●全息图的衍射场—相因子分析法的运用 9 ▲照明光波R’,波前函数R(Q)=A(Q)·e 于是,全息图作为一张衍射屏,在R波照明下,产生 个复杂的衍射场,其波前函数为透射场或反射场, UH(O=tH(o).R(O) (t o+ BAR+ BAR+ BRR.O+ BRR.O 7.R+2+ 突出三种成分的波,R波,O波&O波,将前面的系 数统统看为一种变换,一种操作。当然,如果经τ操 作后,波形态变得面目全非,那上述的分析仅仅具有 “形式”,“符号”的意义,无实际光学价值。 ▲看T的运算操作及其后果 T=(to+ BAR +BA6), T,=BRR= BArAre T =BR'R= BARARe"(OR+oR
7.6 全息图的衍射场——相因子分析法的运用 ▲照明光波R′ ~ ，波前函数 ( ) ( ) ( ) ~ i Q R R R Q A Q e ϕ′ ′ = ′ ⋅ 于是，全息图作为一张衍射屏，在R′ ~ 波照明下，产生 一个复杂的衍射场，其波前函数为透射场或反射场， ( ) ~ ( ) ~ ( ) ~ UH ′ Q = tH Q ⋅ R′ Q 2 * * 0 2 0 ~ ~ ~ ~ ~ ~ ~ = (t + βAR + βA )R′ + βR′R ⋅O + βR′R ⋅O * 1 2 3 ~ ~ ~ ~ ~ ~ = T ⋅ R′ + T ⋅O + T ⋅O ， 突出三种成分的波，R′ ~ 波，O ~ 波& ~* O 波，将前面的系 数统统看为一种变换，一种操作。当然，如果经Ti ~ 操 作后，波形态变得面目全非，那上述的分析仅仅具有 “形式”，“符号”的意义，无实际光学价值。 ▲看Ti ~ 的运算操作及其后果 T ( ) ~ 2 0 2 1 = t0 + βAR + βA ， * ( ) 2 ~ ~ T ~ R R i R R R R A A e ϕ ϕ β β ′ − = ′ = ′ ； ( ) 3 ~ ~ T ~ R R i R R R R A A e ϕ ϕ β β ′ + = ′ = ′
(1)先看的作用 般,参考波是一列平面波或傍轴球面波 A2≈ const,而原物的自相干场O(⑨)=A(Q·e中的振幅 分布,严格上说是复杂的,不是均匀的,但是其主要成 分是“低频”(慢变),且“很弱”,可以作为一种光“噪 声”看待。总之, T·R项表示了照明光波的直接透射波,比例系数的 改变并未改变其波前的主要特征。 (2)再看12&T的作用 领先提要R=R,R'=R',R'≠R ▲典型情况之一, R与R是全同的平面波, 正入射情形, R′=A2,(q=0);R=A,(qa=0); 于是12=B2A2,1=BfA2 有120= BARRO,物光波的真实再现, 1O=BA2O,物光共轭波的伴生。 两者尺寸1:1,原物大小 原生像 且在镜像对称位置
7.7 (1) 先看T1 ~ 的作用 一般，参考波是一列平面波或傍轴球面波， . 2 A const R ≈ ，而原物的自相干场 ( ) 0 0 ( ) ( ) ~ i Q O Q A Q e ϕ = ⋅ 中的振幅 分布，严格上说是复杂的，不是均匀的，但是其主要成 分是“低频”（慢变），且“很弱”，可以作为一种光“噪 声”看待。总之， R ~ T ~ 1 ⋅ ′项表示了照明光波的直接透射波，比例系数的 改变并未改变其波前的主要特征。 (2) 再看T2 ~ &T3 ~ 的作用 领先提要 R R ~ ~ ′ = ， ~ ~* R′ = R ，R R ~ ~ ′ ≠ 典型情况之一， R′ ~ 与R ~是全同的平面波， 正入射情形， R AR ′ = ′ ~ ，( ′ = 0) ϕ R ；R = AR ~ ，( = 0) ϕ R ； 于是 AR AR = β ′ ⋅ T2 ~ ， AR AR = β ′ T3 ~ . 有 O AR ARO ~ ~ T ~ 2 = β ′ ，物光波的真实再现， * * 3 ~ ~ T ~ O = βAR ′ ARO ，物光共轭波的伴生。 两者 尺寸1:1，原物大小 且在镜像对称位置 原生像