第8章线天线 将式(8-2-4)和(8-2-5)代入式(8-2-3)得 E。=E F(,9) 1 +e Jhdsin@ cos 9 2E m F(,9)cos e fi 式中 y=kosin Ocos+5 所以,二元阵辐射场的电场强度模值为 2E Eol=mF(e, p) cos 式中F(0,q)称为元因子 cOS 称为阵因子
第8章 线天线 将式（8 -2 -4）和（8 -2 -5）代入式（8 -2 -3）得 [1 ] ( , ) sin cos 1 1 j jkr jkd m e e e r F E E − − = + 1 2 ( , ) cos 2 1 m jkr F e r E − = 式中: = k d sin cos + 所以, 二元阵辐射场的电场强度模值为 2 ( , ) cos 2 1 F r E E m = 式中,|F(θ, φ)|称为元因子 称为阵因子。 2 cos
第8章线天线 元因子表示组成天线阵的单个辐射元的方向图函数,其值 仅取决于天线元本身的类型和尺寸。它体现了天线元的方向性 对天线阵方向性的影响 阵因子表示各向同性元所组成的天线阵的方向性,其值取 决于天线阵的排列方式及其天线元上激励电流的相对振幅和相 位,与天线元本身的类型和尺寸无关。 由式(8-2-8)可以得到如下结论:在各天线元为相似元 的条件下,天线阵的方向图函数是单元因子与阵因子之积。这 个特性称为方向图乘积定理。 如果天线阵由两个沿x轴排列且平行于z轴放置的半波振子 所组成,只要将元因子即半波振子的方向函数代入式(8-2 8),即可得到二元阵的电场强度模值:
第8章 线天线 元因子表示组成天线阵的单个辐射元的方向图函数, 其值 仅取决于天线元本身的类型和尺寸。它体现了天线元的方向性 对天线阵方向性的影响。 阵因子表示各向同性元所组成的天线阵的方向性, 其值取 决于天线阵的排列方式及其天线元上激励电流的相对振幅和相 位, 与天线元本身的类型和尺寸无关。 由式（8 -2 -8）可以得到如下结论: 在各天线元为相似元 的条件下, 天线阵的方向图函数是单元因子与阵因子之积。 这 个特性称为方向图乘积定理。 如果天线阵由两个沿x轴排列且平行于z轴放置的半波振子 所组成, 只要将元因子即半波振子的方向函数代入式（8 -2 - 8），即可得到二元阵的电场强度模值:
第8章线天线 cosl-cos0 2E 2 COS in e 令q=0,即得二元阵的E面方向图函数 COS 2 (6 cos(kosin 0+5 sIn 在式(8-2-9)中令日=π/2,得到二元阵的H面方向图函 数 Fr(o)=cos(kd cosp +5
第8章 线天线 2 cos sin cos 2 cos 2 1 = r E E m 令φ=0, 即得二元阵的E面方向图函数: ( sin ) 2 1 cos sin cos 2 cos ( ) + F = k d E 在式（8 -2 -9）中令θ=π/2，得到二元阵的H面方向图函 数: ( cos ) 2 1 FH () = cos k d +
第8章线天线 可见,二元阵的E面和H面的方向图函数与单个半波振子是 不同的,特别在H面,由于单个半波振子无方向性,天线阵H面方 向函数完全取决于阵因子 [例8-2]画出两个沿x方向排列间距为2且平行于z轴放 置的振子天线在等幅同相激励时的H面方向图 解:由题意知,d=M2,=0,将其代入式(8-2-11)H面方向 图得到二元阵的H面方向图函数为 F(o)=cos(" cos p
第8章 线天线 可见, 二元阵的E面和H面的方向图函数与单个半波振子是 不同的, 特别在H面, 由于单个半波振子无方向性, 天线阵H面方 向函数完全取决于阵因子。 ［例 8 -2］画出两个沿x方向排列间距为λ/2且平行于z轴放 置的振子天线在等幅同相激励时的H面方向图。 解: 由题意知, d=λ/2, ζ=0, 将其代入式（8 -2 -11）,H面方向 图得到二元阵的H面方向图函数为 cos ) 2 ( ) cos( FH =
第8章线天线 根据式(8-2-12)画出H面方向图如图8-9所示。 由图8-9可见,最大辐射方向在垂直于天线阵轴(即 q=±m2)方向。这种最大辐射方向在垂直于阵轴方向的天 线阵称为边射式直线阵。这是由于在垂直于天线阵轴(即 q=±m/2)方向,两个振子的电场正好同相相加,而在q=0和 q=方向上,由天线元的间距所引入的波程差为入2相应的相 位差为180°,致使两个振子的电场相互抵消,因而在q=0和 φ=π方向上辐射场为零 例8-3]画出两个沿x方向排列间距为λ/2且平行于z轴 放置的振子天线在等幅反相激励时的H面方向图
第8章 线天线 根据式（8 -2 -12）画出H面方向图如图 8 -9 所示。 由图 8 -9 可见, 最大辐射方向在垂直于天线阵轴（即 φ=±π/2）方向。 这种最大辐射方向在垂直于阵轴方向的天 线阵称为边射式直线阵。这是由于在垂直于天线阵轴（即 φ=±π/2）方向, 两个振子的电场正好同相相加, 而在φ=0和 φ=π方向上, 由天线元的间距所引入的波程差为λ/2,相应的相 位差为180° , 致使两个振子的电场相互抵消, 因而在φ=0和 φ=π方向上辐射场为零。 ［例 8 - 3］画出两个沿x方向排列间距为λ/2 且平行于z轴 放置的振子天线在等幅反相激励时的H面方向图