牛额行为1非牛顿区1go12或1g7在不同的范围内，n对于的关系是不同的:①较低时,流动为牛顿流动，n不变(no)(第一牛顿区)②↑至r时,流体呈切力变稀现象，n（na)(非牛顿区)继续↑流体又表现为牛顿流动，n不变(n)（第二牛顿区）
在不同的 范围内， 对于 的关系是不同的: ① 较低时,流动为牛顿流动, 不变(0) (第一牛顿区) ② ↑至 cr时,流体呈切力变稀现象, ↓ (a) (非牛顿区) ③ 继续↑流体又表现为牛顿流动, 不变(∞) (第二牛顿区)
缠结理论解释第一牛顿区：低剪切速率时，缠结与解缠结速率处于一个动态平衡，表观粘度保持恒定，定为no，称零切粘度，类似牛顿流体。幂律区：剪切速率升高到一定值，解缠结速度快，再缠结速度慢，流体表观粘度随剪切速率增加而减小，即剪切稀化，呈假塑性行为。第二牛顿区：剪切速率很高时，缠结遭破坏，再缠结困难，缠结点几乎不存在，表观粘度再次维持恒定，定为n。，称牛顿极限粘度，又类似牛顿流体行为
由流动曲线可得到一些流变学量：1非牛顿流动指数n：表征流体偏离生顿流动的程度表征流体结构化的2结构黏度指数△n：（对某些流体）美程度dlgna×102An=dyj1/2cr的倒数3)最大松弛时间tmax:又（量纲为时间，有时用它度量流体的松弛过程④剪切弹性模量G:（o12）cr
由流动曲线可得到一些流变学量: ① 非牛顿流动指数n :表征流体偏离牛顿流动的程度 ② 结构黏度指数△ ：（对某些流体）表征流体结构化的 程度 ③ 最大松弛时间 max: cr的倒数（量纲为时间，有时用它度 量流体的松弛过程） ④剪切弹性模量G:(σ12) cr 2 1/ 2 10 lg − d d a
提醒注意：切力变稀与绝对粘度之间的区别与联系口以上都为稳态流动下测定流体的粘度时得到的一些结论
提醒注意：切力变稀与绝对粘度之间的区别 与联系 以上都为稳态流动下测定流体的粘度时得到 的一些结论
2.动态流动曲线动态流变性的特点是在交变应力的作用下研究聚合物口流体的力学相应规律。与储能模量G、损口复数黏度n*、动态黏度㎡和虚数黏度n耗模量G"之间的关系为：G'-表征弹性G"一表征非牛顿黏性n=n(o)-in"(o)の为正弦交变应力的角频率，与稳态G"(の)流动中的丫具有相同因次和相似意义。n'(o)-0动态流动研究小形变，而稳态G'(o)流动研究大形变n'o0
动态流变性的特点是在交变应力的作用下研究聚合物 流 体的力学相应规律。 复数黏度 *、动态黏度′和虚数黏度 " 与储能模量G′、损 耗模量G"之间的关系为 ： ( ) ( ) ( ) ( ) G G = = G′──表征弹性 G″──表征非牛顿黏性 ω为正弦交变应力的角频率，与稳态 流动中的 具有相同因次和相似意义。 动态流动研究小形变，而稳态 流动研究大形变 ( ) ( ) * − i 2.动态流动曲线