射频脉冲 B1为动磁场（射 频电磁场) 射频脉冲 作用：使旋进中 的原子核发生共 振跃迁 A pulse of B oscillating magnetic field at Larmor frequency B1场的强度和作用 的持续时间决定磁化 M 强度矢量M偏离Z轴 (或Bo方向)的角 度0=yB1T
射频脉冲 B1为动磁场（射 频电磁场） 作用：使旋进中 的原子核发生共 振跃迁 B1 场的强度和作用 的持续时间决定磁化 强度矢量M偏离Z轴 （或 B0方向）的角 度 1
>射频脉冲激励原子核后 磁化矢量M在XY平面中 将产生分量My, 当射频 脉冲关闭后，由于核自 uopeznaubeW 旋之间以及核自旋和晶 格之间进行能量交换产 Time Z 生纵向驰豫和横向驰豫 使得核自旋从外加射频 脉冲中吸收能量又释放 出来 Time
射频脉冲激励原子核后， 磁化矢量M在XY平面中 将产生分量Mxy。当射频 脉冲关闭后，由于核自 旋之间以及核自旋和晶 格之间进行能量交换产 生纵向驰豫和横向驰豫， 使得核自旋从外加射频 脉冲中吸收能量又释放 出来
磁共振物理基础 核的磁性 Bo 核的磁矩按照布郎运动原理随机取向 静止磁场内，这些磁偶极子倾向于与使用的 磁场顺向平行或逆向平行取向排列 ■ 取向与量子力学能量状态相一致，能级的实 际数目由自旋量子数)决定的 ▣自旋量子数取值士n/2(n=0,1,2,..) ▣=0，表明核没有磁矩
核的磁矩按照布郎运动原理随机取向 静止磁场内，这些磁偶极子倾向于与使用的 磁场顺向平行或逆向平行取向排列 取向与量子力学能量状态相一致，能级的实 际数目由自旋量子数Ｉ决定的 自旋量子数取值±n/2（n=0，1，2，…） n=0，表明核没有磁矩 核的磁性 磁共振物理基础
磁共振物理基础 核的磁性 M Bo 磁矩与外磁场(B。)方向不完 全一致 在外加磁场中，核自旋矢量 经历转矩作用，又称作耦合， 引起自旋以一定频率围绕外 磁场轴旋转。类似地球引力 场内的一个旋转陀螺运动， 称为拉莫尔进动 o=YB
磁矩与外磁场(Bo )方向不完 全一致 在外加磁场中，核自旋矢量 经历转矩作用，又称作耦合, 引起自旋以一定频率围绕外 磁场轴旋转。类似地球引力 场内的一个旋转陀螺运动， 称为拉莫尔进动 核的磁性 ω=γBo 磁共振物理基础
磁共振物理基础 磁共振和净磁化的矢量描述 单个磁矩矢量和构成净宏观磁矩 M 没有外磁场时，热能产生随机运动，单 个进动磁矩随机取向宏观磁矩为零 Bo 外加磁场时，质子倾向与磁场方向排列 一 致、但自旋量子数确定散离方向 室温下，这些取向之间能量差相对小于 热能，取其两个方向中任一个排列可能 性几乎相同 低能级方向排列较高能级方向略占优势， 产生沿外磁场方向排列的净磁化 每个进动核相对进动运动的相位随机取向 的，无可测量到的横向磁化成分
单个磁矩矢量和构成净宏观磁矩 没有外磁场时，热能产生随机运动，单 个进动磁矩随机取向宏观磁矩为零 外加磁场时，质子倾向与磁场方向排列 一致、但自旋量子数确定散离方向 室温下，这些取向之间能量差相对小于 热能，取其两个方向中任一个排列可能 性几乎相同 低能级方向排列较高能级方向略占优势， 产生沿外磁场方向排列的净磁化 每个进动核相对进动运动的相位随机取向 的，无可测量到的横向磁化成分 磁共振和净磁化的矢量描述 磁共振物理基础