2.应变速率张量流变学动力学量引起材料形变和流动。描述材料形变和流动的流变学运动学量分别为应变张量和应变速率张量-EE13E11E13E1112821E22823822823621&iS=E31832833E51E3833它们都是三维空间的二阶对称张量总的应变张量和应变速率张量也可以分为各向同性张量和偏张量各向同性张量引起体积改变，偏张量引起形状改变
流变学动力学量引起材料形变和流动。 描述材料形变和流动的流变学运动学量分别为应变张量 和应变速 率张量 。 它们都是三维空间的二阶对称张量。 总的应变张量和应变速率张量也可以分为各向同性张量和偏张量。 各向同性张量引起体积改变， 偏张量引起形状改变。 2.应变速率张量
三.材料函数和本构方程材料函数是指在外界作用下，应力分量和应变（或应变速率）分量之间的具体关系。材料函数可由试验测量，并表达为实验数据或代表这些实验数据的函数。剪切时=。例：牛顿体的材料函数：拉伸时=n
材料函数是指在外界作用下，应力分量和应变（或应变速率）分量 之间的具体关系。 材料函数可由试验测量，并表达为实验数据或代表这些实验数据的函 数。 三.材料函数和本构方程
本构方程：从物理概念和数学推理出发，建立的描述材料流变性（即应力张量偏量与应变张量偏量或应变速率张量偏量之间关系）的最一般的张量分析式。它表现了流变过程中材料本身的结构特征本构方程可预测材料在特定条件下的材料函数，但不能由实验直接测定。建立本构方程时，必须参考材料函数测定的结果。例：牛顿体的本构方程i=。证0)应力张量偏量材料常数应变速率张量偏量它与材料函数的形式一致，但是否确切描述材料的流变行为，还要具体的材料函数的实验测定来验证
本构方程：从物理概念和数学推理出发，建立的描述材料流变性（即 应力张量偏量与应变张量偏量或应变速率张量偏量之间关系）的最一 般的张量分析式。它表现了流变过程中材料本身的结构特征。 本构方程可预测材料在特定条件下的材料函数，但不能由实验直接 测定。 建立本构方程时，必须参考材料函数测定的结果。 它与材料函数的形式一致，但是否确切描述材料的流变行为，还要具体的材料函 数的实验测定来验证
1-2.X00di1C13121.0例：牛顿体作简单剪切时，其本构方程02370YC21C2223=123132033-00Yi2=21=——表明应力与应变速率成正比得到9个分量人C=0材料函数与实验相符（i=j)一—表明无法向应力C13= C33 = 023 = C32= 0
四聚合物流体的特性及其表征聚合物流体兼具黏性和弹性，导致其流体具有3个重要特性（1）非牛顿剪切黏性(2)拉伸黏性(3)弹性可以导出表征聚合物流体流变性的四个材料常数，用它们表征聚合物流体的三个特性：m（）一一剪切黏度，表征非牛顿剪切黏性ne（）一一拉伸黏度，表征拉伸黏性中（）一一第一法向应力差函数表征弹性Φ：（）一一第二法向应力差函数
四.聚合物流体的特性及其表征 聚合物流体兼具黏性和弹性,导致其流体具有3个重要特性: (1)非牛顿剪切黏性 (2)拉伸黏性 (3)弹性 可以导出表征聚合物流体流变性的四个材料常数，用它们表征聚合 物流体的三个特性：