(3) 7布拉格方程表达了入射、反射线空间方位()的相互（d）及波长（2）与反射晶面面间距关系。（4）入射线照射各原子面产生的反射线实质是各原子面产生的反射方向上的相于散射线，即干涉一致加强的结果，即衍射线。因此，在材料的衍射分析工作中，“反射”与“衍射”作为同义词使用
（4）入射线照射各原子面产生的反射线实质是各 原子面产生的反射方向上的相干散射线，即干涉一 致加强的结果，即衍射线。因此，在材料的衍射分 析工作中， “反射”与“衍射”作为同义词使用。 （3）布拉格方程表达了入射、反射线空间方位 （）与反射晶面面间距（d）及波长（）的相互 关系
(5））布拉格方程由各原子面散射线干涉条件导出即视原子面为散射基元。PQ单一原子面的反射任意两相邻原子（P和Q）散射线光程差S=QR-PS=PQcos0-PQcos0 =0.同一原子面反射方向上各原子散射线同位相，干涉致加强
（5）布拉格方程由各原子面散射线干涉条件导出， 即视原子面为散射基元。 任意两相邻原子(P和Q)散射线光程差 =QR-PS＝PQcosθ- PQcosθ ＝0． 同一原子面反射方向上各原子散射线同位相，干涉 一致加强。 单一原子面的反射
(6)由（hkl)晶面的n级反射，可以看成由面间距为dhk/n的J(HKL)晶面的1级反射，(HKL)即为干涉指数。hklsinQ= an2d HKL sin =
（6）由（hkl）晶面的n级反射，可以看成由面间 距为dhkl/n的（HKL）晶面的1级反射，（HKL） 即为干涉指数。 2 sin n dhkl 2d HKL sin
(7)衍射极限条件sin0=2/2d ≤1α≤2 d口只有当入射x射线的波长入<2d时，才能产生衍射，当波长入>2d时，将没有衍射产生。这也就是为什么不能用可见光（波长约为200.700nm）来研究晶体结构的原因
sinθ=λ/2d ≦1 λ ≦2 d p 只有当入射X射线的波长 ≤2d时，才能产生衍 射，当波长λ＞2d时，将没有衍射产生。 p 这也就是为什么不能用可见光（波长约为200- 700nm）来研究晶体结构的原因。 （7）衍射极限条件
(8)与晶体结构的关系2dsin0=20asHKLH?+K?+L?00200070MMee40305060207020
20 30 40 50 60 70 I n t e n s i t y ( a.u.) 1 0 2 4 1 1 2 1 0 1 1 3 2 0 2 1 1 2 2 0 1 2 0 0 0 0 3 1 1 1 1 1 0 1 0 2 1 0 1 1 0 0 2θ （8） 与晶体结构的关系 2dsin = 2 2 2 HKL a d H K L