n·(2-元)=0 )=0 用表示交界面上的关系,即 002=0nls 1 c2 an S (5) (4)、(5)式就是分区均匀的稳恒电流体系的电场 所满足的方程和边值关系。若整个体系的边界条件已 知,即可求出电流的电场
用 表示交界面上的关系，即 （4）、（5）式就是分区均匀的稳恒电流体系的电场 所满足的方程和边值关系。若整个体系的边界条件已 知，即可求出电流的电场。 − = − = ( ) 0 ˆ ( ) 0 ˆ 1 1 2 2 2 1 c c j j n n j j (5) 2 1 1 1 2 2 = = S S S c S c n n
从ⅴ.D出发,可求得导体内的电荷分布 p=v (Et)=v /8 V·j+jV(-) V() 其中,稳恒电流条件要求:V元=0 从P=j可看出,均匀导电体系内不会出现电荷 堆积,只有当导体在沿着电荷流动方向不均匀
从 出发，可求得导体内的电荷分布： 其中，稳恒电流条件要求： 从 可看出，均匀导电体系内不会出现电荷 堆积，只有当导体在沿着电荷流动方向不均匀 D = ( ) ( ) ( ) c c c c j j j E j = = + = = j = 0 ( ) c j =
时,才有可能有电荷存在。因此,对于分块均匀的导 电体,电荷只可能分布在交界面上,即 n(D 利用;(2-得到面电荷密度为 on c2 所以,如果交界面两侧各自的介电常数与电导率之比 值相等,则交界面上也不存在面电荷密度
时，才有可能有电荷存在。因此，对于分块均匀的导 电体，电荷只可能分布在交界面上，即 利用 ，得到面电荷密度为 所以，如果交界面两侧各自的介电常数与电导率之比 值相等，则交界面上也不存在面电荷密度。 ( ) ˆ ( ) ˆ 1 1 1 2 2 2 2 1 n j j n D D c c f = − = − ( ) 0 ˆ n j 2 − j 1 = n j c c f = − ˆ ( ) 1 1 2 2
53.3矢势及其微分方程 Vector potential and differential equation
§3.3 矢势及其微分方程 Vector potential and differential equation
1、矢势 稳恒电流磁场的基本方程是 V·B=0 V×H=j 由此可看出,磁场的特点和电场不同。静电场是无旋 的,即引入标势φ来描述。而磁场是有旋的,一般不 能引入一个标势来描述整个空间的磁场,但由于磁场 是无源的,可以引入一个矢量来描述它
1、矢势 稳恒电流磁场的基本方程是 由此可看出，磁场的特点和电场不同。静电场是无旋 的，即引入标势 来描述。而磁场是有旋的，一般不 能引入一个标势来描述整个空间的磁场，但由于磁场 是无源的，可以引入一个矢量来描述它。 = = H j B 0