现时 2.相间传质一一物质通量的推动力讨论 相 膜m 相 相 膜 相2 C 2 'Bl I LL B2 B B B2 化学势梯度是严格意义上的物质传递推动力
传递现象－讨论 2. 相间传质－－物质通量的推动力讨论 mB1 mBm mB2 mB1 mB2 化学势梯度是严格意义上的物质传递推动力
现时 根据化学势的表达式B=HB+RTln=B RT 可得: 将其代入费克定律即可得到 B 以化学势梯度表达的费克定律 Bz Dd BA B B C rt dz B 式中vB的物理意义为B物质扩散的线速度,单位为ms1
传递现象－讨论 根据化学势的表达式 ** , ln B B B c c RT c m m = + y 可得： 将其代入费克定律即可得到 以化学势梯度表达的费克定律 B B B d RT dc dz c dz m = × Bz BA B Bz B j D d v c RT dz m = = - × 式中vBz的物理意义为B物质扩散的线速度，单位为 m s-1
现时 3.牛顿冷却定律 q=H(7 边界环境 物体冷却时放出的热通量q与物体边界与环 境的温度差成正比
传递现象－讨论 3. 牛顿冷却定律 q = H (T T 边界－ 环境 ) 物体冷却时放出的热通量q 与物体边界与环 境的温度差成正比
设有一半无限平板型膜,一面维持恒定的浓度c,另一面延 伸至无穷,初始时刻,膜内各处浓度均为0,求不同时间膜内 浓度的分布 建立微分方程如下: 首先选取适当微体 (2+dz) 积元进行分析,本例 中,选取距离为z,厚 度为dz的微体积元 0 zz+dz Ad进行物料衡算 该微元在d时间内的流入、流出和积累分别为: 流入:jg(Adt流出:jn(zd)Adt积累: dc. Adz
传递现象－非恒稳态传递过程 设有一半无限平板型膜，一面维持恒定的浓度c0，另一面延 伸至无穷，初始时刻，膜内各处浓度均为0，求不同时间膜内 浓度的分布。 建立微分方程如下： 1. 首先选取适当微体 积元进行分析，本例 中,选取距离为z，厚 度为dz的微体积元 Asdz进行物料衡算 该微元在dt时间内的流入、流出和积累分别为： 流入：jB (z)×Asdt 流出：jB (z+dz)×Asdt 积累：dcB ×Asdz
由物料衡算可得: 1·j2(z):lt-As·jB(z+z)dt=A,·dlg:dz 整理可得: OC at OZ 将费克定律代入可得: OCB=DBA OZ B 式子通常简称为费克第二定律,是一维无源场的一般扩散方
传递现象－非恒稳态传递过程 由物料衡算可得： ( ) ( ) Ajz s B s B s B × ×dtAjz - × + dz × = dt A × × dc dz 整理可得： B B c j t z ¶ ¶ = - ¶ ¶ 将费克定律代入可得： 2 2 B B BA c c D t z ¶ ¶ = ¶ ¶ 这一式子通常简称为费克第二定律，是一维无源场的一般扩散方 程