今第四章振幅调制、解调与混频电路心 On0=+p01±ga2 (4-2-5) 式中,p和q是包括零在内的正整数。其中,只 有p=1,q=1的和频或差频(O1=±a1±o2)是有用 相乘项产生的,而其它组合频率分量都是无用相乘项 产生的。 为了消除无用组合频率分量,可采取以下措施: (1)从器件特性上选择有平方律关系的器件(场效应 管);(2)从电路考虑,采用对称平衡电路,抵消部分无 用组合频率分量; (3)从输入电压大小考虑。限制信号电压大小,使 组合频率分量幅度最小
p,q = p1 q2 式中，p 和 q 是包括零在内的正整数。其中，只 有 的和频或差频 (1,1 ) 是有用 相乘项产生的，而其它组合频率分量都是无用相乘项 产生的。 p = 1，q = 1 = 1 2 为了消除无用组合频率分量，可采取以下措施： (1) 从器件特性上选择有平方律关系的器件(场效应 管)；(2) 从电路考虑，采用对称平衡电路，抵消部分无 用组合频率分量； (3) 从输入电压大小考虑。限制信号电压大小，使 组合频率分量幅度最小。 （4-2-5）
今第四章振幅调制、解调与混频电路岭 其中,最重要的措施就是使非线性器件处于线性 时变状态。 二、线性时变状态 1线性时变表达式 将(4-2-4)改写为v2的幂级数 n0m0l(n-my""y改 cma v-v n=0m=0 ∑(C CUv+Clvv,+cava+.+cma 0
二、线性时变状态 1.线性时变表达式 其中，最重要的措施就是使非线性器件处于线性 时变状态。 将(4-2-4)改写为v2的幂级数 n n n n n n n n n n n n n n m n m n m m n m n n n m m n n C v C v v C a v v C a v a a v v C a v v m n m n i ( ) !( )! ! 2 2 2 1 1 2 2 1 1 1 1 0 0 0 0 1 2 0 1 2 0 = + + + + = − = − − = = = − = − =
今第四章振幅调制、解调与混频电路 ∑un"+∑Cnan""2+∑C anv v, +... t=0 ∑an"+∑Can"2+∑ C.anv12v2+ n=0 ∑ av,+>na,v,+ 221(m-2)2m v2+ n=0 故i=∑an"+∑man)2+ n=0 n=」 n22(n-2)n"12、 上式可看成i=f(+n1+v2)在(+n点上对n2 的泰勒级数展式,即i=f(VQ+v+n2)=f(V+v)+ +f"(o+v)y2+,f" Vo +y 2! Q
+ − = + + = + + + = + + + = − = − = = − = − = = − = − = 2 22 2 1 1 2 1 1 0 1 2 22 2 1 2 1 2 1 1 1 0 1 0 22 2 1 2 0 2 1 1 1 0 1 2!( 2)! ! n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n n a v v nn a v na v v a v C a v v C a v v a v C a v v C a v v + − = + + = − = − = 2 22 2 1 1 2 1 1 0 1 ) 2!( 2)! ! ( ) (n n n n n n n n n a v v nn 故 i a v na v v 上式可看成 在 点上对 v 2 的泰勒级数展式，即 ( ) Q 1 2 i = f V + v + v ( ) Q 1 V + v i = f ( VQ + v 1 + v 2 ) = f ( VQ + v 1 ) + Q 1 2 + f ( V + v ) v + f 2 ！1 ( ) Q 1 V + v + 22 v
今第四章振幅调制、解调与混频电路 式中f(+")=∑an n=0 fVo+vu ∑ n nani n=1 f"(o+ν1) h-2 (n-2 2足够小时,可以忽略v2二次方及其以上各次方 项,则上式简化为 i≈f(o+n)+f(Vo+v1)2
式中 = + = 0 Q 1 1 ( ) n n n f V v a v = − + = 1 1 Q 1 1 '( ) n n n f V v na v = − − + = 2 2 Q 1 1 ( 2)! ! "( ) n n n a v n n f V v v2 足够小时，可以忽略 v2 二次方及其以上各次方 项，则上式简化为 i f (VQ + v1 ) + Q 1 2 f (V + v )v
四章振幅调制、解调与混频电路 f(+n)和f(V+n1均是与v2无关的系数,但它 们都是v1的非线性函数,且随时间而变化,故称为时 变系数或时变参量。 其中,f(o+n)是v2=0时的电流,称时变静态电流 用0(v1)或1(1)表示; f(Q+v)是增量电导在v2=0时的数值,称时变增 量电导,用g(v1或g(1)表示,则上式可表示为: i=0(v1)+g(v)v2 (4-2-9) 因为/0(v1)g(v1)与v2无关,v2为变量,故与v2的 关系是线性的,类似于线性器件,但它们的系数是时变 的,故称线性时变。该状态十分适宜构成频谱搬移电路
和 均是与 v２无关的系数，但它 们都是v１的非线性函数，且随时间而变化，故称为时 变系数或时变参量。 ( ) Q 1 f V + v ( ) Q 1 f V + v 其中， 是v２= 0时的电流，称时变静态电流 用 或 表示； ( ) Q 1 f V + v ( ) 0 1 I v ( ) Q 1 f V + v ( ) 1 g v g(t) ( ) 0 I t 是增量电导在v２=0时的数值，称时变增 量电导，用 或 表示，则上式可表示为： 0 1 1 2 i = I (v ) + g(v )v （4-2-9） 因为 、 与v２无关，v２为变量，故i与v２的 关系是线性的，类似于线性器件，但它们的系数是时变 的，故称线性时变。该状态十分适宜构成频谱搬移电路 ( ) 0 1 I v ( ) 1 g v