3.单位Uns:压力的单位最多 有Pa、atm、 kgf/cm(at)、mmH、mHQ、bar等,它们之间的换算关系为 1atm=101325Pa=1.01325bar 1.0332kgf/cm (at)=10.332mH,0=760mmHg Ikgf/cm (at)=10mH20=735. 56mmHg =9807×10Pa=09807bar=09678atm aDatum (1)绝对压力和表压:绝对压力以零压力(绝对真空)为基准,表压则以当地大气压为基准 测定压力 绝 当地大气压(表压为零) 压大 力气 零压力、绝对真空(绝对压力为零 所以表压=绝对压力-大气压 (2)真空度:真空度也以当地大气压为基准,但真空度与表压的计算方向相反,即低于大气压的 数值称为真空度 当地大气压(真空度为零)(表压为零 空度绝对压 测定压力 零压力、绝对真空(绝对压力为零) 所以真空度=大气压-绝对压力 表压=一真空度
3. 单位Units：压力的单位最多 有Pa、atm、kgf/cm2 (at)、mmHg、mH2O、bar等，它们之间的换算关系为： 1atm=101325Pa=1.01325bar =1.0332kgf/cm2 (at)=10.332mH2O=760mmHg 1kgf/cm2 (at)=10mH2O=735.56mmHg =9.807104Pa=0.9807bar=0.9678atm 4. 基准Datum （1）绝对压力和表压：绝对压力以零压力（绝对真空）为基准，表压则以当地大气压为基准 测定压力 当地大气压（表压为零） 零压力、绝对真空（绝对压力为零 所以 表压=绝对压力-大气压 （2）真空度：真空度也以当地大气压为基准，但真空度与表压的计算方向相反，即低于大气压的 数值称为真空度 当地大气压（真空度为零）（表压为零） 测定压力 零压力、绝对真空（绝对压力为零） 所以 真空度 = 大气压-绝对压力 表压＝－真空度 绝 对 压 力 表 压 大 气 压 大 气 压 真 空 度 绝 对 压 力
静力学基本方程 Basic Equation of Fluid Statics( Hydrostatic Equation) 1.推导 Deduction 在静止流体中任取一微元流体。如图所设,则在z方向上作用于该微元流体的力有 (1)下底面所受之力为: pandy (2)上底面所受之力为: (3)微元流体所受重力为: pgdxdyaz 由z方向上的力平衡,得 pdxdoy-p+dz dxdy-pgdxdydz=0 P 整理得: a Fig 1.3 a 同理得:方向, 0 a y方向, 将上3式分别乘以dz,dxdy后相加即得微分静力学方程 a ap dz+ pe 中+pgzz=0 对不可压缩流体,积分上式得 L+gz=const 液体可视为不可压缩流体,在静止液体内任取两点,则有
三. 静力学基本方程Basic Equation of Fluid Statics (Hydrostatic Equation) 1. 推导Deduction 在静止流体中任取一微元流体。如图所设，则在z方向上作用于该微元流体的力有 （1）下底面所受之力为： （2）上底面所受之力为： （3）微元流体所受重力为： 由z方向上的力平衡，得 整理得： 同理得：x方向， y方向， 将上3式分别乘以dz, dx, dy后相加即得微分静力学方程： 对不可压缩流体，积分上式得： 液体可视为不可压缩流体，在静止液体内任取两点，则有 dz z p p + p dx dy dz x z y Fig.1.3 mg
tgz 或 p2=P1+g(21-2) h=21-22 则得液体静力学基本方程: P2=P,+pgh 铝论 onclusions 1)在静止连续的同一液体内,水平面必为等压面。 (2)静止液体内任何一点压力的变化,将传至液体内的所有各点。 (3)可以用液柱高度来表示压力差或压力。 P2=P,+ pgh 由得当得 h=2-2 P1=0,P2=P 时 a=P 上两式说明压力差或压力与一定液体的液柱高度一一对应。 由于气体的密度随高度的变化甚微,所以液体静力学方程在高度不大时也适用于气体。 3.气压方程 Barometric equation 将理想气体状态方程 代入 ap+ogdz=0 迎 dz=0
或 令 则得液体静力学基本方程： 2. 结论Conclusions (1) 在静止连续的同一液体内，水平面必为等压面。 (2) 静止液体内任何一点压力的变化，将传至液体内的所有各点。 (3) 可以用液柱高度来表示压力差或压力。 由 得 当 时 得 上两式说明压力差或压力与一定液体的液柱高度一一对应。 由于气体的密度随高度的变化甚微，所以液体静力学方程在高度不大时也适用于气体。 3. 气压方程Barometric equation 将理想气体状态方程 代入 得