相交换能量， 所以N个粒子有不同的分配方式，即 能级：81,82,83，，k 一种分配方式：N,N2,N3,,Nk 另一种分配方式：W”,N”2,N”3),N”k 但无论哪一种分配方式，都必须满足粒子数 守恒和能量守恒两个限制条件，即
第七章 统计热力学基础 物理化学电子教案 7. 独立定位粒子系统的能量分布和微态数 对于由N个可以区分粒子组成的定位粒子系统, 当(U、V、N )一定时, 粒子能级是量子化的, 即为 ε1 ,ε2 , …,εi . 由于粒子在运动中不断互相交换能量, 所以N个粒子有不同的分配方式, 即 能级: ε1 , ε2 , ε3 , …, εk 一种分配方式: N1 , N2 , N3 , …, Nk 另一种分配方式: N’ 1 , N’ 2 , N’ 3 , …, N’ k 但无论哪一种分配方式, 都必须满足粒子数 守恒和能量守恒两个限制条件, 即
第七章镜计热力学基础 物理化学电子教案 ∑N,=N或9，=∑N,-N=0 i ∑N,c=0或0，=∑Ne,-U=0 实现一种分配方式的微态数： N! N! tx= NN2NkΠN 各种分配方式总的微态数： n-2.-4t+6*-2好 N!
第七章 统计热力学基础 物理化学电子教案 N N i i = 实现一种分配方式的微态数: = = i k i x N N N N N N t ！ ！ ！ ！ ！ ！ 1 2 各种分配方式总的微态数: = = + + + = i i x i N N t t t t ! ! 1 2 1 = N − N = 0 i 或 i N i U i i = 2 = N i −U = 0 i i 或
第七章镜计热力学基础 物理化学电子教案 假若能级是简并的，则还须考虑按简并态分 布的情况，即 能级：81，E2,8,,k 各能级的简并度：g1,g2,g3,,8k 分布数x:N1,N2,N3,,Nk 同时考虑粒子按能级分布和按简并态分布的 一种分配方式的微态数为： N! IIN:II=NII
第七章 统计热力学基础 物理化学电子教案 假若能级是简并的, 则还须考虑按简并态分 布的情况, 即 同时考虑粒子按能级分布和按简并态分布的 一种分配方式的微态数为： = = i i i N N i i i i x N g g N N N t i i ! . ！ ！ ！ 能级: ε1 , ε2 , ε3 , …, εk 各能级的简并度: g1 , g2 , g3 , …, gk 分布数 x : N1 , N2 , N3 , …, Nk