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格里富耳僧帮助我制剧：华尔特，耶奎和以钠德儈備耠我他婀自己 极的照片；M.G.紀尼叶僧对于某些章节的陈递作出明智的建義： 最后，毕尤都温公司、幅射学通用公司和飞利浦公司會容新我发表 它們制造的仪器的照片.抱款的是，不可能希望书中沒有结誤，我 希望游者們帮助我作出改正. 如果这本书对技术人員带来实用而有效的帮助，从而推进X 射钱在笑验室及工业上的应用，那末作者的日的就达到了.在工 业上，有新多技术周题用了X射後品体学的方法就此較易于解决. A。紀尼叶
录 英版序言.行 法文版C.莫良的序言. 作者的导言.v 豫 籍 第一章X射後的一般性质.1 第二章X射接的产生.28 第二籍 第兰章品休学那弭及X射授品体衍射的现論.43 第三籍 实驗方法.93 第四章晶体粉末或微品固休的衍射图.94 第五草单品体的行射花样.135 第六章严格单色辐射的衍射花样 .16 第四籍 X射辍晶体分析法的应用.179 第七章品休结构的研究.：.181 第八章品体点隙的研究.209 第九章晶体元品胞精构的研究. 232 第五篇 第十章品体的缺陷.239 第十一章非晶休的X射餐衍射.258 第十章用低角度散射法测定亚微观粒子的大小.269 附录.：.279 女献及人名索引. .333 06606
第一篇 第一章 X射繼的一般性質 A.X射钱的性質 1.X射餐是横向电磁辐射，它象光，但波长短得多。不能 格地确定它們的范围。在长波长一端X射辍管可以放出和紫外光 一样的輻射，而在光普的另-一端，則放出和放射性物质所放出的Y 射殺相似的射袭.但X射殺晶休学中所应用的X射後，其波长介 于0.5至2埃之間(1埃=10-8厘米).所以我們研究限于在这 个波长范围之内.我們可以指出，在射後照相术中所用的X射後， 平均起来，波长要此鞍短得宝（从0.05到1埃）. 大家知道，解射能随着实验条件而表現出它本身的两个互补 性质之一，波或粒子.有时芳虑为波更好；波以它們的波长1为特 征.有时必須把一束X射线想象成一个以光速（运动着的粒子集 团，每一个“光子”合有=的能最。由于X射赣的筑率豹 为可見光縵的1000倍，因而X光子具有比可見光的光子大得多的 能量。 X射钱的光学（几何光学和物理光学）虽有和普通光学一样的 理論基，但存在养一些特点，这种特点起源于两个主绥的事实： 波长短和光子的能量大.因此，X射钱和物减的作用与光和物质 的作用迥然不同.如果新定了物置的一些常数，则对于茱一个情 形是可能的过程，而对于另一情形它就变为不可能的了.例如，对 ·1·
于所有的媒盾，X射钱的折射牵都很近于1，X射機不能被偏折到 任一有实际用处的程度；在普通的突驗条件下，它們不被反射.一 束X射棧，正如-束光一样，可以部分地或全部地偏板化，但偏振 平面井不受其所經过的媒质的影响，因此，在X射接的技术中，沒 有和测佩振术相当的东西、X射锾光学的全部兴趣集中于散射和 衍射现象 2.X射载源：它們的特征唯一有足够強度而在实际上有用 的X輻射源为阴极射钱一卸高速电子.一和物原的碰撞。于 是，、个X射钱管包括：一个电子源，称为阴极；和一个靶，称为 对阴极(anticathode).,在两者之間加上高电势差以使电子在碰到 对阴极时有所需的速度· 可惜在磁撞时，以X射钱形式发出来的能量非常移.一个X 射镂管的输出举，即发射光接维中所含的能量与电子束能量的比 率，可用下列近似公式来表示（康普随及爱立生，I935a) e=1.1X109zV, (1.1) Z为对阴极元泰的原子序数，而V为管子两端的电压，以伏特为 单位：一个鸽靶管，在100,000伏特工作时，6=0.8%，而一个铜 靶管在30,000伏特工作时，e兰0.2%. 换句話說，电子每秒钟内所带的能量和（其中￥为电子电流） 将近全部变为热.所以，对阴极会烧得很热；如果这种热量不殷法 排去，则对阴极会赐上溶化；但是，即使用了最有效的冷却方法， 在粘定物质的对阴极的单位面积上，还是不船接受多于某一定量 的能量而不致于捐坏的，如果骸物质导热越好和熔点越高，則这 个极限值就越大；因此，作为对阴极的金属，限于高熔点的如编、 钥或钝，或者导热很好的如匍或銀等金属。X射钱源的功幸有这 样的限制是很严重的缺点：直到現在为止，这种缺点还沒有能很好 地破克服；X射钱晶体学的工作常因为光束的強度太弱而受到限 制，肯定地，一个比現有管子功率更大百倍的管子将会大大地扩大 X射赣应用的范围 2