反射定律归结为: (1)反射光线位于由入射光线和法线所 决定的平面内; (2)反射光线和入射光线位于法线的两 侧,且反射角与入射角的绝对值相等,符号 相反,即 (1-2) 折射定律归结为 (1)折射光线位于由入射光线和法线 所决定的平面内; 11
11 反射定律归结为： （1）反射光线位于由入射光线和法线所 决定的平面内； （2）反射光线和入射光线位于法线的两 侧，且反射角与入射角的绝对值相等，符号 相反，即： (1-2) 折射定律归结为： （1） 折射光线位于由入射光线和法线 所决定的平面内； I" = −I
(2)折射角的正弦与入射角的正弦之 比与入射角的大小无关,仅由两种介质的性 质决定,即: SIn sinⅠn 通常写为 n'sin =nsin l (1-3) 若在此式中令n2=-n,则式(1-3成为 =-1,此结果在形式上与反射定律的式 (1-2)相同 12
12 （2） 折射角的正弦与入射角的正弦之 比与入射角的大小无关，仅由两种介质的性 质决定，即： 通常写为: (1-3) 若在此式中令 ，则式(1-3)成为 ,此结果在形式上与反射定律的式 (1-2) 相同。 n' n I I = sin sin ' n'sin I' = nsin I n' = −n I' = −I
4.光路的可逆性 在图(1-2)中,若光线在折射率为n的介 质中沿CO方向入射,由折射定律可知,折射 光线必沿OA方向出射。同样,如果光线在折 射率为n的介质中沿BO方向入射,则由反射 定律可知,反射光线也一定沿OA方向出射 由此可见,光线的传播是可逆的,这就是光 路的可逆性。 13
13 4. 光路的可逆性 在图(1-2)中，若光线在折射率为 的介 质中沿CO方向入射，由折射定律可知，折射 光线必沿OA方向出射。同样，如果光线在折 射率为n的介质中沿BO方向入射，则由反射 定律可知，反射光线也一定沿OA方向出射。 由此可见，光线的传播是可逆的，这就是光 路的可逆性。 n
5.全反射现象 光线入射到两种介质的分界面时,通常 都会发生折射与反射。但在一定条件下,入 射到介质上的光会全部反射回原来的介质中, 没有折射光产生,这种现象称为光的全反射 现象。下面就来研究产生全反射的条件。 14
14 5. 全反射现象 光线入射到两种介质的分界面时，通常 都会发生折射与反射。但在一定条件下，入 射到介质上的光会全部反射回原来的介质中， 没有折射光产生，这种现象称为光的全反射 现象。下面就来研究产生全反射的条件
通常,我们把分界面两边折射率较高的 介质称为光密介质,而把折射率较低的介质 称为光疏介质。当光从光密介质射向光疏介 质且入射角r增大到某一程度时,折射角 达到90°,折射光线沿界面掠射出去,这时 的入射角称为临界角,记为n° 15
15 通常，我们把分界面两边折射率较高的 介质称为光密介质，而把折射率较低的介质 称为光疏介质。当光从光密介质射向光疏介 质且入射角 增大到某一程度时，折射角 达到 ，折射光线沿界面掠射出去，这时 的入射角称为临界角，记为 。 o 90 m I I' I