小电流环受到的转矩尺寸远小于观察距离的小电流7.B环称为磁偶极子9在小环的平面内可以认为磁场是均匀的。F=IlxB当磁通密度B 与电流环平面平行时，则ab 及 cd两条边不受力，ad及bc两条边受力方向相反，因此电流环受到一个转矩T，其大小为T = Fl = IIBl = II2 B = ISB式中S=为电流环的面积
小电流环受到的转矩。 尺寸远小于观察距离的小电流 环称为磁偶极子。 T = Fl = IlBl = Il B = ISB 2 式中 S = 为电流环的 l 2 面积。 在小环的平面内可以认为磁场 是均匀的。 当磁通密度 B 与电流环平面平行时，则 ab 及 cd 两条边不受力，ad 及 bc 两条边受力方向相反，因此， 电流环受到一个转矩 T ，其大小为 F = I l B c d a b F F B S l
当电流环平面与B垂直时OB各边受力方向指向外侧，相互抵SAa消，电流环受到的转矩为零。F=IlxB当B与电流环平面的法线方B,B向夹角为 时，则 B 可分解为HBB.及 B, 两个分量。因此，小环Sa受到的转矩大小为T = ISB, = ISBsin 0
当电流环平面与 B 垂直时， 各边受力方向指向外侧，相互抵 消，电流环受到的转矩为零。 当B 与电流环平面的法线方 向夹角为 时， 则 B 可分解为 Bn 及 Bt 两个分量。因此，小环 受到的转矩大小为 T = ISBt = ISBsin F = I l B c d a b F F B S l Bn B Bt F c d a b F F S l
BBFdLT = ISB, = ISB sin 0BS若定义有向面S的方向与电流方向构成右旋关系，则上式可写成失量形式T= I(S×B)此式适用于任何形状的小电流环乘积IS称为小电流环的磁矩，以m表示，即m= IS则转矩又可表示为T=mxB可见，当 mll B时，T为零；当 ml B时，T最大
若定义有向面 S 的方向与电流方向构成右旋关 系，则上式可写成矢量形式 T = I(S B) 此式适用于任何形状的小电流环。 则转矩又可表示为 T = mB 可见，当 m// B 时，T为零；当 m ⊥ B 时，T 最大。 T = ISBt = ISBsin m = IS 乘积 IS 称为小电流环的磁矩，以 m 表示，即 Bn B Bt F c d a b F F S l
磁通密度B通过某一表面 S的通量称为磁通，以 Φ表示，即Wb（韦伯）D=[,B. ds磁通密度也可用一系列有向曲线来表示，曲线的切线方向为磁通密度失量的方向，这些曲线称为磁通密度线磁通密度线的矢量方程为Bxdl = 0磁通密度线也不可相交。若以磁通密度线构成磁通管，且规定相邻磁通管中的磁通相等，则磁通密度线的疏密程度也可表示磁场的强弱
磁通密度也可用一系列有向曲线来表示，曲线 的切线方向为磁通密度矢量的方向，这些曲线称为 磁通密度线。 磁通密度线也不可相交。若以磁通密度线构成磁 通管，且规定相邻磁通管中的磁通相等，则磁通密 度线的疏密程度也可表示磁场的强弱。 磁通密度 B 通过某一表面 S 的通量称为磁通，以 表 示，即 d S = B S Wb（韦伯） 磁通密度线的矢量方程为 Bdl = 0
真空中的恒定磁场方程式2真空中恒定磁场的磁通密度B满足下列两个方程d,B.dl =μ。 IB.dS= 0D左式称为安培环路定律，真空磁导率u。= 4元×10-7(H/m)上两式表明，真空中磁通密度沿任一闭合曲线的环量等于该曲线包围的电流与真空磁导率的乘积；通过任一闭合面的磁通为零与电流线一样，磁通密度线也是处处闭合的，这种特性称为磁通连续性原理
2. 真空中的恒定磁场方程式 真空中恒定磁场的磁通密度 B 满足下列两个方程 0 d l = I B l d 0 S = B S 左式称为安培环路定律，真空磁导率 0 = 4π10−7 (H/m)， 上两式表明，真空中磁通密度沿任一闭合曲线的环量 等于该曲线包围的电流与真空磁导率的乘积；通过任一闭 合面的磁通为零。 与电流线一样，磁通密度线也是处处闭合的，这种特 性称为磁通连续性原理