PN结的单向导电性 ←lb(多子扩散) °正偏:P(+)N(-) 外加电场与PN结内电场 o。以 o Ork 方向相反 N区电子进入空间电荷层, 使PN结厚度变薄。 多子的扩散电流大大增加 少子的漂移电流远远小于 扩散电流 原电位分布曲线 正向电流近似为多子的扩 散电流
➢ PN结的单向导电性 • 正偏：P(＋) N(－) 外加电场与PN结内电场 方向相反 N区电子进入空间电荷层， 使PN结厚度变薄。 多子的扩散电流大大增加 少子的漂移电流远远小于 扩散电流 正向电流近似为多子的扩 散电流
反偏:P(-)N(+) s(少子漂移) 外加电场与内电场方向一致 QQe⊙ P区电子(少子)进入空间电 荷层,使門N结厚度变厚。 6c =0 QOiooJoo⊙e⊙ 多子的扩散电流大大堿小 少子的漂移电流占优势 反向电流近似为少子的漂 移电流 少子浓度很小,因此反向电 原电位分布曲线 流远远小于正向电流; 少子浓度与外加电压无关, lo 故称反向饱和电流
• 反偏：P(－) N(＋) 外加电场与内电场方向一致 P区电子（少子）进入空间电 荷层，使PN结厚度变厚。 多子的扩散电流大大减小 少子的漂移电流占优势 反向电流近似为少子的漂 移电流 少子浓度很小，因此反向电 流远远小于正向电流； 少子浓度与外加电压无关， 故称反向饱和电流
PN结的正向伏安特性:正偏肘PN结导通,电流由外 加电压和限流电阻决定。 PN结的反向伏安特性:反偏肘PN结的电流很小, 称为截止。 PN结的反向击穿特性二极管的特性与PN结相 PN结的温度特性 似,参见二极答一节 PN结的电容效应
PN结的正向伏安特性： 正偏时PN结导通，电流由外 加电压和限流电阻决定。 PN结的反向伏安特性： 反偏时PN结的电流很小， 称为截止。 PN结的反向击穿特性 PN结的温度特性 PN结的电容效应 二极管的特性与PN结相 似，参见二极管一节 ❑
结论:平记 PN结的单向导电性: PN结加正向电压产生大的正向电流,PN 结导电。 PN结加反向电压产生很小的反向饱和电 流,近似为零,PN结不导电
结论：牢记 ⚫PN结的单向导电性： PN结加正向电压产生大的正向电流， PN 结导电。 PN结加反向电压产生很小的反向饱和电 流，近似为零，PN结不导电
(2)PN结的伏安特性 定量描绘PN结两端电压和流过结的电流的头糸 的曲线PN结的伏安特性。 根据理论分析,PN结的伏安特性方程为 外加电压 流过PN结 绝对湿度(T) 的电流反向炮和电流 电子电荷量 玻耳兹曼常数 自然对数的底q=1.6×1019C k=1.38×10-23J/K
⑵ PN结的伏安特性 ⚫定量描绘PN结两端电压和流过结的电流的关系 的曲线——PN结的伏安特性。 ⚫根据理论分析，PN结的伏安特性方程为 I I (e 1) kT qU = S − 外加电压 流过PN结 的电流 电子电荷量 q =1.6×10-19C 反向饱和电流 绝对温度(T) 玻耳兹曼常数 k =1.38×10-23 自然对数的底 J/K