斜波产生的根源 斜激波关系式 普朗特一梅耶膨 胀波 流过尖楔与圆锥 的超音速流 激波干扰与反射 脱体激波 激波-膨胀波理论及其在 超音速翼型中的应用 图9.5第九章路线图
斜波产生的根源 普朗特—梅耶膨 胀波 斜激波关系式 流过尖楔与圆锥 的超音速流 激波干扰与反射 脱体激波 激波-膨胀波理论及其在 超音速翼型中的应用 图9.5 第九章路线图
tan(B-6)_2+(y-1)MsnB(9.22) tan B (r+DM sinB tan 0=2 cot B MisinB-1 (9.23) M(r+cOS 2B)+2 方程(923)被称为0P-M关系式,它限定了0为M和B 的唯一函数。这是分析斜激波特性的最重要的关系式, 其结果在图9.7中给出(=14)
2 2 1 2 2 1 ( 1) sin 2 ( 1) sin tan tan( ) M M + + − = − ( cos 2 ) 2 sin 1 tan 2cot 2 1 2 2 1 + + − = M M (9.22) (9.23) 方程(9.23) 被称为θ-β-M 关系式，它限定了θ 为M1和β 的唯一函数。这是分析斜激波特性的最重要的关系式， 其结果在图9.7中给出（γ=1.4）
3 ≡獸密 三左 FIGURE 9.7 Oblique shock properties: y=1.4. The B-B.M diagram( From NACA Report 1135, Ames Resear Siaf,"Equations, Tables and Charts for Compressible Flow, "1953
1、对于一个给定的波前马赫数,存在一个mx.6<0max存在 贴体直线斜激波;0>max出现弯的脱体激波 lim e≈45.5 2、对应一个0值(<0max),存在两个值。不同M1对应的 0max组成的连线上部分对应强解,下部分对应弱解。另外 条稍低于max连线的曲线为M2=1的连线,上部分对应波后为 亚音速流情况,下部分对应波后为超音速流情况。 3、0=00,对应/900和H 4、对于相同的,波前马赫数M越大,激波角β越小,Mn越 大,所以激波越强。 5、对于相同的波前马赫数M1,⑩越大,激波角β越大,Mn越 大,所以激波越强
1、对于一个给定的波前马赫数，存在一个θmax. θ <θmax存在 贴体直线斜激波；θ >θmax出现弯的脱体激波。 0 max 45.5 lim 1 → M 2、对应一个θ值（<θmax），存在两个β值。不同M1对应的 θmax组成的连线上部分对应强解，下部分对应弱解。另外一 条稍低于θmax连线的曲线为M2=1的连线，上部分对应波后为 亚音速流情况，下部分对应波后为超音速流情况。 3、 θ=00 ，对应β=900 和 β=μ。 4、对于相同的θ，波前马赫数M1越大，激波角β越小，Mn1越 大，所以激波越强。 5、对于相同的波前马赫数M1 ，θ越大，激波角β越大，Mn1越 大，所以激波越强
9. 3 SUPERSONIC FLOW OVER WEDGES AND CONES 流过尖楔和圆锥的超音速流 Wedge one Bx533 二二18 M1=2 Me P10x20° (b) FIGURE 9.14 Relation between wedge and cone Aow; illustration of the three-dimensional relieving effect
9.3 SUPERSONIC FLOW OVER WEDGES AND CONES 流过尖楔和圆锥的超音速流