氢对金属玻璃Fe39Ni39Si8B12Mn2磁性的影响

D0I:10.13374/i.issn1001-053x.1990.06.030 北京科技大学学报 第12卷第6期 Vo1.12No.6 I990年9月 Journal of University of Science and Technology Beijing Nov.1990 氢对金属玻璃Fe39Ni39Si8B12Mn2 磁性的影响 蒋方忻·杨国斌· 摘要：使用大角转动张力磁化法研究了金属玻璃Fe39Ni39Si8B12Mn2渗氢后时效过 程中磁化曲线和饱和磁致伸缩系数的变化。结果表明：含氢的Fc39Ni39Si8B12Mn2 金属玻璃饱和磁化强度下降，而各向异性常数增加，相应饱和磁伸系数入▣减小。 关键词：氢，金展玻璃，磁致伸缩，饱和磁化强度，各向异性 Effect of Hydrogen on the Magnetism of Metallic Glass Fe39Ni39Si8B12Mn2 Jiang Fangxing Yang Guobin' ABSTRACT:The variations of the saturation magnetostriction constant and the magnetization-flux of the metallic glass Fe39Ni39Si8B12Mn2 were studied using the tension-magnetization with a large angles rotation during aging at room temperature after charging hydrogen.The results show that with the decrease of saturation magnetization,the increase of anisotropic constant and the smaller value of saturation magneto-striction constant are induced by hydrogen in meta- llic glass. KEY WORDS:hydrogen,metallic glass,saturation magnetostriction constant, saturation magnetization and anisotropic constant 1987一07一17收稿 +物理系(Depratment of Physics) ,,材料科学与I程系(Department of Materials Science and Engineering) ·567·

、 第 卷第 期 年 月 北 京 科 技 大 学 学 报 。 。 。 氢对金属玻璃 磁性的影响 蒋方忻 ’ 杨国斌 ’ 摘 要 使 用大 角转动张力磁化法 研 究了金属坡璃 渗氢后时效过 程中磁 化 曲线 和饱和磁致伸缩 系数久 。 的 变化 。 结果表 明 含 氢 的 金属玻璃饱 和磁 化强 度 下降 ，而各 向异 性常数增加 ，相应 饱 和磁 伸系 数久 减 小 。 关键词 氢 ， 金属 玻璃 ， 磁 致 伸缩 ， 饱 和磁 化强 度 ， 各向异性 、 卜 五 夕 ” ” 夕 ’ ” 夕 ” 一 一 ， 从 · 从 ， 五 士 一 · 〕 一 ， ， ， 一 一 收稿 物 理 系 ， ， 材料科学 与工 程 系 “ 一 DOI ：10．13374／j ．issn1001－053x．1990．06．030

氢不仅可以改变金属玻璃的许多物理性质，而且由于氢是电子结构简单的原子，也被人 们用来做为“探测器”研究金属玻璃的结构。我们的工作已表明：氢的加人可以极大地降低 金属玻璃Fe39Ni39Si8B12Mn2的杨氏模量c1),在低温下可以形成类Snock型的氢应力感生 有序内耗蜂()。这些均不受退火的影响，表明氢处于金属玻璃中具有剪应力的T型缺陷 中‘1’2)。磁致伸缩系数入，是表征磁弹耦合的一个物理量。氢能够降低金属玻璃的弹性模量 启示我们氢也可能彩响金属玻璃的元，。故进一步开展氢对金属玻璃Fe39Ni39Si8B12Mn2磁 性影响的研究，但是近年来的研究均是集中在Fe-Y、Fe-Zr、Fe-Gd、Fe-Ga等吸氢材料的 金属玻璃上3)。这是因为吸氢材料的含氢量大，形成的氢化物较稳定，易于实验观察。而 对含氢的F-Ni基金属玻璃的研究，因为实验上的困准而受到限制。本文使用的大角转动张 力磁化法测量方便迅速，加之对实验过程的谨慎操作，使研究金属玻璃Fc39Ni39Si8B12Mn2 渗氢的磁化曲线和磁致伸缩系数入，成为可能。 1 实验方法及结果 1,1大角转动张力磁化法 本实验采用大角转动张力磁化法【？)，测量金属玻璃薄带样品的磁通和磁致伸缩系数。 测量装置和测量原理均如文献〔7)所述。但是文 献〔7〕给出的测量方法是错误的，它没有考虑到 M,火角转动后，由于薄带样品退磁场的增加 对磁通的彩响。我们详细研究了这个问题，给 出了一个正确的测量方法〔8。为了进一步提高 灵敏度，将样品改为垂直悬挂，相应地将测量 装置由水平放置改为垂直放置。图1为样品磁 化示意图。磁通的测量为冲击电流计反向指零 法。则有： φy=L.I (1) 团1样品磁化示意图 Lm=0.05H,I为初级互感电流。当横场H,= Fig.1 Schematic diagram of magnetiza- 0,纵场Hy不断增加可以得到样品的磁化曲线 tion of sample 和泡和磁通中.，由此可计算出饱和磁化强度M: 4。M,NS=LmI. (2) N=2190,S为样品横截面积，“。为磁极化强度。在获得纵向饱和磁通中，（对应于饱和磁化 强度M,）后，设定M,和Y轴夹角0，由tg0=H,/Hy,按比例增加H.和Hy,量pys此 删Hy为Iy1。改变张力由P:到P,保持中y不变使Hy:变到Iy2;"当Hya-Hy为最大时由 下式计算出的2(0)为元.(8)： 1(9)=-..Hy9-Hy1 3c0s9·P2-P, (3) 用上述方法测量了同一样品在不同设定角度B下，2(0)和外场Hy的关系及相应的φ.y ·568·

氢不仅可 以改 变金属玻 璃 的许多物理性质 ， 而且 由于氢是电子结构简单的原子 ， 也被人 们用来 做为 “ 探测器 ” 研究 金属 玻璃 的结构 。 我们的工作 已表明 氢 的加 入可 以极大地降低 金属玻璃 的杨 氏模量 〔 ‘ ’ ， 在低温下 可 以形 成 类 型的 氢应 力感生 有序 内耗峰 〔 ’ 。 这些 均不受退 火 的影响 ， 表明氢处于金属玻璃 中具有 剪 应 力 的 丫 型 缺 陷 中 〔 ‘ ’ “ ’ 。 磁致伸缩系数 久 是表征磁弹祸合 的一个物理 量 。 氢能够 降低金属玻璃 的弹 性模量 启示我 们 氢也可能影响金属 玻璃 的久 。 故 进一 步开展氢对金属玻璃 磁 性影 响的研究 ， 但 是近年来 的研究 均是集 中在 一 、 一 、 一 、 一 等吸氢材料的 金属 玻璃上 〔 “ 一 日 〕 。 这是 因为吸氢材料 的含氢量大 ， 形 成的氢化物 较稳定 ， 易于实验观察 。 而 对 含氢的 一 基金属 玻璃 的研究 ， 因为实验上 的困 难而受到 限制 。 本文 使 用的大 角转动张 力磁化法 测量 方便迅 速 ， 加之对实验过程 的 谨慎操 作 ， 使研究金 属 玻 璃 渗氢 的磁化 曲线和 磁致 伸缩系数久 成为可能 。 实验方法及结果 大 角转动张 力盛 化 法 本实验采 用大角转动张力磁化法 〔 ” ， 测 量 金属 玻璃 薄带样 品的磁通和 磁致 伸缩系数 。 巧 测量装置 和 测量 原理 均如文 献〔 〕所述 。 但 是文 献 〔 〕给出 的测量 方法 是错误 的 ，它 没有考虑到 大 角转动后 ， 由于薄带 样品退磁 场的 增 加 对 磁通 的影响 。 我 们详 细研究 了这个问题 ， 给 出 了一 个 正 确的测量方法 〔 吕 ’ 。 为了进一 步提高 灵 敏度 ， 将样 品改 为垂直 悬挂 ， 相应地将 测量 装 置 由水 平放 置改 为 垂直放置 。 图 为样品磁 化 示意 图 。 磁通 的 测量 为冲 击 电流 计反 向指零 法 。 则有 劝 二 ， 为初级互 感 电流 。 当横 场 二 ， 纵 场 不 断增 加可 以得到 样品 的磁化 曲线 犷 巨 图 样品磁 化 示意 图 和 饱和磁通 功 ， 由此 可 计算出 饱和磁化 强 度材 声 。 ， 。 二 ， 为样品横截 面积 ， “ 。 为磁极化强 度 。 在 获得纵 向饱和 磁通 功 。 对应 于 饱和 磁 化 强 度 后 ， 设 定 和 轴 夹角 ， 由 二 ， ， 按 比例增加 二 和 ， 测量价 ， ， 此 时 为 ， · ，。 改 变张 力 由尸 ，到 。 ， 保 持 必 不 变使 ， ，变到 ’当 一 ，为最大 时由 下 式 计算 出 的 为又 幻 只 一 诱 。 ， 一 一 用上 述 方法 测 量 了同一 样品 在不 同设定角度 下 ， 久 和 外场 ， ， 的 关系 及相应 的沪 二 ，

和Hy的关系，如图2所示。其饱和的元.(8)和角度日有很好的线性关系： 00°45°60°72.5°r 2.(0),10-日9.619.020.924.70.996 r为线性相关系数。由图2知，当(0)未达 72.5 25 饱和时和外场H,成线性关系，且不同角度的 斜率相同；因8增加退磁场加大，中y增加。 -72 60 20 1,2渗氢后时效过程中金属玻璃磁性的变化 15 采用电解法对样品渗氢，电解液为0.025 mol1H2S04+25mgAs2O3。渗氢电流密度为 5mA/cm2,时间15min,渗氢量可达0.05at%。 渗氢结束后立即将样品置于测量装置中测量， 在室温条件下金属玻璃的磁化曲线和磁致伸缩 系数随时间的变化。实验发现，渗氢后M。和 2(60°)均降低，随时效氢的逸出，M.(H)和 2,(60°)均可恢复到渗氢前的值。图3为渗氢 是 30 72.55 后样品在Hx=O时的磁化曲线随时间的变化， 渗氢后磁化曲线的斜率降低，中。(H)(含氢 的，)降低，随时效氢的逸出磁化曲线可以完。 20 全恢复到渗氢前的值。图4为渗氢后饱和磁化 强度M,(H)相对渗氢前M.的相对值M。(H) 10 /M.和2.(60°)随时效时间的对数lnt的变化。 对同一样品，S不变，由(2)式知M.(H)/M。 =中.(H)/b.,由图3可得到图4(a)。由图可 2 知，M.(H)1M,和2。(60°)时效过程中的恢复 Hxy.kA/m 具有相同的规律。 图2淬态Fe39Ni30Si8B12Mn2 (a)不同角度下中y和外场Hxy的关系 2讨 论 (b)不同角度下入(0)和外场Hxy的关系 Fig,2 Metallic glass Fe39Ni39Si8B12Mn2 2.1氢对金属玻璃饱和磁化强度的影响 at the provided angles of0°，45°， 我们在研究氢降低金属玻璃Fe39N39Si8- 60°and72° B12Mn2杨氏模量的工作中，同时用排水集气法 测量了氢在样品中的扩散系数和扩散激活能。结果表明渗氢后时效过程中样品相对氢含量 N:/V。随1t的变化和模量的相对变化是相同的。也就是说金属玻璃杨氏模量的降低和氢成 正比1。同样，将图4(a)中M.(H)/M.随1nt的变化和文献r1〕中图1、图4比较，发现 M.(H)/M。在渗氢后时效过程中的恢复和NtN的变化是一致的，即氢的加入降低了金 属玻璃Fc39Ni39Si8B12Mn2的饱和磁化强度。然而对于吸氢材料的金属玻璃，氢却使 4πM,增加3。众所周知，对Fe-N基金属玻璃，随N含量的增加，4πM。减小。则氢的 加入，其对磁矩的影响相当于镍。按巡游电子耦合理论，Fe-N基金属玻璃中进一步加入氢， ·569◆

和万 二 的 关系 ， 久 。 ， 一 “ 如图 所示 。 其饱和 的 几 和 角度 有很好的线性关系 。 “ 。 。 “ 。 犷 为线性相关系数 。 由图 知 ， 。 。 当又 未 达 饱和时和 外场 二 ， 成线性关系 ， 且不 同角度的 斜 率相 同 因 增加退磁场加大 ， 再 增加 。 渗 氢 后时效过 程 中金 属玻璃磁 性 的变化 厂 丫 书、玉 一 ‘ ，、 ︼丫 丁 乞 ， ﹄ 二 孟 采 用 电解法对 样品渗氢 ， 电解液为 。 。 。 渗氢 电流密度为 “ ， 时 间 ，渗氢 量可达 。 。 渗氢 结束后 立即将样品置于 测量 装置中测量 ， 在室温 条件下 金属 玻璃 的磁化 曲线和磁致伸缩 系数 随 时 间的变化 。 实验发现 ， 渗氢 后 。 和 久 “ 均降低 ， 随时效氢 的逸 出 ， 。 和 几 。 。 均可恢复到渗氢前 的值 。 图 为渗氢 后 样品在 时的磁化 曲线 随时间的变化 ， 渗氢后磁化 曲线 的斜 率 降低 ， 功 。 含 氢 的 。 降低 ， 随时效 氢的 逸 出磁化曲线可以完 全恢复到 渗氢前 的值 。 图 为渗氢后 饱和磁化 强 度 相对渗氢前 的相对值 了 。 和久 。 。 随时效 时 间的对数 的变化 。 对 同一 样 品 ， 不 变 ， 由 式知 。 ‘ 功 。 功 ， 由图 可得到 图 。 由 图可 知 ， 。 和又 “ 时效 过 程 中的恢 复 具有相 同 的规律 。 讨 论 氢对金属 玻璃饱 和磁 化 强度 的影晌 吨 我们 在研究 氢降低金属 玻璃 图 淬态 幻 不同 角度下 功 二 ， 和 外 场 、 ， 的 关系 不同角度 下入 幻 和外 场 。 的 关系 急 ， 。 ， 。 ， “ 习 。 入 杨 氏模量 的工作 中 ， 同 时用排水集气法 测量 了 氢 在样 品 中的扩散 系数 和 扩散激活能 。 结果表 明渗氢后 时效 过 程 中样品 相 对 氢 含量 ，‘万 。 随 的变化 和模量 的 相对变化是相 同的 。 也就是 说金属 玻璃 杨 氏模量 的降 低和氢成 正比 〔 ’ 〕 。 同样 ， 将 图 中对 。 随 的 变化和文 献 〔 〕 中图 、 图 比 较 ， 发 现 。 ’ 。 在渗 氢后 时效 过程中的恢 复和 。 的变化是一致的 ， 即氢的加 入 降 低 了 金 属玻璃 的 饱和磁化强度 。 然 而对于 吸 氢 材 料 的 金 属 玻 璃 ， 氢 却 使 二 。 增加 〔 ’ 〕 。 众 所周 知 ， 对 一 基 金属玻璃 ， 随 含 量 的增加 ， 二 万 。 减 小 。 则氢的 加入 ， 其对 磁矩 的影响 相当于镍 。 按巡游 电子祸合理 论 ， 一 基金属 玻璃 中进一步加入 氢

1,0 以s 0.8 (a) 0.6 Before charging 18 3 16 Ily,kA/m 6 图3谛态Fc39Ni39Si8B12Mn2渗氢后时效过程中 8 12 磁化曲线随时间的变化 In(t/) Fig.3 Variations of magnctization-flux 图4谇态Fe39Ni39Si8B12Mo2渗氢后时效过程中 dy under magnetic field Hy with MH/M和入，(60)随1n的变化 time during aging at room tempe- Fig.4 Aging with logarithm of time, rature after charging hydrogen Int,after charging hydrogen 使Fe-Fe对的巡游电子耦合减弱，4πM.降低。样品渗氢后变得非常脆，操作中稍一疏忽就 可因样品折断使实验中断。故受实验限制，样品中氢含量远未达到饱和。由金属玻璃4πM,的 降低和氢含量成正比的结论，如样品中氢含量进一步增加，则实验中M,的下降将更为显著。 2.2氢对金属玻璃各向异性的影响 金属玻璃从宏观上看是各向同性的，故不存在磁品各向异性。然而由于在短程有序的 涨落现象，产生了各向异性。一般分为制备态各向异性和感生各向异性。对感生各向异性按 处理方式又可分为应力感生、磁感生等。由图3可知，渗氢后磁化曲线的斜率发生了变化， 也就是氢的加人感生了各向异性。我们选择了图3中磁化曲线斜率变化较大的P点，将其相 对磁化强度I,(H)/1,随1nt的变化也绘于图4(a)中。比较I。(H)!M,和I.(H)/M,可知， 除了M,(H)!A1,的相对变化较M.(H)/M.大外，其随lt的佐复规律是一致的。即可确定 整个磁化曲线斜率的变化均是由氢的加入引起的。如果用下式计算各向异性：常数K: K=。M.Hy,2 (4) 式中H12为M=./2时的Hy。则由图3中求得渗氢后各向异性常数相对渗氢前的最大变 化K(H)/K=1.30。表明渗氢后金属玻璃各向异性增加了，研究表明，产生类Snock型氢应力 感生有序内耗峰和氢致模量降低的氢均是处于金属玻璃的下缺陷中1，)。氢致各向异性的 结果表明，也正是这种含有氢的T缺陷，改变了金属玻璃几何短程有序(GSRO)中各向异性 ·570·

‘ 尹，， 闷 叹二 ， 一一 。 一 一… 件 三尹。。洲 毛 叩矿呈。岌 一茗 、 丁几 ， ， 一二 图 淬态 渗氢 后妞士效过 程中 磁 化 曲线 随 时 间 的变化 一 诱 一 声－ 一 一 － 侧勺飞 ，长 图 淬 态 星 渗 氢 后 时效 过 程中 和 入 。 。 随 的 变 化 ， ， 使 。 一 对 的 巡游电子祸合减弱 ， 降低 。 样 品渗氢后 变得非常 脆 ， 操作 中稍一疏 忽 就 可因样品折断 使实验 中断 。 故 受实验 限制 ， 样品 中氢 含量远未达到 饱和 。 由金属 玻璃 ” 的 降低和 氢含量 成正 比 的结论 ， 如样品 中氢含量进 一步增加 ， 则实验 中 。 的下 降将更 为显著 。 氮对 金 属玻璃各 向异性 的影晌 金属 玻璃 从宏观上 看是 各 向同性 的 ， 故不存在磁 晶各 向异性 。 然而 由于 存在短 程有序 的 涨落现 象 ， 产 生 了 各 向异性 。 一 般分为制 备态 各 向异性 和 感生各 向异性 。 对 感生 各 向异性按 处 理 方式 又 可分为应 力感生 、 磁 感生 等 。 由图 可知 ， 渗 氢 后 磁化 曲线 的斜 率发生 了变化 ， 也 就是氢的加 人 感生 了各 向异性 。 我 们 选择 了图 中磁化 曲线斜 率变化 较大 的 尸点 ， 将其相 对 磁 化强 度几 ， 诬 几厂， 随 的变化 也绘 于 图 中 。 比 较 刀 ， ‘」 ， 和 几 ‘ 可知 ， 除 了 。 幻 ‘ 灯 的相 对 变化 较 大 外 ， 其随 的 恢 复规律是一致 的 。 即可 确定 整 个 磁 化曲线 斜 率的变化 均 是 由氢 的加 入引起 的 。 如果 用下 式 计算各 向异性常数 ， 式 中万 ， ， 为肛 二 万 。 时的 ， 。 则 由图 中求得渗氢后各 向异性常数 相对 渗氢前 的 最大变 化 。 。 表 明渗 氢后金属玻璃 各 向异性增加 了 。 研究表明 ，产生 类 。 。 型氢应 力 感生有序 内耗 峰和 氢致模 量 降低 的氢 均是 处于金属 玻璃 的 了 缺陷 中 〔 ‘ ’ ’ 。 氢致 各 向异 性 的 结果表 明 ， 也正是 这种含有 氢的 ‘ 缺陷 ， 改 变了金属玻璃 几何短程有序 中各 向异性 ·

部分的鼢变短程有序(DSRO)【9:,DSRO可以造成离子对间距各向不同引起的赝偶极作用的 方向性差别，出现相应的各向异性。 2,3氨对金属玻璃饱和磁致伸缩的影响 由各向异性引起的磁弹榈合，有各向异性能E,和磁弹性能E-·之和为极小的条件。前 节已讨论渗氢可引起各向异性常数F的增加，则E,增加，相应E。必减小。由图4(b)知， 渗氢后2.下降，则Em-。减小；这和前节的讨论是一致的。同时由图2知，对未渗氢样品入，与 日关系的研究表明，元。与9有关，即金属玻璃元。不是各向同性的。这预示着，只要氢的加入 引起各向异性的变化，也必然引起.的变化。 氢可以降低金属玻璃的杨氏模量〔1)。氢致，的降低也表明氢可以影响杨氏模量。然而 许多人在用力学方法研究金属玻璃的氢脆现象时，却认为氢仅降低了F-Ni基金属玻璃的断 裂强度01，在室温时效中0：可恢复到渗氢水平；但氢不影响金属玻璃的杨氏模量：1。〕。由 我们一系列工作的需果香，力学方法的结果有进一步研究的必要。 2.4修正的大角转动张力磁化法的可靠性 由以上讨论可知，修正后大角转动张力磁化法测量到的结果是合理的，这也说明修正后的 方法是正确、可靠的。知果按文献〔7〕给出的测量方法就会得到渗氢后，升高的相反结果。 由2.2和2.3的讨论知2.升高将和K增加相悖。这也说明原方法【7是不正确的。 3结 论 由修正后的大角转动张力磁化法研究了金属玻璃Fe39Ni39Si8B12Mn2渗氢后时效过程 中磁化曲线和饱和磁致伸缩系数入.变化。结果表明：谇态Fe39Ni39Si8B12Mn2的，.(0)与0 有很好的线性关系；渗氢后金属玻璃的饱和磁化强度下降，且与含氢量成正比；面各向异性 常数增大，相应地饱和磁伸系数减小；随时效氢的逸出，金属玻璃的磁性均可恢复到渗氢前 的水平。实验结果的合理表明修正后的大角转动张力磁化法是正确可靠的。 参考文献 1蒋方忻，吴如军，徐炎，杨国斌。北京钢铁学院学报，1987,9：93 2蒋方忻，胡小蜂，徐炎，杨国斌。北京科技大学学报，1989,11：179 3 Fujimori H,and Nakanishi K.J.Appl,Phys,1982,53:7792 4 Coey J M D Ryan D and Boliang Yu,J.APPI.Phys.1984,55:1800 5 Unruh K M and Chien C L.Phys Rev.B.,1984,30:4968 6 Forester D W.J.Non-Cryst Solids.1984,61 and 62:685 7陈笃行.仪器仪表学报，1984，(5)：138 8蒋方忻。仪器仪表学报，1989，(10)：204 9 Egami T.In Amorphous Metallic Alloys,ed,Luboursky F E.Butterworths London,1983,100 10 Tong H S,Macur J E.Corrosion,1982,38:464 ·571·

部分的 畸变短 程有序 ‘ “ 〕 ， 可 以造 成离子对 间距各 向不 同引起 的鹰偶 极 作 用的 方 向性 差别 ， 出现 相应 的各 向异性 。 氢对 金 属 玻璃饱 和磁致 伸 缩的影 晌 由各向异性引 起 的磁弹祸 合 ， 有 各 向异性能 和 磁弹 性能 一 。 之和 为极小 的 条 件 。 前 节 已讨 论渗 氢 可引起 各 向异性 常数 的增 加 ， 则 增加 ， 相应 一 。 必减小 。 由图 知 ， 渗 氢后 久 ， 下 降 ， 则 二 一 。 减 小 这 和前 节 的 讨论是一致 的 。 同 时 由图 知 ， 对 未渗氢样品几 与 夕关系 的研究 表 明 ， 元 与夕有 关 ， 即金 属玻 璃又 。 不 是各 向同性 的 。 这预 示着 ， 只要 氢 的加人 引起各 向异性 的变化 ， 也必 然 引起 几 。 的变化 。 氢 可 以降 低金 属 玻璃 的杨 氏模 量 〔 ‘ 〕 。 氢致 几 。 的 降低也表 明氢可 以影响杨 氏模量 。 然 而 许多人 在用 力学 方法研究 金属 玻璃 的氢脆现 象 时 ， 却 认为氢仅 降低 了 一 基金属玻 璃的断 裂强 度， ， 在室温时效 中二 可 恢 复到 渗氢 水平 但 氢不影 响 金属 玻 璃 的杨 氏 模 量 〔 ‘ “ 〕 。 由 我 们一 系列工 二的 结果 看 ， 力学 方法 的 结 果有进一步研究的必 要 。 修 正 的大 角转 动张 力磁化法 的可靠性 由以上 讨 论可知 ， 修 正后大 角转动张力 磁化法 测 量 到 的 结 果是合理 的 ， 这也 说明修正后 的 方法是 正 确 、 可 靠的 。 如 果按 文献 〔 〕 给出 的测量 方法 就会得到 渗 氢后 久 。 升高的相反 结果 。 由 和 的 讨 论知只 升高将和 增加 相悖 。 这也说 明原方法 〔 ’ 是不 正确的 。 结 论 由修正后 的大 角转 动张力磁 化法 研究 了金属 玻璃 人生 渗氢后 时效 过程 中磁化 曲线和 饱 和 磁致 伸缩系数几 。 变化 。 结果 表 明 淬态 人 的又 。 与 。 有 很好 的线性 关 系 渗氢后金属 玻璃 的 饱和磁化强 度下降 ， 且与含氢量 成正 比 而各 向异牲 常数 增大 ， 相应地 饱和 磁 伸系数减 小 随 时效 氢 的逸 出 ， 金属 玻璃 的磁性均可恢复到 渗氢前 的水平 。 实验结 果的合理表明修正后 的大 角转动张力磁化法 是 正确可 靠的 。 参 考 文 献 蒋 方忻 ， 吴如军 ， 徐炎 ， 杨国斌 北京钢铁学 院学 报 ， ， 蒋 方沂 ， 胡 小峰 ， 徐炎 ， 杨国斌 北京科技大学学 报 ， ， ， · 。 ， ， 了 ， 丫 。 。 ， ， 一 。 ， 陈 笃 行 仪 器仪 表学 报 ， ， 蒋方沂 仪 器仪表学 报 ， ， 扭 ， ， ， ， ， ， ， 一