6-8熵熵增加原理 第六章热力学基础 熵概念的引进 如何判断孤立系统中过程进行的方向？ 可逆卡诺机 n= 9-92=T-T2 91 T 91 2 9+ 92 T L T T 热温比 等温过程中吸收或放出的热量 T 与热源温度之比. 结论：可逆卡诺循环中，热温比总和为零
6 – 8 熵 熵增加原理 第六章热力学基础 2 2 1 1 T Q T Q = 0 2 2 1 1 + = T Q T Q 结论 ： 可逆卡诺循环中, 热温比总和为零 . T Q 热温比 等温过程中吸收或放出的热量 与热源温度之比 . 1 1 2 1 1 2 T T T Q Q Q − = − 可逆卡诺机 = 一 熵概念的引进 如何判断孤立系统中过程进行的方向？
6-8熵熵增加原理 第六章热力学基础 任意的可逆循环可视为由许多可逆卡诺循环所组成 任一微小可逆卡诺循环 △2△+l=0 T 对所有微小循环求和 △Qi1 4 =0 当i→0 时，则 结论：对任一可逆循环过程，热温比之和为零
6 – 8 熵 熵增加原理 第六章热力学基础 p o V 任一微小可逆卡诺循环 0 1 1 = + + + i i i i T Q T Q 对所有微小循环求和 = 0 i i i T Q 0 d → = T Q 当 i 时，则 任意的可逆循环可视为由许多可逆卡诺循环所组成 结论 : 对任一可逆循环过程, 热温比之和为零 . Qi +1 i Q
6-8熵熵增加原理 第六章热力学基础 二熵是态函数 do 0 T 可逆过程 do - do T ADB T do do T JADB T 可逆过程 T 在可逆过程中，系统从状态A改变到状态B,其热 温比的积分只决定于始末状态，而与过程无关.据此可 知热温比的积分是一态函数的增量，此态函数称熵
6 – 8 熵 熵增加原理 第六章热力学基础 0 d d d = + = ACB BDA T Q T Q T Q 在可逆过程中，系统从状态A改变到状态B , 其热 温比的积分只决定于始末状态，而与过程无关. 据此可 知热温比的积分是一态函数的增量，此态函数称熵. 二 熵是态函数 − = B B A A T Q S S d 可逆过程 p o V * * A C B D 可逆过程 BDA = −ADB T Q T dQ d ACB = ADB T Q T dQ d
6-8熵熵增加原理 第六章热力学基础 物理意义 热力学系统从初态A变化到末态B,系统熵 的增量等于初态A和末态B之间任意一可逆过程 热温比(dO/T)的积分. 可逆过程及，-S4-小9 无限小可逆过程 熵的单位 J/K
6 – 8 熵 熵增加原理 第六章热力学基础 无限小可逆过程 T Q S d d = 热力学系统从初态 A 变化到末态 B ，系统熵 的增量等于初态 A 和末态 B 之间任意一可逆过程 热温比（ dQ/T ）的积分. 物理意义 熵的单位 J/K p o V * * A C B D E − = B B A A T Q S S d 可逆过程
6-8熵熵增加原理 第六章热力学基础 三 熵变的计算 1)熵是态函数，当始末两平衡态确定后，系 统的熵变也是确定的，与过程无关.因此，可在两平 衡态之间假设任一可逆过程，从而可计算熵变. 2)当系统分为几个部分时，各部分的熵变之 和等于系统的熵变
6 – 8 熵 熵增加原理 第六章热力学基础 三 熵变的计算 1）熵是态函数，当始末两平衡态确定后， 系 统的熵变也是确定的, 与过程无关. 因此, 可在两平 衡态之间假设任一可逆过程，从而可计算熵变 . 2）当系统分为几个部分时， 各部分的熵变之 和等于系统的熵变