正激波基本控制方程的推导 速 能量方程的特殊形式 什么情况下流动是可压缩的? 用于计算通过正激波气体特性变化的方 程的详细推导;物理特性变化趋势的讨论 用皮托管测量可压缩流的流动速度 图82第八章路线图
正激波基本控制方程的推导 音速 能量方程的特殊形式 什么情况下流动是可压缩的? 用于计算通过正激波气体特性变化的方 程的详细推导; 物理特性变化趋势的讨论 用皮托管测量可压缩流的流动速度 图8.2 第八章路线图
8.4 SPECIAL FORMS OF THE ENERGY EQUATIONS 能量方程的特殊形式 本节需要掌握的内容要点: 能量方程的各种特殊表达形式 总温的计算公式 总压、总密度的计算公式 临界参数的定义与计算公式 特征马赫数(速度系数)M的定义及计算公式
8.4 SPECIAL FORMS OF THE ENERGY EQUATIONS 能量方程的特殊形式 本节需要掌握的内容要点： • 能量方程的各种特殊表达形式 • 总温的计算公式 • 总压、总密度的计算公式 • 临界参数的定义与计算公式 • 特征马赫数（速度系数）M*的定义及计算公式
能量方程的各种特殊表达形式 在75节中我们得到了定常、绝热、无粘流动的能量方程: V=h2+2 2 (828) 其中V1、V2条三维流线上的任意两点的速度。对于 我们现在研究的一维流动,能量方程为: (8.29) 2 2 However, keep in mind that all the subsequent results in this section hold in general along a streamline and are by no means limited to just one- dimensional flows.然而,应当记住的是: 这一节中所有的结论对于一般的沿流线的问题都适用,并不 只是局限于一维流动
2 2 2 2 2 2 1 1 V h V h + = + 2 2 2 2 2 2 1 1 u h u h + = + • 能量方程的各种特殊表达形式 在7.5节中我们得到了定常、绝热、无粘流动的能量方程： 其中V1、V2一条三维流线上的任意两点的速度。 对于 我们现在研究的一维流动，能量方程为： （8.28) （8.29) However, keep in mind that all the subsequent results in this section hold in general along a streamline and are by no means limited to just one –dimensional flows. 然而，应当记住的是： 这一节中所有的结论对于一般的沿流线的问题都适用，并不 只是局限于一维流动
以温度表示: l C T+1=C,T2+2 (8.30) 2 T yRT, (8.31) 2y-12 AT 以音速表示: (8.32) 2 2
2 2 2 2 2 2 1 1 u c T u c p T + = p + 1 2 1 2 2 2 2 2 RT1 u1 RT u + − + = − 1 2 1 2 2 2 2 2 2 1 2 a1 u a u + − + = − (8.30) (8.31) a = RT (8.32) 以温度表示： 以音速表示：
Definition of stagnation speed of sound:驻点音速的定义 C (8.33) y 12 (8.34)
1 2 1 2 0 2 2 − + = − a u a 1 2 1 2 1 2 0 2 2 2 2 2 1 2 1 − + = − + = − a u a u a Definition of stagnation speed of sound：驻点音速的定义 (8.33) (8.34)