核外电子运动状态 4、跃迁规则 电子吸收光子就会跃迁到能量较高的激发态， 反过来，激发态的电子会放出光子，返回基态或能 量较低的激发态；光子的能量为跃迁前后两个能级 的能量之差，这就是跃迁规则，可以用下式来计算 任一能级的能量及从一个能级跃迁到另一个能级时 放出光子的能量： E= -2.179×1018 △E=2.179×1018 n
核外电子运动状态 4、跃迁规则 电子吸收光子就会跃迁到能量较高的激发态， 反过来，激发态的电子会放出光子，返回基态或能 量较低的激发态；光子的能量为跃迁前后两个能级 的能量之差，这就是跃迁规则，可以用下式来计算 任一能级的能量及从一个能级跃迁到另一个能级时 放出光子的能量： J 2179 10 2 1 8 n . E 2 2 2 1 1 8 1 1 2179 10 n n E
核外电子运动状态 由公式：△E=2.179×1018 及△E=E2-E=hv n 2.179×10-18 2.179×10-18 h 1n2 6.626×10-34 2 .V=3.289×1015 n n, 当n=1时能量最低， 此时能量为2.179×1018J,此 时对应的半径为52.9pm,称为玻尔半径。 能过理论计算得到的波长与实验值惊人的吻合， 误差小于千分之一。因此，玻尔理论曾风行一时
当n=1时能量最低，此时能量为2.179×10-18J,此 时对应的半径为52.9pm,称为玻尔半径。 能过理论计算得到的波长与实验值惊人的吻合， 误差小于千分之一。因此，玻尔理论曾风行一时。 核外电子运动状态 由公式： 2 2 2 1 1 8 1 1 2179 10 n n E . 及E=E2 -E1=h 2 2 2 1 1 8 2179 10 1 1 h n n . 2 2 2 1 3 4 1 8 1 1 6.626 10 2.179 10 n n 2 2 2 1 1 5 1 1 3.289 10 n n
核外电子运动状态 例：求激发态氢原子的电子从n=4能级跃迁到n=2 能级时所发射的辐射能的频率、波长及能量？ 解：由 v=3.289×105 .y=6.167×1014s1 1=c=2.9979×108×10 -=486.1nm 6.167×1014 E=hy=6.6262×10-34×6.167×1014=4.086×1019(J)
核外电子运动状态 例：求激发态氢原子的电子从n=4能级跃迁到n=2 能级时所发射的辐射能的频率、波长及能量？ 解：由 2 2 2 1 1 5 1 1 3.289 10 n n 2 2 1 5 4 1 2 1 3.289 10 1 4 1 6.167 10 s 486.1nm 6.167 10 c 2.9979 10 10 1 4 8 9 6.6262 10 6.167 10 4.086 10 (J) 3 4 1 4 -19 E h
核外电子运动状态 H(紫色) H(蓝绿色) H(红色) 。。。。。 3500 4.000 4,5005,0005.500 6,0006.500 A(埃) 氢原子光谱与电子跃迁 帕逊系
核外电子运动状态
核外电子运动状态 行星轨道和行星模型是玻尔未彻底抛弃经典物 理学的必然结果，用玻尔的方法计算比氢原子稍复 杂的氦原子的光谱便有非常大的误差。 新量子力学证明了电子在核外的所谓“行星轨 道”是根本不存在的。玻尔理论合理的是：核外电 子处于定态时有确定的能量；原子光谱源自核外电 子的能量变化。这一真理为后来的量子力学所继承。 玻尔理论的基本科学思想方法是，承认原子体 系能够稳定而长期存在的客观事实，大胆地假定光 谱的来源是核外电子的能量变化，用类比的科学方 法，形成核外电子的行星模型，提出量子化条件和 跃迁规则等革命性的概念
核外电子运动状态 行星轨道和行星模型是玻尔未彻底抛弃经典物 理学的必然结果，用玻尔的方法计算比氢原子稍复 杂的氦原子的光谱便有非常大的误差。 新量子力学证明了电子在核外的所谓“行星轨 道”是根本不存在的。玻尔理论合理的是：核外电 子处于定态时有确定的能量；原子光谱源自核外电 子的能量变化。这一真理为后来的量子力学所继承。 玻尔理论的基本科学思想方法是，承认原子体 系能够稳定而长期存在的客观事实，大胆地假定光 谱的来源是核外电子的能量变化，用类比的科学方 法，形成核外电子的行星模型，提出量子化条件和 跃迁规则等革命性的概念