第8章线天线 90° 120 0.8 0.6 150° 30° 0.4 0.2 180° 210 330 240 300 2704 图8-9等幅同相二元阵(边射阵)
第8章 线天线 图 8 –9 等幅同相二元阵(边射阵) 0.2 0.4 0.6 0.8 1 3 0 210 240 300 60 ° 30° 330° 240 ° 300 ° 210° 150° 120° 270 ° 180° 0° 90°
第8章线天线 解:由题意知,d=λ2,=π,将其代入式(8-2-11),得到二 元阵的H面方向图函数为 H(o)=cos (cos o+D) sin( 2 COOP 根据式(8-2-13)画出H面方向图如图8-10所示。可 见方向图也呈“8〃字形,但最大辐射方向在天线阵轴线方向 (这种最大辐射方向在阵轴线方向的天线阵称为端射式直线 阵)。与图8-9比较它们的最大辐射方向和零辐射方向正好 互相交换
第8章 线天线 解: 由题意知, d=λ/2, ζ=π, 将其代入式（8 - 2 - 11）, 得到二 元阵的H面方向图函数为 (cos 1) 2 ( ) = cos + FH cos ) 2 sin( = 根据式（8 - 2 - 13）画出H面方向图如图 8 - 10 所示。 可 见方向图也呈“8”字形, 但最大辐射方向在天线阵轴线方向 （这种最大辐射方向在阵轴线方向的天线阵称为端射式直线 阵）。与图 8 - 9 比较, 它们的最大辐射方向和零辐射方向正好 互相交换
第8章线天线 90° 120° 60 150 18 210° 2404 300 图8-10等幅反相二元阵(端射阵)
第8章 线天线 图 8 – 10 等幅反相二元阵(端射阵) 0.2 0.4 0.6 0.8 1 3 0 210 6 0 240 90° 270 120 300 150 330 180 0 60 ° 30 ° 330° 240 ° 300 ° 210° 150° 120° 180° 270 ° 0 °
第8章线天线 这是因为在垂直于天线阵轴(即φ=±m2)方向,两个振 子的电流反相,且不存在波程差,故它们的电场反相抵消,而在 )=0和o=π方向上,由天线元的间距所引入的波程差所产生的相 位差正好被电流相位差所补偿,因而在q=0和p=方向上两个振 子的电场就同相相加了 [例8-4]画出两个平行于z轴放置且沿ⅹ方向排列的半波 振子,在d=4、=2时的H面和E面方向图 解:将d=4、=m2代入式(8-2-11),得到H面方向 图函数为 FH(o)=cos (cos p
第8章 线天线 这是因为在垂直于天线阵轴（即φ=±π/2）方向, 两个振 子的电流反相, 且不存在波程差, 故它们的电场反相抵消, 而在 φ=0和φ=π方向上, 由天线元的间距所引入的波程差所产生的相 位差正好被电流相位差所补偿, 因而在φ=0和φ=π方向上两个振 子的电场就同相相加了。 ［例8 - 4］画出两个平行于z轴放置且沿x方向排列的半波 振子, 在d=λ/4、ζ=π/2时的H面和E面方向图。 解: 将d=λ/4、ζ=π/2 代入式（8 - 2 - 11），得到H面方向 图函数为 (cos 1) 4 ( ) = cos − FH
第8章线天线 H面方向图如图8-11所示 由图8-11可见,在φ=0时辐射最大,而在p=π时辐射为零 方向图的最大辐射方向沿着阵的轴线(这也是端射阵)。请 读者自己分析其原因。 将d=4、(=m2代入式(8-2-10),得到E面方向图函数 为 co cOS FE(O) COS-( COS sIn 显然,E面的阵方向图函数必须考虑单个振子的方向性。图 8-12示出了利用方向图乘积定理得出的E面方向图
第8章 线天线 H面方向图如图 8 - 11 所示。 由图 8 - 11 可见, 在φ =0 时辐射最大, 而在φ =π时辐射为零, 方向图的最大辐射方向沿着阵的轴线（这也是端射阵）。 请 读者自己分析其原因。 将d=λ/4、ζ=π/2代入式（8 - 2 - 10），得到E面方向图函数 为 (cos 1) 4 cos sin cos ) 2 cos( ( ) = − FE 显然, E面的阵方向图函数必须考虑单个振子的方向性。 图 8 - 12 示出了利用方向图乘积定理得出的E面方向图