第8章线天线 查图8-4得 Rx=65(9) 由式(8-1-14)得对称振子的平均特性阻抗为 2h z0=120(ln 1)=454.5() 由h/a=60查图8-6得 n1=1.04 因而相移常数为 2丌 B=1.04k=1.04 将以上R、及β一并代入输入阻抗公式,即
第8章 线天线 查图 8 - 4 得 RΣ =65(Ω) 由式(8 -1 -14)得对称振子的平均特性阻抗为 1) 454.5( ) 2 0 = 120(ln − = a h z 由h/a=60查图 8 - 6 得 n1 =1.04 因而相移常数为 2 = 1.04k = 1.04 将以上RΣ、 z0 及β一并代入输入阻抗公式， 即
第8章线天线 R o cot Bh sIn Bh 65 j454.5c0t1.04×2x×0.4) sin2(1.04×2x×0.24) 6.-j1.1(2
第8章 线天线 jz h h R zi n cot sin = 2 − 0 454.5cot(1.04 2 0.24) sin (1.04 2 0.24) 65 2 − = j 6. − j1.1()
第8章线天线 82阵列天线口 1.二元阵 设天线阵是由间距为d并沿x轴排列的两个相同的天线元 所组成,如图8-8所示。假设天线元由振幅相等的电流所激励 但天线元2的电流相位超前天线元1的角度为,它们的远区电 场是沿0方向的,于是有 EeMF(e, o E02=EmF(e, o)e js
第8章 线天线 8.2 1. 设天线阵是由间距为d并沿x轴排列的两个相同的天线元 所组成, 如图 8 - 8 所示。假设天线元由振幅相等的电流所激励, 但天线元2的电流相位超前天线元1的角度为ζ, 它们的远区电 场是沿θ方向的, 于是有 Eθ1=EmF(θ, φ) 1 1 r e − jkr Eθ2=EmF(θ, φ)e jζ 2 2 r e − jkr
第8章线天线 d 图8-8二元阵的辐射
第8章 线天线 d z 2 x r 1 r 2 1 M 图8-8 二元阵的辐射
第8章线天线 式中,F(0,q)是各天线元本身的方向图函数;Em是电场强 度振幅。将上面两式相加得二元阵的辐射场为 jk Eo=Eo+Ee2=EmF(e, o) e 由于观察点通常离天线相当远,故可认为自天线元“1〃和 “2"至点M的两射线平行,所以r2与r1的关系可写成 r,=r, dsinecoso 同时考虑到 112
第8章 线天线 式中, F(θ, φ)是各天线元本身的方向图函数；Em是电场强 度振幅。 将上面两式相加得二元阵的辐射场为 Eθ=Eθ1+Eθ2=EmF(θ, φ) [ ] 1 2 1 2 j jkr jkr e r e r e − − + 由于观察点通常离天线相当远, 故可认为自天线元“1”和 “2”至点M的两射线平行, 所以r2与r1的关系可写成 r2=r1dsinθcosφ 同时考虑到 1 2 1 1 r r