§83黑洞不是那么黑了 不确定原理 不可能同时确定一个粒子的位置和速度， 对粒子位置测量得越准确，对速度的测量就越 不准确，反之亦然。 粒子的不确定性不依赖于测量粒子位置和 速度的方法，也不依赖于粒子的种类。在量子 力学中，粒子的概念已不是我们想象中的实实 在在的实物粒子，而是一种波、一片云，这就 是量子力学中的波粒二象性：一个粒子具有粒 子和波动两重性质
§8.3黑洞不是那么黑了 一 、不确定原理 不可能同时确定一个粒子的位置和速度， 对粒子位置测量得越准确，对速度的测量就越 不准确，反之亦然。 粒子的不确定性不依赖于测量粒子位置和 速度的方法，也不依赖于粒子的种类。在量子 力学中，粒子的概念已不是我们想象中的实实 在在的实物粒子，而是一种波、一片云，这就 是量子力学中的波粒二象性：一个粒子具有粒 子和波动两重性质
二 黑洞的辐射 旋转黑洞产生并辐射粒子，非旋转黑洞也 以不变的速率产生和发射粒子，黑洞辐射的粒 子谱刚好是一个热辐射的谱，而且黑洞以刚好 防止热力学第兰定律被违反的准确速率发射粒 子。黑洞的温度只依赖于黑洞的质量特性，质 量越大，温度越低 黑洞发射的粒子不是从黑洞里出来的，而 是从紧靠黑洞的视界的外部的“空”的空间来 的
二、黑洞的辐射 旋转黑洞产生并辐射粒子，非旋转黑洞也 以不变的速率产生和发射粒子，黑洞辐射的粒 子谱刚好是一个热辐射的谱，而且黑洞以刚好 防止热力学第二定律被违反的准确速率发射粒 子。黑洞的温度只依赖于黑洞的质量特性，质 量越大，温度越低。 黑洞发射的粒子不是从黑洞里出来的，而 是从紧靠黑洞的视界的外部的“空”的空间来 的
根据不确定性原理，“空”的空间 充满了虚粒子和虚反粒子，它们被一同 创生，相互离开，然后再回到一起并湮 灭 湮灭 人 “空 创生 虚粒子和虚反粒子对
根据不确定性原理， “空”的空间 充满了虚粒子和虚反粒子，它们被一同 创生，相互离开，然后再回到一起并湮 灭。 ＋ － 湮灭 “空” 创生 虚粒子和虚反粒子对
量子引力的困境 在爱因斯坦引力场理论中，时空度规张量g是 动力学变量，因而时空坐标x代表的物理距离 也是动力学的，不像通常的量子场论中时空只 是背景，不受场的运动方程的影响。在通常的 量子化方案中，时空坐标只相当于场量的指标 因此严格来说，通常场的量子化规则不适用于 引力场 如果忽略这个问题或把时空度规对平直时空的 偏离只看作微扰，把爱因斯坦引力场论按通常 平直时空的规范场进行量子化，这个理论是不 可重整化的。在弯曲时空的经典背景中，研究 黑洞的量子效应，就得到黑洞热力学
在爱因斯坦引力场理论中，时空度规张量gμν是 动力学变量，因而时空坐标x代表的物理距离 也是动力学的，不像通常的量子场论中时空只 是背景，不受场的运动方程的影响。在通常的 量子化方案中，时空坐标只相当于场量的指标。 因此严格来说，通常场的量子化规则不适用于 引力场。 如果忽略这个问题或把时空度规对平直时空的 偏离只看作微扰，把爱因斯坦引力场论按通常 平直时空的规范场进行量子化，这个理论是不 可重整化的。在弯曲时空的经典背景中，研究 黑洞的量子效应，就得到黑洞热力学
黑洞的热辐射 日O￥+里2 。1974年，霍金证明：如果考 时 虑到黑洞周围空间中的量子 粒子落人第洞面反 粒子向无穷进这 涨落，那么黑洞的确具有与 它的温度相对应的热辐射。 粒子/反粒子 和五潭天 离开奇点的距离 -6 黑洞的量子热辐射也是黑体 辐谢谱，温度为： ·T=k+/2πkB,与通过热力学 类比得到的贝肯斯坦一斯 马尔公式一致
1974年，霍金证明：如果考 虑到黑洞周围空间中的量子 涨落，那么黑洞的确具有与 它的温度相对应的热辐射。 黑洞的量子热辐射也是黑体 辐射谱，温度为： T=k+ /2πkB，与通过热力学 类比得到的贝肯斯坦——斯 马尔公式一致