微观粒子的波动性与粒子行为的统 计性规律联系在一起，表现为： 微观粒子的波动性是大量微粒运动表现 出来的性质，即是具有统计意义的概率波
微观粒子的波动性与粒子行为的统 计性规律联系在一起，表现为： 微观粒子的波动性是大量微粒运动表现 出来的性质，即是具有统计意义的概率波
5.3核外电子运动状态的描述 1.电子云 P (wP)：概率密度。 电子云是电子在核 外空间概率密度分布的 形象描述。 (小黑点不等同于电子) 在通常状况下氢原子电子云示意图
5.3 核外电子运动状态的描述 1.电子云 ρ （| | 2） ：概率密度。 电子云是电子在核 外空间概率密度分布的 形象描述。 (小黑点不等同于电子)
5.3.1薛定谔方程 波函 及 能 势 z 质 zP1靠
8π 2 ( ) 2 2 2 2 2 2 2 EV h m x y z =− − + + x,y,z：空间直角坐标 h：Planck 常数 V：势能 E：能量 ：波函数 m：质量 5.3.1 薛定谔方程
薛定谔方程的解 ①方程的解平（化，y,z)非具体数值，而是一函数关系， 是描述核外电子在空间运动的数学函数式（波函 数)，即原子轨道； ②有很多数学解平； ③在求合理解的过程中，引入了3个参数，每个特 定解平mm表示电子运动的一稳定状态，借用“轨 道”名称，称乎为原子轨道
①方程的解 (x,y,z)非具体数值，而是一函数关系， 是描述核外电子在空间运动的数学函数式(波函 数)，即原子轨道 ； ②有很多数学解Ψ； ③在求合理解的过程中，引入了3个参数，每个特 定解Ψn,l,m表示电子运动的一稳定状态，借用“轨 道”名称，称Ψ为原子轨道。 薛定谔方程的解
1.坐标变换 在解薛定谔方程的过程中，要设法使3个 自变量分离；但在直角坐标系中无法使x、y~ z分开；因此，必须作坐标变换，即：直角坐 标系→球坐标系： 波函数=径向函数×角度函数
1. 坐标变换 在解薛定谔方程的过程中，要设法使3个 自变量分离；但在直角坐标系中无法使x、y、 z分开；因此，必须作坐标变换，即：直角坐 标系→球坐标系： 波函数 = 径向函数 × 角度函数