频率灵敏度R(响应频率f和响应时间0 如果入射光是强度调制的,在其它条件不变下 光电流将随调制频率的升高而下降,这时的 灵敏度称为频率灵敏度R, 定义为 R P 式中是光电流时变函数的付里叶变换,通常 i(f=0) 1+(2mfz) 式中称为探测器的响应时间或时间常数,由 材料、结构和外电路决定
三、频率灵敏度Rf (响应频率fc和响应时间t) ◼ 如果入射光是强度调制的，在其它条件不变下， 光电流i f将随调制频率f的升高而下降，这时的 灵敏度称为频率灵敏度Rf， ◼ 定义为 ◼ 式中i f是光电流时变函数的付里叶变换，通常 ◼ 式中τ称为探测器的响应时间或时间常数，由 材料、结构和外电路决定。 P i R f f = 2 1 (2 ) ( 0) f i f i f + = =
频率灵敏度R Ro +(2mz) 这就是探测器的频率特性,R随/升高而下 降的速度与值大小关系很大 般规定,R下降到R/2=0.07时的频率 /为探测器的截止响应频率和响应频率 从上式可见: 2 当人/时,认为光电流能线性再现光功率P的 变化。 如果是脉冲形式的入射光,则更常用响应 时间来描述
◼ 频率灵敏度 ◼ 这就是探测器的频率特性，R f随f 升高而下 降的速度与τ值大小关系很大。 ◼ 一般规定，R f下降到 时的频率 f c为探测器的截止响应频率和响应频率。 ◼ 从上式可见： ◼ 当f<f c时，认为光电流能线性再现光功率P的 变化。 ◼ 如果是脉冲形式的入射光，则更常用响应 时间来描述。 2 0 1 (2f ) R Rf + = 0 0 R / 2 = 0.707R 2 1 f c =
■探测器对突然光照的输出电流,要经过一定 时间才能上升到与这一幅射功率相应的稳定 值z。 当辐射突然降去后,输出电流也需要经过 定时间才能下降到零。 般而论,上升和下降时间相等,时间常数 近似地由 2nx决定 ■综上所述,光电流是两端电压,光功率P, 光波长λ、光强调制频率的函数,即 i=F(u, P,n,f
◼ 探测器对突然光照的输出电流，要经过一定 时间才能上升到与这一幅射功率相应的稳定 值i。 ◼ 当辐射突然降去后，输出电流也需要经过一 定时间才能下降到零。 ◼ 一般而论，上升和下降时间相等，时间常数 近似地由 ◼ 决定。 ◼ 综上所述，光电流是两端电压u，光功率P， 光波长λ、光强调制频率f的函数，即 2 1 f c = i = F(u,P,, f )
以,力,为参变量,=F(的关系称为光电 频率特性,相应的曲线称为频率特性曲线。 同样,F()及曲线称为光电特性曲线 F()及其曲线称为光谱特性曲线 而证=F(4)及其曲线称为伏安特性曲线 当这些曲线给出时,灵敏度R的值就可以从曲 线中求出,而且还可以利用这些曲线,尤其是 伏安特性曲线来设计探测器的使用电路 ■这一点,在实际应用中往住是十分重要的
◼ 以u，p，λ为参变量，i＝F (f)的关系称为光电 频率特性，相应的曲线称为频率特性曲线。 ◼ 同样，i=F (p)及曲线称为光电特性曲线。 ◼ i＝F (λ)及其曲线称为光谱特性曲线。 ◼ 而i＝F (u)及其曲线称为伏安特性曲线。 ◼ 当这些曲线给出时，灵敏度R的值就可以从曲 线中求出，而且还可以利用这些曲线，尤其是 伏安特性曲线来设计探测器的使用电路。 ◼ 这一点，在实际应用中往住是十分重要的
四、量子效率η 如果说灵敏度R是从宏观角度描述了光电探 测器的光电、光谱以及频率特性,那么量 子效率则是对同一个问题的微观一宏观描 述。量子效率的意义在光电转换定律得内 容中我们已经讨论过了 这里给出量子效率和灵敏度关系n hv R 又有光谱量子效率:n2=R 式中C是材料中的光速。可见,量子效率正 比于灵敏度而反比于波长
四、量子效率η ◼ 如果说灵敏度R是从宏观角度描述了光电探 测器的光电、光谱以及频率特性，那么量 子效率η则是对同一个问题的微观—宏观描 述。量子效率的意义在光电转换定律得内 容中我们已经讨论过了 ◼ 这里给出量子效率和灵敏度关系 ◼ 又有光谱量子效率 ： ◼ 式中C是材料中的光速。可见，量子效率正 比于灵敏度而反比于波长。 Ri e h = Ri e hC =