上讲回顾:紧束缚近似 物理根据:原子间距远,作用小。用微扰法考虑 *零级解:孤立原子的波函数 微扰势:晶体势減去孤立原子势 数学根据:波函数具k空间周期性,在实空间作 傅里叶展开→ Wannier函数=局域函数的 Bloch和 紧束缚能带E(k)=E.+C+∑J(R)4 %上式仅考虑s电子,仅考虑相互作用到最近邻 %关键是计算相因子的和以及J(R),注意/(R)<0 %能带宽度=能带顶和能带底的差 由原子间相互作用强度以及与结构有关的相因 子的和所共同决定 hmp:/0.10.0.68/ inche 晶体电子动力学
http://10.107.0.68/~jgche/ 晶体电子动力学 1 上讲回顾：紧束缚近似 • 物理根据：原子间距远，作用小。用微扰法考虑 * 零级解：孤立原子的波函数 * 微扰势：晶体势减去孤立原子势 • 数学根据：波函数具k空间周期性，在实空间作 傅里叶展开Wannier函数=局域函数的Bloch和 • 紧束缚能带 上式仅考虑s电子，仅考虑相互作用到最近邻 关键是计算相因子的和以及J(R)，注意J(R)<0 能带宽度=能带顶和能带底的差 † 由原子间相互作用强度以及与结构有关的相因 子的和所共同决定 最近邻 原子 R k R k R i E ( ) E C J e
本讲目的:晶体电子运动的准经典描写 如何描写晶体电子(或称 Bloch电子或能带电子) 在外场下的输运性质? *外场(电场、磁场、…)→非定态 如果用量子力学处理晶体电子,太过复杂! 有没有可能用简单的方法来处理? *使晶体电子在外场下的运动,可用经典规律描写 %而晶体中离子对电子运动复杂影响以另外的形式 出现→有效质量 hmp:/0.10.0.68/ inche 晶体电子动力学
http://10.107.0.68/~jgche/ 晶体电子动力学 2 本讲目的：晶体电子运动的准经典描写 • 如何描写晶体电子(或称Bloch电子或能带电子) 在外场下的输运性质？ * 外场(电场、磁场、…)非定态 如果用量子力学处理晶体电子，太过复杂！ • 有没有可能用简单的方法来处理？ * 使晶体电子在外场下的运动，可用经典规律描写 而晶体中离子对电子运动复杂影响以另外的形式 出现有效质量
第20讲、晶体电子动力学 1.准经典电子的动量、坐标和速度 2.有效质量 3. Bloch振荡 hmp:/0.10.0.68/ inche 晶体电子动力学
http://10.107.0.68/~jgche/ 晶体电子动力学 3 第20讲、晶体电子动力学 1. 准经典电子的动量、坐标和速度 2. 有效质量 3. Bloch振荡
l、准经典电子的动量、坐标和速度 晶体电子在外场作用下如何运动? *没有外场时,定态!现薛定谔方程中加外场 →电子状态的能量会随时间变化→需解含时S方程 H=-V2+(r) r(r)=(r+R) n。v(r)=(G+y(r)v(,) i[kor-E(k)/hhu. r t 关于晶体中的电子,我们已经知道什么? *能带结构一E(k)、本征函数。所以可用它来展开晶 体波函数→解含时S方程←称之为 Bloch表象 但特定条件下,也可将电子当作准经典粒子 hmp:/0.10.0.68/ inche 晶体电子动力学
http://10.107.0.68/~jgche/ 晶体电子动力学 4 1、准经典电子的动量、坐标和速度 • 晶体电子在外场作用下如何运动？ * 没有外场时，定态！现薛定谔方程中加外场 电子状态的能量会随时间变化需解含时S方程 • 关于晶体中的电子，我们已经知道什么? * 能带结构E(k)、本征函数。所以可用它来展开晶 体波函数解含时S方程称之为Bloch表象 • 但特定条件下，也可将电子当作准经典粒子 t H U t i t , ˆ r, r H V r 2 ˆ V r V r R r r k k r k t e u i E t / ,
如何将电子处理成准经典粒子 电子在周期势场中的运动 →被当作具有有效质量的准粒子在零势场下(但限制在 能带中)的运动所替代, *这样的准经典粒子在外场下运动 ←经典力学规律 但是,建立电子准经典运动方程需要知道电子 的动量和坐标? *经典粒子同时具有确定的动量和坐标,但是对电子 呢? hmp:/0.10.0.68/ inche 晶体电子动力学
http://10.107.0.68/~jgche/ 晶体电子动力学 5 如何将电子处理成准经典粒子 • 电子在周期势场中的运动 被当作具有有效质量的准粒子在零势场下(但限制在 能带中)的运动所替代， * 这样的准经典粒子在外场下运动 经典力学规律 • 但是，建立电子准经典运动方程需要知道电子 的动量和坐标？ * 经典粒子同时具有确定的动量和坐标，但是对电子 呢？