光子的能量: 8=hv hy 光子的质量:m 三-2 0 C 光子的动量: hy h P=mc s 描写光的粒子性的E、p,与 描写光的波动性的v元通过 E=hv;p=相联系 在有些情况下,光突出显示出波动性;待续 而在另一些情况下,则突出显示出粒子性。 光有二象性
36 光子的能量： 光子的质量： h c h p = mc = = , m 0 c h m = 2 0 = 光子的动量： ------光有二象性 描写光的粒子性的 、p，与 描写光的波动性的 、 通过 = h ； 相联系 h p = = h 在有些情况下，光突出显示出波动性； 而在另一些情况下，则突出显示出粒子性。 待续
§21薛定谔(得出的波动)方程 薛定谔方程 描述微观粒子有波粒二象性状态的波函数 一般是空间和时间的函数,即 y=v,) 微观粒子在不同条件下(例如,处于不同的 外力场中)的运动状态是不同的, 解波函数y所满足的方程,该方程应反映出 微观粒子所处的不同条件 微观粒子在不同条件下的波函数, 所满足的方程是什么? 37
37 §2.1 薛定谔（得出的波动）方程 一. 薛定谔方程 描述微观粒子有波粒二象性状态的波函数 一般是空间和时间的函数，即 微观粒子在不同条件下(例如，处于不同的 外力场中)的运动状态是不同的， 解波函数 所满足的方程，该方程应反映出 微观粒子所处的不同条件。 Ψ Ψ(r,t) = 微观粒子在不同条件下的波函数， 所满足的方程是什么？
1926年,德拜--薛定谔。 报告后,德拜提醒薛定谔: “对于波,应该有一个波动方程。” 薛定谔方程: 方 2 y(,1)=V2+U(,)yG,)(记) t m 式中m.粒子的质量 U∴粒子在外力场中的势能函数(所处条件) ⅴ2.…拉普拉斯算符 ×3 0y oz
38 1926年，德拜---薛定谔。 报告后，德拜提醒薛定谔： “对于波，应该有一个波动方程。” 薛定谔方程： ( , )] ( , ) 2 ( , ) [ 2 2 U r t r t m r t t i = − + 式中 m……粒子的质量 U……粒子在外力场中的势能函数（所处条件） 2 ……拉普拉斯算符 2 2 2 2 2 2 2 x y z = + + （记）
说明: (1)它是一个复数偏微分方程; 其解波函数,)是一个复函数。 (2)它的解满足态的叠加原理 若(r,1)和(F,O)是薛定谔方程的解, 则c%(F,D)+c2"(F,O)也是薛定谔方程的解 主要原因在于薛定谔方程是线性偏微分方程 (3)它并非推导所得,最初是假设,后来通过实验 检验了它的正确性,地位相当“牛顿定律”。 (4)它是非相对论形式的方程
39 （3）它并非推导所得，最初是假设，后来通过实验 检验了它的正确性，地位相当“牛顿定律” 。 （1）它是一个复数偏微分方程； 其解波函数 Ψ(r,t) 是一个复函数。 说明： （2）它的解满足态的叠加原理 若 和 Ψ2 (r,t) 是薛定谔方程的解， ( , ) 1 Ψ r t 则 c1 Ψ1 (r,t) c2 Ψ2 (r,t) 也是薛定谔方程的解。 + 主要原因在于薛定谔方程是线性偏微分方程。 （4）它是非相对论形式的方程
奥地利物理学家薛定谔 (Schrodinger 1887-1961) 提出量子力学中最基本的方程。 1933年薛定谔获 诺贝尔物理奖。 量子力学找微观粒子在 不同条件下的波函数, 就是:求不同条件下 薛定谔方程的解
40 奥地利物理学家 薛定谔 （Schrodinger 1887-1961） 量子力学找微观粒子在 不同条件下的波函数， 就是：求不同条件下 薛定谔方程的解。 1933年薛定谔获 诺贝尔物理奖。 提出量子力学中最基本的方程