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（1)当α=0时，式(1-13)右侧等于零， A+等于零，所以等于零。此时，视域中无 光通过，呈现消光。 >在正交偏光镜下ā=0等于零的条件是晶体 切面中光率体两半径方向上与上下偏光镜 的振动方向一致。所以凡是光性非均质切 面中光率体两振动方向与上、下偏光镜的 方向平行时就出现消光现象
➢ （1）当α=0时，式（1-13）右侧等于零， A+等于零，所以I等于零。此时，视域中无 光通过，呈现消光。 ➢ 在正交偏光镜下α=0 等于零的条件是晶体 切面中光率体两半径方向上与上下偏光镜 的振动方向一致。所以凡是光性非均质切 面中光率体两振动方向与上、下偏光镜的 方向平行时就出现消光现象
>(2)当晶体的Ng=Np时，则Ng-Np=0,所 以R=0,则式（1-13)右侧等于零，A+=0; 1=0。 >在正交偏光下Ng=Np的条件是晶体切片为 光性均质体或光性非均质体的垂直光轴的 切面。此种条件下视域黑暗，出现全消光
➢ （2）当晶体的Ng=Np时，则Ng-Np=0，所 以R=0，则式（1-13）右侧等于零，A+=0， I=0。 ➢ 在正交偏光下Ng=Np的条件是晶体切片为 光性均质体或光性非均质体的垂直光轴的 切面。此种条件下视域黑暗，出现全消光
(3)当光程差R是波长的整数倍时(R=n入) 或半波长的偶数倍时(R=2n*入2)，根据 (1-13)式，sinn兀=0，公式右侧等于零， A+=0,I=0。此时视域中凡符合R=nπ的矿物 都处于黑暗状态。因为 >R=n入时上偏光镜振动 >面中振动的两光波振幅 >相等(ONg1=ONp1), >方向相反，干涉结果合 >成振幅等于零，即为互 >相干涉，所以矿物黑暗
➢ （3）当光程差R是波长的整数倍时（R=nλ） 或半波长的偶数倍时（R=2n*λ/2），根据 （1-13）式，sinnπ=0，公式右侧等于零， A+=0，I=0。此时视域中凡符合R=nπ的矿物 都处于黑暗状态。因为 ➢ R=nλ时上偏光镜振动 ➢ 面中振动的两光波振幅 ➢ 相等（ONg1=ONp1）， ➢ 方向相反，干涉结果合 ➢ 成振幅等于零，即为互 ➢ 相干涉，所以矿物黑暗
(4)当光程差R等于半波长的奇数倍时 (R=(2n+1)*入/2，n是任意整数和零)， sin(2n+1)/2)*r=1。公式(1-13)右侧最 大。此种条件下，上偏光镜振动面中的两 光波振幅相等(ONg1=ONp1),方向相同， 干涉结果相互叠加， >合成振幅最大，光 >强最大。视域中凡 >符合R=(2n+1)*入/2 >的矿物均呈明亮状
➢ （4）当光程差R等于半波长的奇数倍时 ( R=(2n+1)*λ/2，n 是 任 意 整 数 和 零 ) ， sin((2n+1)/2)*π=1。公式（1-13）右侧最 大。此种条件下，上偏光镜振动面中的两 光波振幅相等(ONg1=ONp1)，方向相同， 干涉结果相互叠加， ➢ 合成振幅最大，光 ➢ 强最大。视域中凡 ➢ 符合R=(2n+1)*λ/2 ➢ 的矿物均呈明亮状