第8章线天线 1.3 h 10 以 40 1.0 0 0.2 0.4 0.6 h/n 图8-6n1=k与h的关系曲线
第8章 线天线 图 8 – 6 n1=β/k与h/λ的关系曲线 1.3 1.2 1.1 1.0 0 0.2 0.4 0.6 n1 h/ h a ＝ 10 h a ＝ 20 h a ＝ 40 h a ＝ 60
第8章线天线 ②由于振子导体有一定半径,末端分布电容增大(称为末 端效应),末端电流实际不为零,这等效于振子长度增加,因而 造成波长缩短。振子导体越粗,末端效应越显著,波长缩短越 重 图8-7是按式(8-1-15)由 MATLAB画出的对称振 子的输入电阻Rn和输入电抗Xn曲线,曲线的参变量是对称 振子的平均特性阻抗二0 由图8-7可以得到下列结论 ①对称振子的平均特性阻抗二。越低,Rm和Ⅹ1随频率 的变化越平缓,其频率特性越好
第8章 线天线 ② 由于振子导体有一定半径, 末端分布电容增大（称为末 端效应）, 末端电流实际不为零, 这等效于振子长度增加, 因而 造成波长缩短。振子导体越粗, 末端效应越显著, 波长缩短越 严重。 图 8 -7 是按式（8 -1 -15） MATLAB 画出的对称振 子的输入电阻Rin和输入电抗Xin 曲线, 曲线的参变量是对称 振子的平均特性阻抗 。 由图 8 - 7 可以得到下列结论: ① 对称振子的平均特性阻抗 越低, Rin和Xin随频率 的变化越平缓, 其频率特性越好。 0 z 0 z
第8章线天线 R/s 432 100 100 400 00 0.20.250.30.35040.450.50.550.60.65 020250303504045051055060651M2 图8-7对称振子的输入阻抗与h的关系曲线
第8章 线天线 图 8- 7对称振子的输入阻抗与h/λ的关系曲线1 2 3 4 500 400 300 200 100 0 － 100 － 200 － 300 － 400 － 500 0.2 0.25 0.3 0.35 0.4 0.45 0.5 0.55 0.6 0.65 h/ Xin / 1200 1000 800 600 400 200 0 0.2 0.25 0.3 0.35 0.4 0.45 0.5 0.55 0.6 0.65 Ri n/ h/ 1 2 3 4
第8章线天线 所以欲展宽对称振子的工作频带,常常采用加粗振子直径 的办法。如短波波段使用的笼形振子天线就是基于这一原理 ②hλ≈0.25时,对称振子处于串联谐振状态,而h/≈0.5时, 对称振子处于并联谐振状态,无论是串联谐振还是并联谐振, 对称振子的输入阻抗都为纯电阻。但在串联谐振点(即 h-/4n1)附近,输入电阻随频率变化平缓,且Rn=R2=73.1g 这就是说,当h-/4n1时,对称振子的输入阻抗是一个不大的纯 电阻,且具有较好的频率特性,也有利于同馈线的匹配,这是半 波振子被广泛采用的一个重要原因。而在并联谐振点附 近Rn=〓/R,这是一个高阻抗,且输入阻抗随频率变化剧烈 频率特性不好 按式(8-1-15)计算对称振子的输入阻抗很繁琐,对于 半波振子,在工程上可按下式作近似计算
第8章 线天线 所以欲展宽对称振子的工作频带, 常常采用加粗振子直径 的办法。如短波波段使用的笼形振子天线就是基于这一原理。 ② h/λ≈0.25时, 对称振子处于串联谐振状态, 而h/λ≈0.5时, 对称振子处于并联谐振状态, 无论是串联谐振还是并联谐振, 对称振子的输入阻抗都为纯电阻。 但在串联谐振点（即 h=λ/4n1）附近, 输入电阻随频率变化平缓, 且Rin=RΣ =73.1 Ω。 这就是说, 当h=λ/4n1 时, 对称振子的输入阻抗是一个不大的纯 电阻, 且具有较好的频率特性, 也有利于同馈线的匹配, 这是半 波振子被广泛采用的一个重要原因。而在并联谐振点附 近,Rin= , 这是一个高阻抗, 且输入阻抗随频率变化剧烈, 频率特性不好。 按式（8 -1 -15）计算对称振子的输入阻抗很繁琐, 对于 半波振子, 在工程上可按下式作近似计算: R z / 2 0
第8章线天线 R J2 COS所h sIn Bh [例8-1]设对称振子的长度为2h=1.2(m),半径a=10( mm),工作频率为f=-120(MHz),试近似计算其输入阻抗 解:对称振子的工作波长为 C 3×10 f120×102.5(m) 所以 h0.6 0.24 2.5
第8章 线天线 jz h h R Zi n cos sin 2 = − [例 8 -1］设对称振子的长度为2h=1.2 (m), 半径a=10 ( mm), 工作频率为f=120 (MHz), 试近似计算其输入阻抗。 解: 对称振子的工作波长为 2.5( ) 120 10 3 10 6 8 m f c = = = 所以 0.24 2.5 0.6 = = h