如果扰动比一个简单声波强,其引起的波前就会比马赫波强产生一 个与来流夹角为β的斜激波,且β>μ。这一比较在图9.4中给出。然而, 斜激波产生的物理机理与上面描述的马赫波的产生完全相同

第八章我们讨论了正激波,本章我们讨论斜激波,及超音速流场中的另一个重要特征——膨胀波

本节要点只有 一、计算通过正激波的流动特性变化

一、能量方程的各种特殊表达形式 二、总温的计算公式 三、总压、总密度的计算公式 四、临界参数的定义与计算公式 五、特征马赫数(速度系数)M*的定义及计算公式

8.1 INTRODUCTION The purpose of this chapter and Chap. 9 is to develop shock-wave theory, thus giving us the means to calculate the changes in the flow properties across a wave.本章和第九章的目的是推导激波理论,因而得出计算通过激波的流动特性变化量的公式

All real substances are compressible to some greater or lesser extend. When you squeeze or press on them, their density will change. This is particularly true of gases. (所有的真实物质都是可压缩的,当我们压挤 它们时,它们的密度会发生变化对于气体尤 其是这样)

一、可压缩流动的基本特征: x The pivotal aspect of high -speed flow is that the density is avariable一一密度是变量

\The compressibilty correction rule for thin wing The effect of compressibility in 3-D flows is somewhat less dramatic than with 2-D flows, but many of the same effects become important. Many of the same techniques for predicting linear compressibility effects work in 3-D too. For example

在3.2.2节中介绍低速风洞时,我们首次介绍了风洞 扩压器(扩压段)的作用。在那里,扩压器是试验段下 游的一段扩张管道,作用是将试验段的气体的高速度降 低至扩压器出口的很低速度。一般来说,我们可以将扩 压器定义如下:扩压器是将入流速度在其出口处降低的 任意管道(in general, we can define diffuser as any duct designed to slow an incoming gas flow to lower velocity at the exit of the diffuser)

观察超音速下飞行器的升力、阻力的产生及绕飞行器流动的流场细节,包括激波、膨胀波的构型,可以采用以下两种方法: (1) Conduct flight tests using the actual vehicle 进行实际飞行器的飞行试验 (2) Run wind-tunnel tests on a small-scale modelof the vehicle 用飞行器的缩小模型进行风洞实验