实验原理 2B dr mcos(o1 >当m c o sot=0时，上式即为 阻尼振动方程。 >当B=0时，即在无阻尼情况时， 上式变为简谐振动方程，o即为系 统的固有频率。 上式的通解为 0-Ge cos(o i+a)+o cos(wi+)
2 cos( ) 2 2 0 2 m t dt d dt d 实验原理 + + ＝ ➢当ｍｃｏｓωｔ＝０时，上式即为 阻尼振动方程。 ➢当β＝０时，即在无阻尼情况时， 上式变为简谐振动方程，ω0即为系 统的固有频率。 上式的通解为 cos( ) cos( ) 1 2 + + + − e t t f ＝ t
实验原理 0=0ecos(0,i+a）+日2cos(ot+pj 由该式可见，受迫振动可以分为两部分 第一部分 e "cos(0i+） 表示阻尼振动，经过一定时间衰减后消失。 第二部分 说明强迫力矩对摆轮做 m 功，向振动体传送能量， 02 最后到达一个稳定的振 (@-o>+4Bo2 动状态。振幅
实验原理 cos( ) cos( ) 1 2 + + + − e t t f ＝ t 由该式可见，受迫振动可以分为两部分 表示阻尼振动，经过一定时间衰减后消失。 第一部分 cos( ) 1 + − e t f t 说明强迫力矩对摆轮做 功，向振动体传送能量， 最后到达一个稳定的振 动状态。振幅 第二部分 2 2 2 2 2 0 2 ( ) 4 − + m ＝