分子热运动能级 转动能级 6,=,J(+1)3=+ 82I J8=2H1 u gy 2031333 41114l14 32232223 321312231 3336 30 213123132 222 3ll131113 10 221212122 0020 962 211121112 l11 25 平动、转动、振动能级 版权所有:华东理工大学物理化学教研室 上一页下一页节首
版权所有：华东理工大学物理化学教研室 上一页 下一页 节首 分子热运动能级 分子热运动能级 转动能级 转动能级 振动能级 )1( 8 2 2 r = JJ + I h π ε ⎟hνυε ⎠⎞ ⎜⎝⎛ += 21 v 平动、转动、振动能级 )1( 8 2 2 r = JJ + I h π ε r Jg += 12
分子热运动能级 振动能级 8=u+-hy nn 8t J8=2H1 u gy 331313133 41114l14 32232223 321312231 3336 30 213123132 222 3ll131113 10 221212122 0020 962 211121112 l11 25 平动、转动、振动能级 版权所有:华东理工大学物理化学教研室 上一页下一页节首
版权所有：华东理工大学物理化学教研室 上一页 下一页 节首 分子热运动能级 分子热运动能级 振动能级 转动能级 振动能级 )1( 8 2 2 r = JJ + I h π ε ⎟hνυε ⎠⎞ ⎜⎝⎛ += 21 v 平动、转动、振动能级 ⎟hνυε ⎠⎞ ⎜⎝⎛ += 21 v
分子运动能级 2 平动能级 E +- °转动能级 En=。2J(+1) 82I 振动能级 E、=U+v 分子能级 E=8++E.+E+E+8, 8=gt·g-·g、ge8n=gt·gr·g·Sn 版权所有:华东理工大学物理化学教研室 上一页下一页节首
版权所有：华东理工大学物理化学教研室 上一页 下一页 节首 分子运动能级 •平动能级 •转动能级 •振动能级 ⎟⎟⎠⎞ ⎜⎜⎝⎛ ++= 22 22 2 2 2 t 8 zz yy xx ln ln ln mh ε )1( 8 2 2 r = JJ + I h π ε ⎟hνυε ⎠⎞ ⎜⎝⎛ += 21 v vrt ε + ε + ε ne ε = + ε + ε g = ggg vrt ⋅ ⋅ gg ne ⋅ ⋅ = gg rt ⋅ gg ne ⋅ ⋅ •分子能级
12.3 纨计力学的基本假定 物理化学多媒体课堂教学软件Ⅵ1.0版 版权所有:华东理工大学物理化学教研室 一页下一页返回目录
版权所有：华东理工大学物理化学教研室 上一页 下一页 物理化学多媒体课堂教学软件 物理化学多媒体课堂教学软件 V1.0版 返回目录 12.3 统计力学的基本假定 统计力学的基本假定
定的宏观状态对应着巨大数目的微观状态, 它们各按一定的概率出现。 2宏观力学量是各微观状态相应微观量的统计平 均值。 力学量和非力学量 B=B>=∑BP 3孤立系统中每一个微观状态出现的概率相等 (等概率假设)。 N,E,一定,每一个微观状态出现的概率为12 版权所有:华东理工大学物理化学教研室 上一页下一页节首
版权所有：华东理工大学物理化学教研室 上一页 下一页 节首 1.一定的宏观状态对应着巨 一定的宏观状态对应着巨大数目的微观状态， 大数目的微观状态， 它们各按一定的概率出现。 它们各按一定的概率出现。 2.宏观力学量是各微观状态 宏观力学量是各微观状态相应微观量的统计平 相应微观量的统计平 均值。 力学量和非力学量 >==< ∑i PBBB ii 3.孤立系统中每一个微观状态出现的概率相等 孤立系统中每一个微观状态出现的概率相等 (等概率假设)。 N,E,V 一定，每一个微观状态出现的概率为 每一个微观状态出现的概率为 /1 Ω