第8章线天线 第8章线天线 8.,1对称振子天线 8,2阵列天线 8.3直立振子天线与水平振子天线 84引向天线与电视天线 8.5移动通信基站天线 8.6螺旋天线 8.7行波天线 8.8宽频带天线 8.9缝隙天线 8.,10微带天线 8,11智能天线 返回主目录
第8章 线天线 8.1 对称振子天线 8.2 阵列天线 8.3 直立振子天线与水平振子天线 8.4 引向天线与电视天线 8.5 移动通信基站天线 8.6 螺旋天线 8.7 行波天线 8.8 宽频带天线 8.9 缝隙天线 8.10 微带天线 8.11 智能天线 第8章 线天线 返回主目录
第8章线天线 第8章线天线 81对称振子天线 对称振子天线是由两根粗细和长度都相同的导线构成,中 间为两个馈电端,如图8-1所示。这是一种应用广泛且结构 简单的基本线天线。假如天线上的电流分布是已知的,则由电 基本振子的辐射场沿整个导线积分,便得对称振子天线的辐 射场。然而,即使振子是由理想导体构成,要精确求解这种几 何结构简单、直径为有限值的天线上的电流分布仍然是很困 难的。实际上,细振子天线可看成是开路传输线逐渐张开而成 如图8-2所示。当导线无限细时(la→o,a为导线半径),张 开导线如图8-2(c)所示,其电流分布与无耗开路传输
第8章 线天线 第8章 线天线 8.1 对称振子天线是由两根粗细和长度都相同的导线构成, 中 间为两个馈电端， 如图 8 -1 所示。 这是一种应用广泛且结构 简单的基本线天线。 假如天线上的电流分布是已知的, 则由电 基本振子的辐射场沿整个导线积分，便得对称振子天线的辐 射场。然而, 即使振子是由理想导体构成, 要精确求解这种几 何结构简单、直径为有限值的天线上的电流分布仍然是很困 难的。实际上, 细振子天线可看成是开路传输线逐渐张开而成, 如图 8 -2 所示。当导线无限细时（l/a→∞, a为导线半径）, 张 开导线如图 8 -2 (c)所示, 其电流分布与无耗开路传输
第8章线天线 h d 图8-1细振子的辐射
第8章 线天线 图 8- 1 细振子的辐射 z r r′ I m dz z h h
第8章线天线 (c) 图8-2开路传输线与对称振子
第8章 线天线 图 8 – 2 开路传输线与对称振子 ～ I ～ (a) (b) I ～ I (c)
第8章线天线 令振子沿z轴放置(图8-1),其上的电流分布为 I(z)=nsinβ(h-z 2丌 式中,β为相移常数,β=k= 在距中心点为z处取电流 元段dz,则它对远区场的贡献为 deg =j sin OIm sin B(h -evs 60 de 选取振子的中心与球坐标系的原点重合,上式中的r与从原 点算起的r稍有不同 在远区,由于n参照图8-1,则r与r的关系为 (r2+z2-2rzcos0)2xr-zcos0
第8章 线天线 令振子沿z轴放置（图 8 - 1）, 其上的电流分布为 I(z)=Imsinβ(h-|z|) 式中, β为相移常数, β=k= 在距中心点为z处取电流 元段dz, 则它对远区场的贡献为 c w = 0 2 dz r e dE j I h z j r m = − − sin sin ( ) 60 选取振子的中心与球坐标系的原点重合, 上式中的r′与从原 点算起的r稍有不同。 在远区 , 由于rh , 参照图 8 - 1, 则r′与r的关系为 r′=(r2+z2 -2rzcosθ)1/2≈r-zcosθ