表3-301晶体的理论切应力与实验值的比较（单位：MPa）金属切变模量实验值理论切应力3830244000.786AI2500039800.372Ag4070064800.490Cu68950110002.75-Fe1640026300.393Mg为了解决计算的理论临界切应力过大的问题，对计算中采用的刚体模型进行修正，但与实验值相差仍然很大。因此整体滑移模型受到怀疑。1934年泰勒(Taylor)提出了位错的局部滑移来解释晶体的塑性形变。局部滑移：就是原子面问的滑移不是整体进行，而是发生在滑移面的局部区域其他区域的原子仍然保持滑移面上下相对位置的不变
为了解决计算的理论临界切应力过大的问题，对计算中采用的刚体模型进 行修正，但与实验值相差仍然很大。因此整体滑移模型受到怀疑。 1934年泰勒(Taylor)提出了位错的局部滑移来解释晶体的塑性形变。 局部滑移：就是原子面间的滑移不是整体进行，而是发生在滑移面的局部区域， 其他区域的原子仍然保持滑移面上下相对位置的不变
晶体的滑移借助于晶体中存在的一半原3士4子面而产生的位错的滑移面运动来完成。晶体滑(a)(b)移的任一瞬间仅需破坏一个原子键。计算所需切应力与实际值相符，晶体中存在位错的假设成立！(d)(c)
晶体的滑移借助于 晶体中存在的一半原 子面而产生的位错的 运动来完成。晶体滑 移的任一瞬间仅需破 坏一个原子键。计算 所需切应力与实际值 相符，晶体中存在位 错的假设成立！
既然滑移是逐步进行的，那么在滑移的任何阶段，原则上都存在一条已滑移区与未滑移区的分界线。分界线必然是排列上的缺陷（线缺陷），被称之为Dislocation，后译作位错。位错并不是几何上的一条线，而是一个过渡区。在此区内原子相对位移从一个原子间距逐渐减小至零
既然滑移是逐步进行的，那么在滑移的任何阶段，原则上 都存在一条已滑移区与未滑移区的分界线。 分界线必然是排列上的缺陷（线缺陷），被称之为 Dislocation，后译作位错。 位错并不是几何上的一条线，而是一个过渡区。在此区内， 原子相对位移从一个原子间距逐渐减小至零
（Ni，Fe）Al金属间化合物中亚晶界处位错的TEM0.5umfa赫希（Hirsch）等应用相衬法在TEM中直接观察到了晶体中的位错
赫希（Hirsch）等应用相衬法在TEM中直接观察到了晶体中的位错。 （Ni，Fe）Al金属间化合物中 亚晶界处位错的TEM
几个概念作用在单位面积上的力称为应力作用在物体表面外法线方向的力称为拉应力，反之为压应力，它们统称为正应力。平行于作用面表面上的力称为剪力单位面积的剪力称为剪应力，它力图改变物体的形状，而不改变体积
几个概念 作用在单位面积上的力称为应力 作用在物体表面外法线方向的力称为拉应力，反 之为压应力，它们统称为正应力。 平行于作用面表面上的力称为剪力 单位面积的剪力称为剪应力，它力图改变物体的 形状， 而不改变体积