实验五夫兰克-赫兹实验中弱电流的测量 集成运算放大器的应用 914年夫兰克(F. franck)和赫兹( G. Hertz)在研究气体放电现象中低能电子与原子 间相互作用时,在充汞的放电管中发现:透过汞蒸汽的电子流随电子的能量呈现有规律的 周期性变化,间隔为49cV,并拍摄到与能量49eV相对应的波长为253.7nm的光谱线 该实验证实了原子内部能量是量子化的,为玻尔于1913年发表的原子理论提供了新的 实验事实 1920年夫兰克及其合作者对原先实验装置作了改进,提高了分辨率,测得了汞的除 49eV以外的较高激发能级和电离能级,进一步证实了原子内部能量是量子化的.1925年 夫兰克和赫兹共同获得诺贝尔物理学奖 通过这一实验可以了解原子内部能量量子化的情况,学习和体验夫兰克和赫兹研究气 体放电现象中低能电子和原子之间相互作用的实验思想和实验方法.同时学习用集成运算 放大器测量弱电流 【实验目的】 1.了解原子能量量子化,测定汞或氩原子的第一激发电势; 2.了解集成运算放大器的基本单元电路原理; 3.利用运算放大器的放大作用,组成测量电路进行弱电流测量 实验原理】 1.弗兰克-赫兹实验 根据量子理论,原子只能处在一系列不连续的能量状态,称为定态.相应的定态能量 称为能级.原子的能量要发生变化,必须在两个定态之间以跃迁的方式进行.当基态原子 与带一定能量的电子发生碰撞时,可以使原子从基态跃迁到高能态 ev =E-E 式(1)中,E1为第一激发态能量(第一激发态是距基态最近的一个能态),E0为基态能量 eV1为该原子第一激发能 弗兰克-赫兹实验的原理可由图1来说明,各电位分布如图2所示.电子由阴极发出经 由电压axk形成的电场加速而趋向板极P,只要电子能量足以克服减速电压Vp形成的电场 时,就能穿过栅极G2到达板极形成电流由于管中充有气体原子,电子前进的途中要与 原子发生碰撞.如果电子能量小于第一激发能e,它们之间的碰撞是弹性的,根据弹性碰 撞前后系统动量和动能守恒原理不难推得,电子损失的能量极小,电子能如期的到达板极, 形成电流,l将随着vG2k的增大而增大.但当电子能量达到e时,电子与原子将在G2附 近发生第一次非弹性碰撞,电子把能量eV传给气体原子.碰撞后电子失去动能,损失了能 量的电子将无法克服减速场到达板极,造成了电流l的第一次下降.若使Vx继续增大,电
实验五 夫兰克-赫兹实验中弱电流的测量 ——集成运算放大器的应用 1914 年夫兰克（F. Franck）和赫兹（G. Hertz）在研究气体放电现象中低能电子与原子 间相互作用时，在充汞的放电管中发现：透过汞蒸汽的电子流随电子的能量呈现有规律的 周期性变化，间隔为 4.9 eV，并拍摄到与能量 4.9 eV 相对应的波长为 253.7 nm 的光谱线． 该实验证实了原子内部能量是量子化的，为玻尔于 1913 年发表的原子理论提供了新的 实验事实． 1920 年夫兰克及其合作者对原先实验装置作了改进，提高了分辨率，测得了汞的除 4.9eV 以外的较高激发能级和电离能级，进一步证实了原子内部能量是量子化的．1925 年 夫兰克和赫兹共同获得诺贝尔物理学奖． 通过这一实验可以了解原子内部能量量子化的情况，学习和体验夫兰克和赫兹研究气 体放电现象中低能电子和原子之间相互作用的实验思想和实验方法．同时学习用集成运算 放大器测量弱电流． 【实验目的】 1．了解原子能量量子化，测定汞或氩原子的第一激发电势； 2．了解集成运算放大器的基本单元电路原理； 3．利用运算放大器的放大作用，组成测量电路进行弱电流测量； 【实验原理】 1．弗兰克-赫兹实验 根据量子理论，原子只能处在一系列不连续的能量状态，称为定态．相应的定态能量 称为能级．原子的能量要发生变化，必须在两个定态之间以跃迁的方式进行．当基态原子 与带一定能量的电子发生碰撞时，可以使原子从基态跃迁到高能态 −= EEeV 011 （1） 式（1）中，E1为第一激发态能量（第一激发态是距基态最近的一个能态），E0为基态能量， eV1为该原子第一激发能． 弗兰克-赫兹实验的原理可由图 1 来说明，各电位分布如图 2 所示．电子由阴极发出经 由电压VG2K形成的电场加速而趋向板极P，只要电子能量足以克服减速电压VG2P形成的电场 时，就能穿过栅极G2到达板极形成电流Ip．由于管中充有气体原子，电子前进的途中要与 原子发生碰撞．如果电子能量小于第一激发能eV1，它们之间的碰撞是弹性的，根据弹性碰 撞前后系统动量和动能守恒原理不难推得，电子损失的能量极小，电子能如期的到达板极， 形成电流Ip，Ip将随着VG2K的增大而增大．但当电子能量达到eV1时，电子与原子将在G2附 近发生第一次非弹性碰撞，电子把能量eV1传给气体原子．碰撞后电子失去动能，损失了能 量的电子将无法克服减速场到达板极，造成了电流Ip的第一次下降．若使VG2K继续增大，电 - 31 -
KIG Ar VG G2K pF:灯丝加热电压Gak:正向小电压Vak:加速电压ap:减速电压 F:灯丝K:阴极G1:栅极(控制栅极)G2:栅极(加速栅极)P:板极 图1弗兰克-赫兹实验原理图 图2电位分布 图3弗兰克赫兹实验曲线 子在经历了第一次非弹性碰撞后,仍有剩余动能到达板极,电流又会上升,直到Va达到 两倍的ev时,使电子与原子发生两次非弹性碰撞,电流又再度下跌,余可类推如此反复 将出现图3的曲线 曲线极大极小的出现呈明显的规律性,它是原子能级量子化的体现.就图3的规律来 说,每相邻极大或极小值之差即为第一激发能. 进行F-H实验通常使用的碰撞管是充汞的.这是因为汞是原子分子,能级较为简单, 常温下是液态,饱和蒸汽压很低,加热就可改变它的饱和蒸汽压.汞的原子量较大,和电 子作弹性碰撞时几乎不损失动能.汞的第一激发能级较低,为49eV,因此只需几十伏电 压就能观察到多个峰值.当然除充汞蒸汽以外,还常充以惰性气体如氖、氩等的.用这些
VF：灯丝加热电压 VG1K：正向小电压 VG2K：加速电压 VG2P：减速电压 F：灯丝 K：阴极 G1：栅极（控制栅极） G2：栅极（加速栅极） P：板极 图 1 弗兰克-赫兹实验原理图 V1 V 2KG P I V1 V1 V1 V1 图 2 电位分布 图 3 弗兰克-赫兹实验曲线 子在经历了第一次非弹性碰撞后，仍有剩余动能到达板极，电流又会上升，直到VG2K达到 两倍的eV1时，使电子与原子发生两次非弹性碰撞，电流又再度下跌，余可类推．如此反复 将出现图 3 的曲线． 曲线极大极小的出现呈明显的规律性，它是原子能级量子化的体现．就图 3 的规律来 说，每相邻极大或极小值之差即为第一激发能． 进行 F-H 实验通常使用的碰撞管是充汞的．这是因为汞是原子分子，能级较为简单， 常温下是液态，饱和蒸汽压很低，加热就可改变它的饱和蒸汽压．汞的原子量较大，和电 子作弹性碰撞时几乎不损失动能．汞的第一激发能级较低，为 4.9 eV，因此只需几十伏电 压就能观察到多个峰值．当然除充汞蒸汽以外，还常充以惰性气体如氖、氩等的．用这些 - 32 -
碰撞管作实验时,温度对气压影响不大,在常温下就可以进行实验. 2.集成运算放大器简介 集成运算放大器是一种能够检测和放大直流与交流信号的固体器件.它具有输入阻抗 高,开环增益高以及输岀阻抗小等特点.目前广泛应用于计算机、自动控制、无线电技术 和各种非电量的电测线路中 运算放大器内部电路通常都是很复杂的,但是不管其内部电路如何复杂,它与外界的 辅助端 2.反相输入端 3.同相输入端 4.电源负输入 5.地端 6.输出端 7.电源正输入 图4集成运算放大器的电路常用符号 图5常用集成运算放大器的引脚图 连接是简单的.大多数集成运算放大器都是双输入、单输出的高增益直流放大器.除了两 个信号输入端和一个输出端外,还有两个正负电源引入端和调零端,有时还有相位补偿以 及一些特殊引出端.讨论由运放构成的电路时,运放的内部电路一般无关紧要,通常用 个电路图形符号来表示运放(如图4所示).在运放图形符号中,标有“+”号的信号 输入端称为同相输入端,即信号从这一端口引入时,输入信号和输出信号相位相同;标有 “一”的信号输入端称为反相输入端,即信号从这一端口引入时,输入信号和输出信号相 位相差180度 3.集成运算放大器的等效电路 运算放大器的简化等效电路如图6所 示.使用集成运放,首先需要知道的是它有关 参数和各个管脚的用途(见图5).集成运算放 大器的主要参数如下 Ri roi (1)输出最大电压Up 在额定电源电压下,集成运放所输出的最 大不失真电压的峰峰值为U,一般U@p总是 小于电源电压 图6运算放大器的等效电路 (2)开环电压放大倍数Ad 它定义为运算放大器在没有任何外部反馈情况下的差动直流电压放大倍数,即它是在 放大器开环情况下,输出电压与输入差动电压的比值,即 Ad A可达10以上 3)输入阻抗R
碰撞管作实验时，温度对气压影响不大，在常温下就可以进行实验． 2．集成运算放大器简介 集成运算放大器是一种能够检测和放大直流与交流信号的固体器件．它具有输入阻抗 高，开环增益高以及输出阻抗小等特点．目前广泛应用于计算机、自动控制、无线电技术 和各种非电量的电测线路中． 运算放大器内部电路通常都是很复杂的，但是不管其内部电路如何复杂，它与外界的 连接是简单的．大多数集成运算放大器都是双输入、单输出的高增益直流放大器．除了两 个信号输入端和一个输出端外，还有两个正负电源引入端和调零端，有时还有相位补偿以 及一些特殊引出端．讨论由运放构成的电路时，运放的内部电路一般无关紧要，通常用一 个电路图形符号来表示运放（如图 4 所示）．在运放图形符号中，标有“+”号的信号 图4 集成运算放大器的电路常用符号 图5 常用集成运算放大器的引脚图 输入端称为同相输入端，即信号从这一端口引入时，输入信号和输出信号相位相同；标有 “－”的信号输入端称为反相输入端，即信号从这一端口引入时，输入信号和输出信号相 位相差 180 度． 3．集成运算放大器的等效电路 图 6 运算放大器的等效电路 运算放大器的简化等效电路如图 6 所 示．使用集成运放，首先需要知道的是它有关 参数和各个管脚的用途（见图 5）．集成运算放 大器的主要参数如下： （1）输出最大电压Uopp 在额定电源电压下，集成运放所输出的最 大不失真电压的峰-峰值为Uopp，一般Uopp总是 小于电源电压． （2）开环电压放大倍数Ad 它定义为运算放大器在没有任何外部反馈情况下的差动直流电压放大倍数，即它是在 放大器开环情况下，输出电压与输入差动电压的比值，即 − −+ == UU U U U A o i o d （2） Ad可达 105 以上 （3）输入阻抗R i - 33 -
集成运放的输入阻抗R:=U1/,其数值较大,一般为几兆欧,这样输入电流可忽略 (4)输出阻抗Ro 集成运放的输出阻抗R。=U/l,其数值较小,一般最多几百欧,这样放大器的输出受 负载的影响较小 综上所述,集成运放具有开环电压放大倍数高、输入阻抗高、输出阻抗低、漂移小 可靠性高、体积小等优点. 运算放大器中开环放大倍数Ad、输入阻抗R;和输出阻抗R这几个特性参数是最主要 的.对于理想的运算放大器而言,一般认为Ad=∞,R:=∞,R。=0,则可得出下列两 条重要结论 (1)运算放大器同相端和反相端可视为虚短路,既有U+=U (2)流入运算放大器两输入端的信号电流为零 在实际运用中,大多数运算放大器都工作在线性区,故通常将其视为理想运算放大器 加以分析 4.弱电流测量 集成运放构成运算或信号处理等电路时,需要引入反馈网络,即运放是闭环工作.运 放电路加入反馈的目的是增大运放的线性工作范围和改善电路性能或实现某些特殊要求 当运放的输出信号从反相端馈入,这时电路引入的是负反馈.图7即为负反馈放大电 路.有反馈的放大电路,放大倍数用A/表示,称为闭环放大倍数.运用上述两个结论,可 得出其电压放大倍数为 A,=R/R (3) A Af 图7负反馈放大电路 图8实际测量电路 在实际电路中的R1和R值并不是可以任意取值的.例如对于图7的放大电路,使其4 10,此时R1和R的阻值可分别取为19和109,也可以取为10M9和100M9.如果R太 小,会从信号源取走较大电流,该电流在信号源的内阻上要产生压降,会对运算带来误差, 同时还限制了输入信号U的最大幅度.R1和R的取值也不能太大,因阻值高的电阻器热稳 定性差,内部噪声也大.所以,通常R1和R的取值范围在1k9~1M.考虑到以上这些 因素,同时也考虑到本实验测量的是电流值,故采用图8的电路作为本实验的测量电路, 此时电路呈电流放大.同时在电路中增加了电阻R,这样反馈电阻R就可以取得小一些.同 时电路中增加了一个电容,也是为了消除噪声的影响
集成运放的输入阻抗R i = Ui / Ii ，其数值较大，一般为几兆欧，这样输入电流可忽略． （4）输出阻抗R0 集成运放的输出阻抗R o = Uo / Io ,其数值较小，一般最多几百欧，这样放大器的输出受 负载的影响较小． 综上所述，集成运放具有开环电压放大倍数高、输入阻抗高、输出阻抗低、漂移小、 可靠性高、体积小等优点． 运算放大器中开环放大倍数Ad、输入阻抗R i和输出阻抗Ro这几个特性参数是最主要 的．对于理想的运算放大器而言，一般认为Ad = ∞，R i = ∞，R o = 0，则可得出下列两 条重要结论： （1）运算放大器同相端和反相端可视为虚短路，既有U+ = U－； （2）流入运算放大器两输入端的信号电流为零． 在实际运用中，大多数运算放大器都工作在线性区，故通常将其视为理想运算放大器 加以分析． 4．弱电流测量 集成运放构成运算或信号处理等电路时，需要引入反馈网络，即运放是闭环工作．运 放电路加入反馈的目的是增大运放的线性工作范围和改善电路性能或实现某些特殊要求． 当运放的输出信号从反相端馈入，这时电路引入的是负反馈．图 7 即为负反馈放大电 路．有反馈的放大电路，放大倍数用Af表示，称为闭环放大倍数．运用上述两个结论，可 得出其电压放大倍数为 1 f −= f / RRA （3） 图 7 负反馈放大电路 图 8 实际测量电路 在实际电路中的R1和Rf值并不是可以任意取值的．例如对于图 7 的放大电路，使其Af = －10，此时R1和Rf 的阻值可分别取为 1Ω和 10Ω，也可以取为 10 MΩ和 100 MΩ．如果R1太 小，会从信号源取走较大电流，该电流在信号源的内阻上要产生压降，会对运算带来误差， 同时还限制了输入信号Ui的最大幅度．R1和Rf 的取值也不能太大，因阻值高的电阻器热稳 定性差，内部噪声也大．所以，通常R1和Rf的取值范围在 1 kΩ～1 MΩ．考虑到以上这些 因素，同时也考虑到本实验测量的是电流值，故采用图 8 的电路作为本实验的测量电路， 此时电路呈电流放大．同时在电路中增加了电阻R，这样反馈电阻Rf就可以取得小一些．同 时电路中增加了一个电容，也是为了消除噪声的影响． - 34 -
5.弗兰克-赫兹(FH)实验中弱电流的测量 弗兰克赫兹实验中达到板极的电流极弱,约为103~107A,对电流计的灵敏度要求较 高,若采用电流计,则它的内阻较大(102~103g),对原电路有影响.故本实验采用运算 放大电路(图8)对弗兰克-赫兹实验中的板极电流进行测量 【实验仪器】 弗兰克-赫兹实验组合仪,运算放大器(LF3140),±15V稳压电源,数字万用表,实 验接线板,电阻和电容等 弗兰克-赫兹实验组合仪(图9)包括: 1.F-H管电源组:用来提供FH管各极所需的工作电压 灯丝电压咋F 直流1~5ⅴ连续可调 正向小电压VG1k 直流0~5V连续可调 减速电压Va2P 直流0~15V连续可调 扫描电源及微电流放大器: 提供0~90伏的可调直流电压或扫描输出锯齿波电压,作为FH管的加速电压.该装 置具有“手动”,“自动扫描”两种工作方式,在“手动”方式时 加速电压Va2K 直流0~90伏连续可调 微电流放大器 10°A,107A,103A档 3.F-H管、加热炉和控温装置装置 实验中使用的F-H管有两种.一种是充氩气,另一种是充汞的(高纯汞液),它需要加 热如炉和控温装置配合才能正常工作.汞管安装在加热炉内.前面板画有F-H管示意图.F-H 管内各电极已引到前面板的接线柱上.炉顶有小孔安装温度计,温度计须和控温装置配合 使用.通过后面板的玻璃窗口可观察到内部的FH管 温控范围 120℃~200℃±3℃ 【实验内容】 实验测定氩管的lp~Vak曲线 观察原子能量量子化情况,并由此求 出管中Ar原子的第一激电位 100Kg2 1.连接弗兰克-赫兹实验组合仪 电路 2.根据图8连接放大电路,将 从F-H管板极输出的电流作为运算 放大器的输入电流 15-15 3.根据仪器说明书提供的参数 设置电源组各电压值(实验条件如v 2V, VGIK 1 V) 4.用手动方法改变Vax,同时 图9实验装置图 观察万用表上的变化 5.适当调整实验条件使微电流计能出现5~6个峰,且峰谷明显
5．弗兰克-赫兹（F-H）实验中弱电流的测量 弗兰克-赫兹实验中达到板极的电流极弱，约为 10-8～10-7A，对电流计的灵敏度要求较 高，若采用电流计，则它的内阻较大（102 ～103 Ω），对原电路有影响．故本实验采用运算 放大电路（图 8）对弗兰克-赫兹实验中的板极电流进行测量． 【实验仪器】 弗兰克-赫兹实验组合仪，运算放大器（LF3140），±15 V 稳压电源，数字万用表，实 验接线板，电阻和电容等． 弗兰克-赫兹实验组合仪（图 9）包括： 1．F-H 管电源组：用来提供 F-H 管各极所需的工作电压 灯丝电压VF 直流 1～5 V连续可调 正向小电压VG1K 直流 0～5 V连续可调 减速电压VG2P 直流 0～15 V连续可调 2．扫描电源及微电流放大器： 提供 0～90 伏的可调直流电压或扫描输出锯齿波电压，作为 F-H 管的加速电压．该装 置具有“手动”，“自动扫描”两种工作方式，在“手动”方式时 加速电压VG2K 直流 0～90 伏连续可调 微电流放大器 10-6A，10-7A，10-8A档 3．F-H 管、加热炉和控温装置装置 实验中使用的 F-H 管有两种．一种是充氩气，另一种是充汞的（高纯汞液），它需要加 热如炉和控温装置配合才能正常工作．汞管安装在加热炉内．前面板画有 F-H 管示意图．F-H 管内各电极已引到前面板的接线柱上．炉顶有小孔安装温度计，温度计须和控温装置配合 使用．通过后面板的玻璃窗口可观察到内部的 F-H 管． 温控范围 120℃～200℃±3℃ 【实验内容】 20 mA 实验测定氩管的IP～VG2K曲线， 观察原子能量量子化情况，并由此求 出管中Ar原子的第一激电位． IP 1．连接弗兰克-赫兹实验组合仪 电路； 2．根据图 8 连接放大电路，将 从 F-H 管板极输出的电流作为运算 放大器的输入电流； 3．根据仪器说明书提供的参数 设置电源组各电压值（实验条件如VF ～ 2 V，VG1K ～1 V）； 4．用手动方法改变VG2K，同时 观察万用表上的IP变化； 5．适当调整实验条件使微电流计能出现 5～6 个峰，且峰谷明显； f 15 V 15 V 直流 稳压电源 15 15 图 9 实验装置图 - 35 -